ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Построение приводимых представлений пространственной группы кристалла из "Фазовые переходы и симметрия кристаллов" Построение приводимых представлений пространственной группы кристалла. В результате фазового перехода из исходной фазы кристалла возникает состояние, которое на микроскопическом уровне может быть охарактеризовано появлением на каждом атоме некоторого спонтанного свойства, описываемого скаляром, вектором или тензором. Так, например, в случае магнитного фазового перехода на атоме возникает статический магнитный момент, и каждый атом, таким образом, может быть охарактеризован соответствующим псевдовектором. В случае же структурного фазового перехода типа смещения.атому в диссимметричной фазе можно приписать полярный вектор-смещение по отношению к его положению в симметричной фазе, задание которого на каждом атоме цели1 ом характеризует эту фазу. Если магнитное упорядочение сопровождается некоторыми структурными искажениями, то в диссимметричной фазе для каждого атома необходимо указать два вектора псевдовектор магнитного момента и полярный вектор атомного смещения. При фазовом переходе типа упорядочения каждый атом характеризуется скалярной величиной, представляющей относительную вероятность занять определенные положения в кристалле. [c.21] Фазовые переходы, которые характеризуются макроскопическими параметрами порядка, такими, как тензор деформации,требуют и других базисных функций, учитывающих лишь макросимметрию кристалла. Они будут рассмотрены отдельно в гл. 6. [c.22] Таким образом, функции являются функциями блоховского типа, и именно такой смысл имеет присвоение им индекса к. [c.22] Тензорное представление построено нами на. базисе локализованных атомных функций. Из них можно построить симметризованные комбинации, которые будут прео азовываться по НП, входящим в состав тензорного представления. Именно они и требуются нам для описания состояний кристалла, возникающих из исходной фазы в результате фазового перехода по некоторому. НП. [c.23] Вернуться к основной статье