Атомное ядро столкновение с частицей

Молекула представляет собой достаточно устойчивую совокупность атомов, связанных валентными связями. Ее особенности становятся понятными, если представить молекулу как динамическую квантовую электронно-ядерную систему. Это система атомных ядер и такого количества электронов, заряд которого равен сумме положительных зарядов атомных ядер, причем валентные электроны, находясь в волновом движении между всеми атомными ядрами, стягивают их и сближаются с ними насколько это возможно, что резко снижает потенциальную энергию системы, придает ей устойчивость. Если в подобной системе имеется некоторое число неспаренных электронов, то это свободный радикал — частица гораздо менее устойчивая, чем молекула, так как радикал не выдерживает столкновения с другими радикалами или молекулами если в данной электронно-ядерной системе имеется избыточный заряд, [c.82]

Э. Резерфорд подвергал бомбардировке а-частицами тонкую металлическую фольгу. Обнаружилось, что почти все а-частицы беспрепятственно проходили через фольгу, как через решето. Следовательно, атомы, из которых состоит фольга, построены очень ажурно — большую часть их объема занимает пустота. Однако в опытах было все же найдено, что в очень редких случаях (примерно 1 раз из 8000) а-частицы резко меняют направление своего движения, иногда — на обратное. Такой крутой поворот означает, что происходит лобовое столкновение а-частицы с какой-то гораздо более тяжелой частицей, занимающей очень малый объем в глубине атома. Такая частица, очевидно, имеет также положительный заряд — именно поэтому при приближении к ней одноименно заряженные а- снаряды испытывают отталкивание и меняют направление полета. Расчеты показали, что размеры этой тяжелой частицы в атомах разных элементов колеблются в пределах 10 —10 см, в то время как сам атом имеет размер порядка 10 см. Так как тяжелая частица расположена в глубине атома, то она получила название атомного ядра. [c.145]

Эти экспериментальные данные можно понять, если допустить, что большая часть массы атома сосредоточена в очень небольшой частице, которую Резерфорд назвал атомным ядром. Если альфа-частица также очень мала, то вероятность столкновения этих чрезвычайно малых частиц при прохождении альфа-частицы через атом будет небольшой. Большинство альфа-частиц может тогда проходить через фольгу без столкновения с каким-либо из атомных ядер и, следовательно, без отклонения от первоначального направления движения. [c.61]

В предыдущих параграфах исследовалось только упругое рассеяние, при котором не изменяются внутренние состояния сталкивающихся частиц. Чтобы рассмотреть неупругие столкновения, необходимо учесть внутренние степени свободы сталкивающихся частиц. Предположим, что происходит рассеяние частицы массы tiL на сложной системе А, совокупность внутренних степеней свободы которой будем обозначать буквой рели масса частицы значительно меньше массы системы А (рассеяние электрона на атоме, рассеяние нуклона на атомном ядре и т. д.), то начало координат системы центра инерции будет совпадать с центром тяжести системы А. Будем предполагать, что падающая частица не тождественна частицам, входящим в состав Л. Если обозначить через г координату падающей частицы, то уравнение Шредингера, определяющее рассеяние, будет иметь вид [c.536]

Нейтронное излучение обладает большой проникающей способностью, так как нейтральные частицы не отталкиваются атомными ядрами и поэтому легко сталкиваются или соединяются с ними. Быстрые нейтроны (10 эв или более) могут выбивать протоны из ядер, с которыми они сталкиваются, или могут рассеиваться упруго (подобно биллиардному шару) в столкновениях без ионизации. Медленные или тепловые нейтроны (0,025 эв или менее) захватываются, давая новые ядра, которые могут обладать радиоактивностью и распадаться с испусканием р- или 7-лучей. Эффекты, вызываемые нейтронами в большинстве полимеров, по-видимому, являются почти полностью косвенными и обусловлены вторичными излучениями однако в металлах и ионных соединениях важные эффекты вызываются смещениями ядер в результате прямых столкновений. [c.28]

Каждый элементарный акт превращения атомного ядра сопровождается выбрасыванием у-кванта или элементарной частицы. Кинетическая энергия системы распределяется между ядром и вылетающей частицей в соответствии с законом сохранения количества движения. Энергия отдачи, получаемая ядром, зависит от вида превращения и энергии испускаемой частицы. Для многих типов превращений эта энергия больше, чем энергия химической связи, составляющая обычно от 1 до 5 эв. Атомы отдачи имеют больший запас энергии по сравнению с обычными атомами мишени. Их называют .горячими- атомами. Эффект отдачи во многом определяет дальнейшую судьбу атома, претерпевшего столкновение. В результате разрыва химических связей атомы отдачи оказываются в ином валентном состоянии, чем атомы стабильного изотопа, и могут быть отделены от исходных атомов различными методами — экстракцией, соосаждением, осаждением на электродах и т. д. [c.134]

Совершенно ясно, что эти экспериментальные данные можно понять, если допустить, что большая часть массы атома заключена в очень маленькой частице, которую Резерфорд назвал атомным ядром. Если альфа-частица также очень мала, то вероятность столкновения этих двух чрезвычайно малых частиц при прохождении альфа-частиц сквозь атом будет очень небольшой. Учитывая, что одна частица примерно из 100 ООО отклоняется при прохождении фольги, толщина которой равна слою в 1000 атомов, только [c.61]

Современные успехи физики атомного ядра в значительной мере основаны на развитии методов ускорения заряженных частиц— протонов, Дейтонов, ионов гелия, электронов и т. д. Не рассматривая заранее механизм ядерных реакций (это будет сделано в следующей главе), можно утверждать, что реакции между ядрами происходят лишь при тесном их контакте (ядерные силы короткодействующие). Сближение заряженных частиц требует преодоления кулоновских сил отталкивания, что возможно при достаточной начальной кинетической энергии одной из реагирующих ядерных частиц. Кроме того, многие ядерные реакции либо эндотермичны, т. е. протекают с затратой энергии, либо требуют определенной энергии активации, подобно многим химическим реакциям. Источником энергии может быть (при неупругом столкновении ядер) кинетическая энергия частицы, бомбардирующей ядро атома обстреливаемой мишени. [c.136]

Так как атомные ядра по размеру незначительно отличаются от бомбардирующих частиц, то они представляют собой малые мишени. Вероятность столкновения зависит от поперечного се- [c.162]

При столкновении а-частиц с атомами газа (или точнее, с атомными ядрами в молекуле газа) результат столкновения зависит от природы газа и от характера удара. При скользящем столкновении с ядром водорода атом последнего ионизируется и отлетает вперед, приобретая часть энергии а-частицы, движение которой поэтому замедляется. При центральном столкновении протон (Н+, т. е. атом водорода минус его электрон) приобретает максимально возможную скорость. Главным образом вследствие увеличенной скорости протон обладает ббльшей проникающей силой, что и позволило Резерфорду [c.32]

ИЛИ отдача электронов приводит к появлению отрицательного или положительного заряда на атоме. Резерфорд провел бомбардировку золотой фольги а-частицами, чтобы выяснить, будут ли частицы, проходя через фольгу, менять траекторию движения. Если бы атомы золота имели шарообразную форму и заметные размеры, то а-частицы должны были бы отскакивать от них и изменять свое направление (по аналогии со столкновением бильярдных шаров). Толщина золотой фольги была такова, что а-частицы должны были пройти через слой в 1000 атомов. Однако выяснилось, что из сотен тысяч а-частиц только отдельные изменяют траекторию. Поэтому Резерфорд сделал вывод, что атом имеет ядро, диаметр которого должен быть в 100 ООО ООО раз меньше диаметра всего атома. Если попытаться представить себе это соотношение и предположить, что по величине атом равен небольшому мячу, то почти вся масса атома должна быть сосредоточена в его ядре размером в песчинку диаметром 1/20 мм. В этом масштабе а-частица тоже имела бы размеры такой песчинки, и поэтому вероятность ее столкновения с атомным ядром очень незначительна. [c.103]

Совершенно ясно, что эти экспериментальные данные можно понять, если допустить, что ббльшая часть массы атома содержится в очень небольшой частице, которую Резерфорд назвал атомным ядром. Если альфа-частица также очень мала, то вероятность столкновения этих двух чрезвычайно малых частиц при прохождении альфа-частиц сквозь атом будет очень небольшой. Резерфорд заключил, что тяжелое ядро имеет площадь поперечного сечения, не превышающую 10" площади сечения атома, а, следовательно, отношепие максимального диаметра ядра к диаметру атома равно корню квадратному из этого соотношения, т. е. равно 10-8)1/2 10 . Поскольку известно, что диаметр атома золо га равен примерно 3-10 м, то следовательно диаметр ядра не должен превышать 3-10-1 [c.59]

Столкновение нейтронов с атомным ядром вызывает эмиссию быстрых протонов. Этот механизм согласуется, как будет показано ниже, с наблюдаемыми скоростями атомов, вызванными действием отдачи. Чедвик считал, что нейтрон образуется при связывании а-частицы ядром бериллия или бора [c.11]

При взаимодействии с атомным ядром быстрый нейтрон вырывает из ядра протон и теряет свою энергию. Медленный нейтрон поглощается ядром, в результате чего получается радиоактивный атом, который может распасться с излучением р-частицы или у-кванта. Заряженные частицы обычно теряют свою энергию при неупругих столкновениях с электронами атома, приводя к вырыванию электрона. [c.82]

Другим преимуществом нейтронных реакций является возможность использования бомбардируемых мишеней большой толщины. В самом деле, нейтроны, вследствие отсутствия электрического заряда, не взаимодействуют электрически ни с атомными ядрами, ни с электронами атомных оболочек и могут проходить поэтому сквозь толстые слои вещества. Заряженные же частицы, проходя через вещество, непрерывно теряют энергию в результате взаимодействия с электронами атомов среды, т. е. затрачивают энергию на ионизацию атомов среды. Поэтому пробег заряженных частиц в веществе гораздо меньше пробега нейтронов. Потеряв энергию в результате ионизующих столкновений, заряженные частицы останавливаются и превращаются, захватив электрон, в нейтральные атомы. [c.86]

Термоядерными реакциями называются такие ядерные реакции, которые происходят в результате взаимного столкновения частиц, вызываемого их тепловым движением. Такие взаимодействия могут возникнуть лишь при очень высоких температурах, когда атомные ядра полностью лишены электронных оболочек и когда кинетическая энергия поступательного движения ядер достаточна для преодоления их взаимного отталкивания. [c.470]

Итак, эффективные сечения нейтронных реакций — особенно при малой энергии нейтронов — оказываются гораздо выше сечений ядерных реакций под действием заряженных частиц. Другим преимуществом нейтронных реакций является возможность использования бомбардируемых мишеней большой толщины, поскольку нейтроны не взаимодействуют электрически ни с атомными ядрами, ни с электронами атомных оболочек и могут проходить через толстые слои вещества. Например, средняя длина пути нейтрона между двумя его столкновениями с ядрами составляет в свинце около 6 см, [c.53]

Наиболее эффективным снарядом для осуществления ядерных превращений является нейтрон. Отсутствие собственного электрического заряда чрезвычайно облегчает нейтронам внедрение в атомные ядра при лобовых столкновениях. Поэтому вероятность осуществления ядерных превращений под действием нейтронов гораздо выше, чем под действием а-частиц, дейтронов или протонов. [c.562]

Кроме электрона, протона и нейтрона, известно еще несколько элементарных частиц, но их значение в атомном ядре еще недостаточно выяснено. Недавно были открыты античастицы , например антипротон и антинейтрон. При столкновении протона с антипротоном происходит [c.28]

Основной вид взаимодействия нейтронов с веществом — взаимодействие с атомными ядрами. Главными механизмами потери энергии для нейтронов являются упругое рассеяние (как при столкновении бильярдных шаров), неупругое рассеяние (захватное рассеяние) и ядерные реакции. Быстрые нейтроны, претерпевая упругие соударения с ядрами, особенно с ядрами легких атомов (например, водорода), могут порождать заряженные частицы. Нейтроны, участвующие в ядерных реакциях, помимо реакций деления могут также порождать заряженные [c.47]

Космическими лучами называется поток элементарных частиц и атомных ядер, идущий непрерывно из межпланетного пространства на Землю. Различают первичные и вторичные космические лучи. Первичные лучи в основном состоят из протонов и а-частиц и около 1% других ядер. Энергия этих частиц очень высока и достигает порядка 10 " эв у отдельных частиц энергия доходит до Ю взв. На высоте около 30 км над уровнем моря первичные космические лучи в результате столкновения с ядрами различных элементов порождают вторичные лучи, состоящие из мягкой и жесткой компонент. В состав последней входят фотоны, позитроны, электроны и мезоны. Мезоны обусловливают большую проникающую способность космических лучей. Сложные ядерные процессы, протекающие в зоне первичных и вторичных космических лучей, приводят также к образованию нейтронов. [c.68]

Начало настоящей главы было связано с задачей о движении частицы в центральном поле. Рассмотрим теперь несколько более сложную задачу о двух частицах, взаимодействующих между собой в отсутствие какого-либо внешнего воздействия. Примером такой системы из двух частиц может служить атом водорода, включающий протон (или ядро соответствующего изотопа дейтой либо тритон) и электрон, которые взаимодействуют между собой по кулоновскому закону V = -е /г, где г -расстояние между ними, -е - заряд электрона и +е - заряд протона. Аналогично атому водорода можно рассмотреть любой атомный катион с зарядом ядра Ze, либо систему из позитрона и электрона или из положительно заряженного ядра и отрицательно заряженного мезона. К числу таких задач относятся также задачи о столкновении двух нейтральных или заряженных частиц и т.п. [c.108]

Элементы с большим атомным номером не дают нейтронов при столкновении с а-частицами это может быть обусловлено увеличением сил отталкивания двух положительно заряженных ядер, т. е. увеличением высоты энергетического барьера вокруг бомбардируемого ядра. Вполне возможно, что число элементов, дающих протоны и нейтроны, будет увеличено, когда удастся получить а-частицы с большей энергией. [c.11]

Разрушение атомных ядер происходит пишь при особо благоприятных столкновениях. Число последних равно 1 50 ООО для азота и еще меньше для других элементов. Остальные д-частицы лишь отклоняются ядрами или проходят сквозь атомы без изменения своего Пути ( 39). [c.65]

Выше мы говорили, что опыты по рассеянию а-частиц позволили установить существование атомных ядер. Рассеяние а-частиц, их отклонение от своего пути происходит по той причине, что а-частицы, как и ядра, заряжены положительно и поэтому они, приближаясь к ядру, начинают испытывать действие электрических сил отталкивания. Ядра как бы окружены потенциальным барьером, препятствующим столкновению положительных частиц с ядрами. Однако, чем выше энергия бомбардирующих положительных частиц, тем более вероятно, что они пройдут сквозь барьер и ударят в ядро, вызвав при этом изменение состава ядра — ядерную реакцию. [c.49]

Резерфорд в 1919 г., изучая рассеяние а-частиц в камере Вильсона, установил, что при столкновении а-частиц с ядром атома азота от него отщепляется протон (ядро водорода), который удаляется в пространство. Вместо протона ядро атома азота захватывает а-частицу, превращаясь в ядро нового элемента — кислорода с атомной массой 17. Это можно записать в виде уравнения [c.79]

У незаряженных нейтронов не может быть электрического взаимодействия они останавливаются при столкновении с ядром подобно биллиардным щарам. Бомбардируемые атомы отскакивают со скоростью, достаточной для потери орбитальных электронов, и прохо-. дят через поглотитель в виде тяжелых заряженных частиц. Нейтроны могут быть также остановлены в результате поглощения атомными ядрами с сбразсванием новых, обычно радиоактивных, изотопов, но при облучении этот процесс, как правило, не имеет большого значения. Таким образом, все типы ионизирующего излучения приводят к образованию заряженных частиц большой энергии, которые в конечном итоге теряют ее, образуя ионизированные и возбужденные атомы или молекулы. Конечный результат такой ионизации и возбуждения зависит от природы химических связей в облученном материале. [c.157]

При образовании химической связи электронная структура получившихся частиц принимает такую конфигурацию, которая отвечает наибольшей энергии связи. Это может произойти при условии преодоления сил отталкивания (или так называемого энергетического барьера ) между реагируюшими частицами. Силы отталкивания могут быть преодолены частицами, обладающими повышенным запасом энергии. Реакционноспособные частицы (молекулы, атомы, ионы), обладающие определенным избытком энергии по сравнению со средней энергией всех частиц, характерной для данной температуры, называют активными. Такими молекулами могут быть наиболее быстрые , обладающие в момент столкновения большой кинетической энергией возбужденные — у которых некоторые электроны находятся на более высоком энергетическом уровне (а не на нормальном) молекулы, внутреннее строение которых (например, расстояние между атомными ядрами) отличается от наиболее устойчивого состояния. Эти частицы обладают большой кинетической энергией, увеличенным расстоянием между атомными ядрами и др. [c.23]

При взаимодействии радиоактивного излучения с веществом происходят процессы ионизации и возбуждения атомов и молекул. Фотоны и частицы с достаточно высокой энергией могут вызвать ядерные реакции. Однако преобладающий процесс — взаимодействие излучения с электронами атомных оболочек и электрическим полем атомного ядра. При подобном взаимодействии частицы или фотоны теряют энергию или часть ее. Некоторые столкновения приводят к изменению направления движения частицы. Это значит, что радиоактивное излучение абсорбируется и рассеивается веществом. Указанные процессы взаимодействия положены в основу методов обнаружения а-, Р- и у-излучения. На этом же принципе основаны методы радиометрического анализа веществ без их разру шения [1,2, 6]. [c.304]

Одной из наиболее харакгерных особенностей элементарных частиц является возможность их рождения, уничтожения и взаимных превращений в результате взаимодействий. Так, фотоны рождаются при изменении характера движения электронов в атомах или протонов в атомных ядрах. При столкновении нуклонов большой энергии рождаются пионы. Нейтрон, излучая электрон и антинейтрино, превращается в протон. С другой стороны, прогоны, входящие в состав атомных ядер, испуская нейтрино и позитрон, могут превращаться в нейтрон. Нейтральный пион превращается в два фотона заряженный пион превращается в нейтрино и мюон. Фотоны в поле ядра могуг превратиться в электрон и позитрон и т. д. [c.234]

Фотографии расщепления в результате удара показывают, что а-частица исчезает и при этом образуются две новых траектории. Длинная траектория обусловлена несомненно протоном, вторая, значительно более короткая траектория, похожа на траекторию, возникающую при упругом столкновении а-частицы с ядром азота. Следовательно, при ударе с последующим расщеплением атомное ядро, в данном случае азота, связывает а-частицу и отдает протон. В результате получается ддро с массовым числом 17 и атомным номером 8, т. е. ядро кислорода, которое и дает короткую траекторию. Фотографии ясно показали также, что при каждом ударе образуется только один протон следовательно, механизм расщепления соответствует второму из двух рассмотренных. Кроме азота он приложим и к другим атомам. [c.8]

Получающиеся при столкновениях атомного ядра с нейтронами а-частицы образуют обычно группы с различными энергиями. Частицы с наибольшей энергией преодолели, вероятно, вершину энергетического барьера, который препятствует не только проникновению а-частиц внутрь ядра, но и их испусканию. Частицы с меньшей энергией оставляют, повидимому, сложное ядро, образованное Тгервоначальным ядром, связавшим одну а-частицу, например получается, когда поглощает нейтрон через один из своих резонансных уровней. Знание энергий испускаемых а-частиц может быть полезно для изучения структуры необычного ядра, вроде упомянутого [c.14]

Есть основания предполагать, что нейтрон в некоторых случаях может вызвать расщепление атомного ядра в результате только столкновения, не связываясь при этом сам. Чедвик, Фезер и Девис (1934 г.) заметили образование в камере Вильсона трех траекторий с общей исходной точкой, которые возможно обусловлены тремя а-частицами, получившимися в результате упругого столкновения нейтрона с атомом углерода [c.15]

Однако получающиеся при реакции (5.1) изотопы не являются радиоактивными. Поэтому открытие Резерфордом возможности искусственных превращений атомных ядер следует считать предтечей открытия искусственной радиоактивности. Разработка первых способов получения искусственных радиоактивных изотопов связайй с именами Ирэн и Фредерика Жолио-Кюри. В 1934 г. эти исследователи обнаружили, что при бомбардировке а-частицами бора, алюминия и магния возникают какие-то ядра, которые обладают -активностью. Тщательное исследование этого явления показало, что при столкновении а-частиц с ядрами атомов обстреливаемых элементов происходит ядерная реакция, как, например, [c.75]

Геометрическое сбчение атомных ядер имеет порядок 10 см. Эффективные поперечные сечения, как правило, составляют сотые или десятые доли барна. Это соответствует незначительной доле возникших новых ядер по отношению к потоку бомбардирующих частиц. Однако известны случаи, когда эффективное поперечное сечение может быть больше единицы, достигая для некоторых процессов тысяч или даже сотен тысяч барн. Это наблюдается в процессах, при которых бомбардирующая частица (чаще всего это бывает нейтрон) захватывается ядром даже в том случае, если нет непосредственного столкновения, а частица пролетает на некотором расстоянии от ядра. [c.78]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

Цепные реакции — химические и ядерные реакции, в которых появление активной частицы (свободного радикала или атома в химических, нейтрона в ядерных процессах) вызывает большое число (цепь) последовательных превращений неактивных молекул или ядер. Свободные радикалы или атомы в отличие от молекул обладают свободными ненасыщенными валентностями (непарным электроном), что приводит к легкому нх взаимодействию с исходными молекулами. Прн первом же столкновении свободного ради кала (R ) с молекулой происходит р азрыв одной из валентных связей последней, и, таким образом, в результате реакции образуется новая химическая связь и HOBiiin свободный радикал, который в свою очередь реагирует с другой молекулой — происходит цепная реакция. В ядерных Ц. р. активными частицами являются нейтроны, так как они, не обладая зарядом, беспрепятственно сталкиваются с ядрами атомов и вызывают ядерпуюреакцию (деление ядер). КЦ. р. (в химии) относятся процессы окисления (горение, взрыв), крекинга, полимеризации и др., широко применяющиеся в химической и нефтяной промышленности. Изучение Ц. р. ядерной физики имеет большое значение для использования атомной энергии. Церезин — очищенный озокерит. [c.153]

Одной из интригуюш,их особенностей в зависимости распространённости элементов от их атомного номера является, как известно, резкий провал при переходе от лёгких элементов к тяжёлым — область лития, бериллия, бора и далее к углероду. Этот провал связан с тем, что синтез лёгких элементов осуш ествляется путём парных столкновений между нуклонами и ядрами с по-следуюш,им /3-распадом внутри звёзд (1 + п Т — Не + п Не. Парный механизм синтеза обрывается на симметричном ядре гелия Не, поскольку ядро Не не суш,ествует и с его помощью невозможен переход к тяжёлым нуклидам. Таким образом, согласно схеме парных столкновений тяжёлые элементы должны отсутствовать во Вселенной, а Вселенная без углерода, железа и т. д. не содержит органических соединений и, следовательно, биологической жизни. Парадокс преодолевается с помощью известной трёхчастичной схемы синтеза ядра углерода из трёх а-частиц (реакция Солпитера) Зек которая открывает возможности синтеза тяжёлых элементов. [c.10]

В настоящее время не существует последовательной теории Я. р., т. к. по существу не известен детальный характер ядерных сил. Поэтому для вычисления характеристик Я. р. в теории прибегают к модельным представлениям о ядре (см. Ядро атомное). Основы современной теории Я. р. были заложены в 30-х гг. в работах Н. Бора. Бор исходил из того, что Я. р. совершенно непохожи на процессы, нроисходящие при бомбардировке атомов пучками электронов. Электроны проходят через атомы, почти не теряя энергии, т. е. испытывая, как правило, упругое рассеяние. Это свидетельствует о том, что атомы имеют сравнительно рыхлую структуру и представляют собой прозрачную мишень для падающих электронов. При ядерных превращениях преобладают пеупругие столкновения. Б отлпчие от атома, ядро представляет собой компактную систему, состоящую пз плотно упакованных частиц (нуклонов), к-рая в большинстве случаев иоглощает падающие на него частицы (ядра). [c.541]

При изучении столкновений нуклонов было установлено, что размеры ядер возрастают с увеличением атомных весов элементов, причем радиусь ядер различной массы с достаточной степенью-точности пропорциональны кубическому корню из массового числа А. Поэтому масса ядра пропорциональна кубу его радиуса, т. е. пропорциональна объему ядра, что может быть только в. том случае, если плотность ядерного вещества одинакова как у легких, так и у тяжелых ядер. Последнее также подтверждает, что ядерные силы действуют только между соседними частицами в ядре, а влияние остальных, более удаленных частиц, пренебрежимо мало. [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология