ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Пограничный слой на пластинке (задача Блазиуса) из "Ламинарный пограничный слой" В такой полной постановке задача до сих пор не разрешена из-за непреодолимых трудностей, связанных с выполнением различных граничных условий на пластинке и вне ее на той же оси X. [c.27] Отсутствие в граничных условиях характерной длины — в данном случае длины пластинки I — позволяет свести уравнение в частных производных (1.33) к обыкновенному. Следуя ранее изложенной теории, составим безразмерные координаты задачи в форме х = х1 1 и / = з /(1/]/1е) = у ]/ /oз/(v/,). [c.27] В дальнейшем уравнение (1.37) с большой степенью точности было решено численным методом Тепфером ), а затем и рядом других авторов (Хоуарт, Хартри). [c.28] В таблице 1 приведены рассчитанные Хоуартом ) значения функции р(т)) и первых ее двух производных. [c.28] Пользуясь таблицей 1, легко найти местное напряжение трения на поверхности пластинки и полное ее сопротивление трения у. [c.28] Определенная таким образом толщина слоя растет вниз по потоку вдоль пластины пропорционально корню квадратному из абсциссы сечения слоя и представляется графически параболой (рис. 5). [c.32] Это равенство подтверждает ранее уже высказанное общее свойство ламинарного пограничного слоя его толщина в любом сечении обратно пропорциональна корню квадратному из рейнольдсова числа. [c.32] В рассмотренной в предыдущих параграфах асимптотической теории понятие о конечной толщине пограничного слоя имеет совершенно условный характер и может способствовать лишь приблизительной оценке порядка ширины области пограничного слоя. В главе III будет изложен приближенный метод решения задач теории пограничного слоя, основанный на использовании представления о слое конечной толщины. [c.32] В расчетах по теории пограничного слоя основное значение имеет продольная компонента скорости и, что же касается поперечной компоненты V, то она в большинстве случаев играет второстепенную роль, определяя собой так называемые вторичные течения . [c.33] Поперечная компонента скорости сначала слабо возрастает от своего нулевого значения на поверхности пластинй (как т ), затем начинает расти быстрее, а в бесконечном удалении (вблизи внеш1ней границы слоя) стремится к некоторой конечной величине, зависящей от X. [c.34] Вернуться к основной статье