Нейтрон энергия

Рис. 4.8. Конечное значение летаргии и энергии рассеянного нейтрона (/ ,, — энергия, при которой и=0).

Доказано, что в случае реакции, вызванной нейтроном, энергия связи нейтрона представляет большую (если не всю) часть этой энергии возбуждения. Однако, если даже массовые числа легко делящихся ядер отличаются мало, энергия связи может изменяться почти на 50%, отсюда и различие в способности делиться отдельных ядер. Это относительно большое изменение объясняется влиянием четно-нечетного члена в формуле для массы ядра. Если М А, 2) — масса ядра, содержащего А нуклонов, из которых 2 — протоны, то в атомных единицах массы [4] [c.11]

Радиационный захват нейтронов — реакция экзотермическая, поэтому принципиально она возможна при любых энергиях нейтронов и практически на всех ядрах. Для тепловых нейтронов энергия испускаемых у-кван-тов E-f может достигать 10—12 Мэв. [c.904]

Нейтронами низких энергий мы называем нейтроны, энергия [c.393]

Пусть среда характеризуется нейтронными поперечными сечениями 2д(Ё), 2s(Z ) и f(E) и средним числом нейтронов v, испускаемых при одном делении, где 2д( ) — макроскопическое сечение упруго рассеивающих соударений между нейтронами энергии Z и ядрами, 2 (7j, ) = И (Ь ) г 2/( ) — макроскопическое сечение поглощения (см. 2, 4, б). Будем также пользоваться полным поперечным сечением -j-2,. [c.50]

Составим соответствующие уравнепия, описывающие баланс нейтронов, энергии и уравнение статики для газовой смеси, которая содержит нетопливные и топливные (делящиеся материалы) компоненты. Запишем все граничные условия. [c.184]

Плотность нейтронов низких энергий в точке с координатой х также невелика, потому что 1) нейтроны, энергия которых мала, в процессе диффузии уже далеко переместились от источника, распределились в очень боль- [c.193]

Наиболее важной частицей, применяемой для активации, является нейтрон, который захватывается определяемым веществом в ходе (л, у)-реакций. Как видно из рис. 6.4, при нейтронной активации эффективное сечение захвата ядерной реакции в значительной степени зависит от энергии нейтронов. При использовании медленных нейтронов (энергии до 100 эВ) сечение захвата нейтронов ядрами большинства элементов пропорционально l/t), т. е. уменьшается с возрастанием скорости нейтронов. Однако при вполне определенных энергиях нейтронов возникают так называемые резонансные состояния, при которых а может принимать большие значения. При применении быстрых нейтронов (энергии более 3 МэВ) сечение активации практически постоянно. В общем для протекания (п, р)-и (п, а)-реакций необходимо применять нейтроны, обладающие высокой энергией. Однако некоторые реакции вследствие большой экзотермичности протекают при действии медленных нейтронов [c.310]

Дальнейшая судьба химических элементов определяется развитием звезды. После образования элементов группы железа возможно сильнейшее гравитационное сжатие вещества звезды, при котором может со скоростью взрыва произойти почти полный распад образовавшихся элементов на гелий и нейтроны энергия, необходимая для такого распада, поставляется гравитационными силами. Внешние оболочки звезды, состоящие в основном из легких элементов, разогреваются, что может привести к термоядерному взрыву громадной мощности, при котором в окружающее пространство выбрасывается огромное количество материи. Описанный процесс представляет собою явление, называемое взрывом сверхновой звезды. Выброшенное при взрыве сверхновой звезды вещество образует межзвездный газ — основной материал для формирования холодной материи Вселенной, а главное, для так называемых звезд второго поколения. [c.65]

ТРИТИЙ (от феч. trv tos - третий) Т, или ]Н, радиоактивный тяжелый изотоп водорода с мае. ч. 3. Ядро атома Т.- тритон с массой 3,016050 состоит из одного протона и двух нейтронов, энергия связи 8,1-8,4 МэВ. При t-распаде Т. образуется [c.5]

Радиационная деструкция происходит при воздействии на полимеры лучей, а- и р-частиц, нейтронов. Энергия проникающей радиации значительно превосходит энергию химических связей в макромолекулах. Возникающие при этом свободные радикалы захватываются полимером и существуют в нем очень долго,, разрушая его во времени. [c.70]

Ядра некоторых радионуклидов при распаде испускают а-частицы или у-кванты с энергией, превышающей порог реакций (а, п) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радионуклидами ( °Ро, Чс, Ст), обычно равна 5. .. 6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (а, п) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках. [c.48]

Тепловыми называются нейтроны, энергия которых измеряется долями электронвольта. Самые медленные нейтроны — с энергией меньше 0,005 эв — называют холодными. [c.394]

Для неупругого рассеяния нейтронов энергия падающих нейтронов по порядку величины выбирается равной энергии молекулярных колебаний, а длина волны — сравнимой с межатомными расстояниями. Таким образом, нетрудно наблюдать небольшой перенос энергии и количества движения, характерный для межмолекулярных колебаний с модой ниже 900 см-> и диффузионного движения. Поскольку рассеяние нейтронов определяется короткодействующим нейтронно-ядерным, а не электромагнитным взаимодействием, интенсивности наблюдаемых колебаний не зависят от величины дипольных моментов молекул, их поляризуемости или оптических правил отбора. Таким образом, рассеяние нейтронов является чувствительным ко всем видам движения независимо от их импульса [c.208]

Фотонейтронные источники. Лишь для двух ядер, Н и Ве, можно подобрать радиоактивные излучатели у-квантов, такие, у которых энергия у-квантов была бы выше порога Е реакции (у, п). Поэтому все радиоактивные (у, га)-источники содержат в качестве материала мишени дейтерий или бериллий [2]. Сечения реакций ( у, п) приведены на рис. 40.1. В принципе (за исключением разброса из-за различия в направлениях у-квантов и испускаемых нейтронов) радиоактивные фотонейтронные источники позволяют получить моноэнергетические нейтроны. Энергия фотонейтронов может быть оценена из [2] [c.891]

Для медленных нейтронов энергией до 100 эв характерным является процесс их захвата ядрами атомов. Это приводит к возникновению неустойчивого ядра, претерпевающего превращение с испусканием, как правило, у лучей. При поглощении тепловых нейтронов может происходить также образование заряженных частиц и атомов отдачи, которые и производят ионизацию и возбуждение молекул среды. Для быстрых нейтронов основным является процесс рассеяния на ядрах атомов. [c.276]

Взаимодействие с тепловыми нейтронами (энергия 0,025 эв) Взаимодействие с быстрыми нейтронами (энергия 2 Мов) [c.807]

Деление на ядерное сырье и собственно делящиеся вещества условно, так как под влиянием нейтронной бомбардировки можно вызвать деление и у веществ, входящих в группу сырья. Так, например, уран-238 при бомбардировке быстрыми нейтронами, энергия которых около 100 кэВ, способен к делению. [c.261]

Ход г-процесса и соответствующие состояния ожидания определяются несколькими параметрами, такими как температура, плотность нейтронов, энергия связи и полупериод /3-распада. Чем выше плотность нейтронов, тем на более богатых нейтронами ядрах прекращается г-процесс, в то время как увеличение температуры даёт противоположный эффект. Поскольку энергия связи нейтронов входит экспоненциально в условие равновесия (п,7)-и (7, п)-процессов (3.5.4), эта энергия оказывает существенное влияние на состояние ожидания. Однако определение энергии связи требует знания массовой формулы для ядер, далёких от области стабильности и, по этой причине, недоступных в лабораторных условиях. Тем самым результат оказывается очень чувствительным к теоретической экстраполяции в эту область. [c.79]

В отличие от (п, 7)-реакции, подобные ядерные реакции имеют, как правило, пороговый характер, т. е. осуш,ествляются нейтронами, энергия которых выше определённого энергетического порога. [c.501]

Наименьшее суммарное количество актинидов в ЯЭ будет в случае замкнутого топливного цикла по всем актинидам. При этом, чем меньше время нахождения топлива во внешнем топливном цикле, и чем выше плотность скоростей реакций, тем ниже эти равновесные уровни. Следует, однако, иметь в виду, что количество актинидов никогда не будет нулевым или даже пренебрежимо малым до тех пор, пока не будет прекращено производство ядерной энергии. И в случае замкнутого топливного цикла актиниды не являются отходом, практически все они рано или поздно подвергнутся реакции деления, и из них будут получены полезные нейтроны, энергия и продукты деления (последние воспринимаются как отходы только в силу незрелости и отсутствия целостности нашего технологического развития). [c.161]

Нейтроны в ядерном реакторе получаются в процессе деления ядер урана. В зависимости от типа реактора энергетический спектр нейтронов в них может быть различным. В реакторах с замедлителем нейтронов в центральной зоне образуется до 90% медленных нейтронов, энергия быстрых не превышает 15 Мэв. В так называемой тепловой колонне реактора может проводиться [c.235]

Для тяжелых радиоактивных элементов (от плутония до радия) наклон кривых показывает, что энергия а-распада увеличивается с уменьшением числа нейтронов в ядрах изотопов данного элемента, т. е. изотопы с недостатком нейтронов распадаются с большей вероятностью. У легких радиоактивных элементов (от астатина до висмута) картина иная с уменьшением числа нейтронов энергия сначала резко возрастает, затем так же резко падает, а далее снова относительно плавно увеличивается. Аналогичное изменение, видимо, должно наблюдаться у кривых, построенных для франция и радона, но они не нанесены на график, так как для многих их изотопов радиоактивные характеристики точно не измерены (или не измерялись). Максимумы на кривых элементов от астатина до висмута объясняются тем, что на энергию а-распада их изотопов влияет наличие в ядрах заполненной оболочки из 126 нейтронов. [c.144]

При облучении Ве у лучами с энергией, превышающей 1,63 Мэе, освобождаются нейтроны, энергия которых приблизительно равна избытку энергии 7-квантов. Выход нейтронов из данного образца может быть представлен выражением [c.175]

Для примера на рнс. 14 приведен истинный дифференциальный спектр нейтронов реактора GTR с водой в качестве замедлителя [86]. На рисунке показано также влияние различных фильтров на спектр нейтронов. Для работ по активационному анализу часто желательно знать интегральный поток нейтронов, энергия которых лежит выше определенной величины. В таСл. 4 приведены интегральные потоки нейтронов, получаемых в различных каналах исследовательского реактора TRIGA [871. Реактор TRIGA имеет мощность 250 кет и дает максимальный поток тепловых нейтронов 4,9-10 нейтрон см сек). [c.61]

Схема ядерной реакции предполагает сначала образование возбужденного ядра. При испускании фотонов или элементарных частиц оно переходит в основное состояние. При (/г, у)-реакциях с тепловыми нейтронами энергия возбуждения промежуточного ядра приблизительно равна энергии связи нейтронов. Эта энергия возникает благодаря фотоэмиссии, при этом ядро испытывает отдачу. Энергия У фотона Еу выражается уравнением [c.290]

Одной из важных задач, которые должны быть рассмотрены в этой главе, является определение соотношения между потоком и плотностью замедления при различных физических условиях. Свяжем плотность рассеивающих столкновений с потоком нейтронов. Функция LJu)(f u)du есть полное ЧИСЛО рассеяний нейтронов, энергии которых лежат в интервале du около и, отнесенное к единице объема и единице времени. Эту величину можно также получить с помощью плотности замедления q u). Согласно иредноложению (4.42), du/ есть среднее число рассеяний, выводящих нейтрон из интервала du. Поэтому q (и) есть также полное число рассеяний [c.62]

Предпололшм, что нейтроны относительно высокой энергии вводятся в однородную бесконечную среду и затем замедляются за счет упругих столкновений. Среда состоит из одного сорта ядер. Кроме того, примем еще следующие предположения 1) нейтронов энергии появляется в единице объема за едтшпцу времени от однородно распределенных но всей среде источников 2) все ядра среды неподвижны 3) система находится в стационарном состоянии. [c.63]

В качестве первого шага рассмотрим относительно простой случай бесконечной среды, содержащей только водород. Дли такой среды можно получить точное решение уравнения плотности нейтронов, еслп принять следующие иредположения 1) бесконечная среда состоит из чистого водорода [А = 1) 2) Е Д )= 0 3) — удельная мощность источника нейтронов энергии Ед 4) ядра водорода поиодви кпг,1. [c.70]

Для получения фотонов такой энергии иеоб.кодимы специальные установки, которые затрудняют измерение интенсивности потока нейтронов. Энергия у -квантов радиоактивного распада не превышает 3 Л1 ай, [c.357]

D, стабильный изотоп водорода с мае. ч. 2, ат. м. 2,01416219. Ядро атома Д.-дейтрон состоит из одного протона и одного нейтрона, энергия связи между ними 2,23 МэВ. Поперечное сечение ядерной р-ции (п.у) 53-10 м , поперечное сечение захвата тепловых нейтронов дейтронами 15 10 м (для протонов 3-10 м ). Молекула двухатомна, длина связи 0,07417 нм осн. частота колебаний атомов 3118,46 см" энергия диссоциации 440 кДж/моль, константа диссоциации К = рЬ/Ро = 4,173-10 (293,15 К). С др. изотопами водорода Д. образует молекулы протодейтерия HD (мол. м. 3,02205) и дейтеротрития DT (мол. м. 5,03034). В прибрежной морской воде соотношение D/(D + Н) составляет (155-156)-10 , в поверхностных во-дах-(132-151)-10 , в прир. газе-(110-134)-10 . [c.16]

НЕЙТРОНОГРАФИЯ (от нейтрон и греч. grapho-пишу, описываю), совокупность методов исследования строения в-ва, основанных на изучении рассеяния в-вом в конденсир. состоянии тепловых нейтронов (энергия <0,5 эВ). Сведения [c.206]

Нейтроны, как известно, могут сильно отличаться по энергии. Есть нейтроны низких энергий — их энергия не превышает 10 килоэлектронвольт (кэв). Есть быстрые нейтроны — с энергией больше 100 кэв. И есть, напротив, малоэнергичные — тепловые и холодные нейтроны. Энергия первых измеряется сотыми долями электронволь-та, у вторых она меньше 0,005 эв. [c.28]

Реальная чувствительность метода инструментального нейтронно-активационного анализа с использованием тепловых нейтронов (энергия менее 1 эВ) для пробы массой 1 г представлена в табл. 3.3 [20, гл. 12]. Видно, что для некоторых элементов (В1, Са, Сг, Р, Ре, МЬ, Ые, Т1, 2г) чувствительность заметно ниже, чем для остальных. Ее удается в ряде случаев значительно повысить, используя регистрацию спектров с облучением сверхтепловыми нейтронами, что позволяет устранить интерференцию слабых сигналов этих элементов с сигналами других элементов [20, гл. 46]. Все это, а также точность (ошибка 5% и менее) и простота анализа позволяют считать инструментальный нейтронно-активационный анализ наиболее универсальным для определения следовых количеств элементарных веществ в угле. [c.68]

В последнее время созданы Ат02-литиевые источники, которые обладают специфическим спектром нейтронов (энергии выше 1 МэВ менее 1%). Такие нейтронные источники используются в аппаратуре для определения содержания делящихся материалов неразрушающим методом. [c.561]

Рассмотрим в качестве примера процесс облучения перманганата калия нейтронами. Энергия отдачи атомов 5 Мп составляет ЗОО эв. В горячей зоне, которая образуется за сек, находится приблизительно 12 молекул КМПО4. Отсюда температура зоны порядка 10 °К. [c.181]

Как уже сказано, в урановом реакторе образуются в соответствующих условиях изотоп плутония, ГРи (как результат ядерной реакции тяжелого уранового изотопа с нейтронами, энергия которых близка к 25 эв). При оптимальных условиях образуется из 1 кг использованного легкого изотопа урана сл1 кг плутония. Плзгтоний химическим путем может быть отделен от урана. Энергия, получаемая из 1 кг ядерного горючего, равна приблизительно 22 млн. квт-ч. Реактор с 100 т металлического урана имеет мощность 100 000 кет и может работать 20 лет. В электрическую энергию превращается тепло, переносимое из реактора охлаждающим его веществом. Первая атомная электрическая станция была сооружена в СССР в 1954 г. [c.420]

Табл. 19 служит хорошей иллюстрацией к изложенным ранее закономерностям. У пзотопов, содержащих 84 нейтрона, энергия а-распада увеличивается с ростом заряда ядра, по мере того, как увеличивается дефицит нейтронов соответственно этому уменьшаются периоды полураспадов. Для изотопов одного и того же элемента максимум достигается тоже у изотопа с 84 нейтронами. Можно графически изобразить зависимость Д-чя редкоземельных -активных изотопов от массового числа (рис. 14). [c.147]

Пример 37. Рассчитаем, будет ли разорвана связь атома в молекуле СгНб в результате процессов отдачи. Иодистый этил облучают медленными нейтронами, причем протекает ядерная реакция 2Ч(л,Y) 1. Энергия у-квантов, испускаемых компаунд-ядром, равна энергии нуклона в ядре атома иода и со-ставляет около 6 Мэв (эта энергия выделяется при присоединении к ядру 1 одного нейтрона). Энергия химической связи атома иода с этильной группой в молекуле С2Н51 составляет около 3 эв. [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология