ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Парамагнетизм из "Структура и симметрия кристаллов" В качестве примера заполнения электронных оболочек по правилам Хунда в табл. 11.1 показана структура (I- и /-оболочек. [c.274] При изучении магнитных свойств твердых тел, содержащих атомы или ионы с незаполненными оболочками, следует различать два случая. [c.274] Знак второго члена противоположен знаку диамагнитной восприимчивости, и эта парамагнитная поправка к ларморовской восприимчивости называется парамагнетизмом Ван-Флека. [c.275] При Г О и цри конечном магнитном цоле намагниченность М —7- д/ вЗ, т.е. магнитные моменты всех атомов выстроены вдоль цоля. [c.277] Этот закон температурной зависимости восприимчивости парамагнетика называется законом Кюри, а величина С = g iв) j X X и + 1))/(3/гв) — константой Кюри. Парамагнитная восприимчивость оказывается на два-три порядка больгне по величине, чем диамагнитная восприимчивость. [c.277] В то же время вычисленные и экспериментальные значения величины р для диэлектриков, содержащих ионы переходных металлов, находятся в худшем согласии, как это следует из табл. 11.3. [c.278] Физическая причина различия в магнитных свойствах редкоземельных элементов и элементов переходных металлов связана с взаимодействием ионов с их окружением. Эти взаимодействия в первом приближении можно рассматривать как результат влияния кристаллического поля, т.е. электростатического поля, создаваемого зарядами ионов, окружающими данный ион. В случае редкоземельных элементов их частично заполненные 4/-оболочки находятся глубоко внутри иона (внешними для этих оболочек являются 5в- и 5р-электроны), и влияние электрического поля, создаваемого другими ионами кристалла, оказывается малосущественным. В случае же ионов переходных металлов их частично заполненные Зб -оболочки находятся достаточно далеко от ядра, и влияние на них кристаллического окружения становится заметным, что приводит к частичному нарушению правил Хунда. [c.278] Вернуться к основной статье