Излучение слоя газов, ограниченного поверхностями

Излучение слоя газов, ограниченного поверхностями [c.310]

Коэффициент 4/3 оспаривался [51, и поэтому наиболее простым подтверждением уравнения (10) является то обстоятельство, что оно следует из асимптотической формы уравнения излучения для оптически толстой среды. Рассмотрим слой газа толщиной ограниченный абсолютно черными поверхностями, внутри которого происходит перенос тепла только за счет излучения. Так как других механизмов передачи энергии между элементами кроме излучения нет, то йдг йт) = 0. Введем безразмерную функцию [c.11]

Н. А. Захариков [206] рассмотрел в общем виде вопрос о теплоотдаче излучением ограниченного плоского слоя газа, состоящего из п изотермических слоев с постоянными оптическими свойствами. Решение общего уравнения дано для двух случаев когда слой относительно холодных газов располагается над слоем лламени и под ним. Степень черноты принималась для поверхности кладки постоянной и равной единице ( к =1). для поверхности нагрева е = 0,65 и для пламени = 0,3. Приведенные на рис. 175 и 176 результаты расчетов показывают, что по мере уменьшения температуры слоя газов над пламенем уменьшаются температура кладки и тепловой поток, причем в случае увеличении степени черноты этого слоя для t =1750° указанное выше явление усиливается, если температура слоя ниже температуры поверхности нагрева, и ослабляется при обратном соотношении. [c.312]

Анализ, проведенный А. В. Кавадеровым [204], показал, чтО излучение слоя, ограниченного с одной стороны адиабатной поверхностью в сторону низких температур, существенно зависит для серого излучения от свойств среды, а для излучения трехатомных газов — еще от свойств ограничивающей поверхности. При черной поверхности излучение увеличивается при увеличении оптической плотности среды (т. е. степени черноты пламени) как для серого (угольная пыль), так и для селективного (трехатомные газы) излучения. [c.335]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология