ПОИСК Статьи Рисунки Таблицы Конечные системы из "Термодинамический формализм" В физических приложениях i] интерпретируется как пространство конфигураций конечной системы. Принято писать U = E, где Е ) является энергией конфигурации и /3 = 1 /кТ, где Т — абсолютная температура и к — множитель, известный как постоянная Больцмана. Проблема, почему гиббсовский ансамбль описывает тепловое равновесие (по крайней мере, для больших систем ), когда мы заменяем величину U на E, достаточно не проста и до сих пор полностью не выяснена. Заметим, что энергия Е может зависеть от физических параметров, называемых магнитным полем , химическим потенциалом и т. д. Заметим также, что при традиционном определении энергии ставят знак минус в ехр(-/ЗЕ), который на практике является небольшим нюансом. В дальнейшем мы будем пропускать множитель в определении U и будем называть эту величину энергией. Из всего вышесказанного мы должны уяснить, что гиббсовский ансамбль является интересным объектом для исследования при переходе к пределу больших систем . [c.21] Термодинамический формализм изучает меры, похожие на гиббсовский ансамбль р в известном предельном переходе, при котором пространство О становится бесконечным, но при этом появляются некоторые дополнительные структуры. По аналогии с вариационным принципом указанного выше предложения можно определить равновесные состояния (см. II ниже), а по аналогии с определением (0.1) можно ввести гиббсовские состояния (см. III ниже). [c.21] Вернуться к основной статье