Серое тело коэффициент излучения

Отнощение коэффициента излучения серого тела к коэффициенту излучения абсолютно черного тела при той же температуре носит название относительной излучательной способности или степени черноты тела [c.294]

Распределение энергии в спектрах излучения реальных накаленных тел более или менее отличается от планковского. Для серых тел коэффициент поглощения меньше единицы и не зависит от длины волны. Относительное распределение энергии в спектре излучения серого тела такое же, как и у абсолютно черного при той же температуре. [c.254]

Коэффициент излучения серого тела может изменяться [c.385]

Таким образом, для серых тел коэффициенты поглощения будут равны коэффициентам излучения, даже если температура источника излучения будет значительно отличаться от температуры поглощающего тела. В области температур, применяющихся в технике, серыми можно считать большинство материалов. [c.300]

Из закона Кирхгофа [см. формулу (1.26)] следует, что и коэффициент поглощения для излучения с длиной волны Я фактически эквивалентны (е = ах). Для серых тел значения спектральной и интегральной степени черноты совпадают (е =е), и распре- [c.28]

Коэффициент черноты в уравнении (4.1.6.1) учитывает отличие излучения так называемьгх серых тел от идеального черного тела, излучение которого при данной температуре Т максимально и которое поглощает все падающее на него излучение. Значения коэффициентов и их зависимости от дайны волны приводятся в литературе по теплообмену (см., например, [1, [c.245]

Для оценки излучательной способности реальных (серых) тел вводят понятие коэффициента излучения г(Х Т) < 1,0. Для АЧТ и серых тел 8( 1 7) = а ( 1] 7), т.е., коэффициент излучения равен коэффициенту поглощения реального тела. [c.532]

При теплообмене излучением в замкнутой системе из двух вогнутых серых тел приведенный коэффициент теплового излучения определяется выражением [c.291]

Как известно, наличие в газообразной среде мельчайших частиц сажистого углерода практически не изменяет селективных свойств среды, так как эти частицы соизмеримы по величине с длинами волн теплового излучения, напротив, наличие в газе значительно более крупных частиц пыли приближает излучение такой запыленной среды к излучению серых тел. В этом случае зависимость коэффициентов излучения и поглощения от температуры и длины волны может не учитываться [c.306]

Серое тело — это идеальное тело, интенсивность излучения которого принята для всех длин волн с точностью до постоянного коэффициента пропорциональной интенсивности излучения абсолютно черного тела. Спектральная степень черноты серого тела для всех длин волн является постоянной величиной, а его излучательные свойства подчиняются закону Ламберта. Таким образом, с учетом этих предположений s = sj. = а = aj., где а и aj. — коэффициенты полной и спектральной поглощательных способностей. [c.87]

Расчет коэффициентов радиационного обмена. Определив обобщенные разрешающие угловые коэффициенты излучения и степени черноты всех зон и считая, что все тела являются серыми, по формуле найдем коэффициенты радиационного обмена [c.814]

Световые модели используют для моделирования теплообмена между серыми телами, а также для определения взаимных поверхностей пары тел Нц (или угловых коэффициентов излучения ф, з). Модель изготавливают геометрически подобной натурному объекту с оптическими характеристиками, одинаковыми с характеристиками натурного объекта. Если пространство между телами заполнено поглощающей средой, то необходимо еще обеспечить равенство оптических толщин слоя среды (см, 2,14) [c.406]

Если известен коэффициент излучения серого те--ла, то по уравнениям (7-6) и (7-22) можно определить энергию излучения этого тела в единицу времени с единицы поверхности [c.367]

Серыми телами называются тела, коэффициент поглощения которых А хотя и не равен единице, как в случае чёрного тела, но постоянен. Поэтому на всех участках спектра интенсивность излучения серого тела прямо пропорциональна интенсивности излучения чёрного тела. Цветность излучения серого тела совпадает с цветностью излучения чёрного тела той же температуры. Зависимость интегральной энергии, излучаемой серым телом от температуры, следует закону Стефана-Больцмана с коэффициентом 01 =Ла. [c.317]

Теория инфракрасной эмиссионной спектроскопии разработана не так хорошо, как теория абсорбционной спектроскопии, и поэтому значительно труднее предсказать интенсивность инфракрасных эмиссионных полос. Однако простейшие расчеты на основе закона излучения Планка и закона Кирхгоффа [63] при использовании коэффициентов испускания и поглощения Эйнштейна [64] показывают, что можно ожидать появления эмиссионной полосы с интенсивностью, равной полосе спектра Л, при наличии монослоя карбоксильных ионов на сером теле с коэффициентом поглощения 0,02. Это соответствует величине коэффициента отражения 0,98, которая вполне возможна для полированных алюминиевых стержней, используемых в настоящем эксперименте [65]. [c.69]

Таким образом, относительные коэффициенты излучения и поглощения, являясь разными понятиями, в то же время численно равные величины. Следовательно, закон Кирхгофа можно сформулировать так при тепловом равновесии излучательная и поглощательная способности данного тела равны. Или же серое тело при данной температуре излучает столько же, сколько оно поглощало бы из излучения, испускаемого идеально черным источником при той же температуре. Напишем эту зависимость иначе [c.468]

Монохроматические коэффициенты для реальных (серых) тел уменьшаются с увеличением длины волны. Так как с повышением температуры, по закону Вина, максимум энергии передвигается в сторону коротких волн, то степень черноты полного нормального излучения тела будет увеличиваться с повышением температуры. Оказывается, что эти коэффициенты зависят также от состояния поверхности, особенно металлической. Для гладких полированных поверхностей степень черноты вообще невелика, для поверхностей же шероховатых и окислившихся она значительно выше (из-за изменения величины и химического состава поверхности). [c.364]

Доказано, что коэффициент черноты е и коэффициент поглощения а серых тел равны, т. е. г=а. Из формулы (1.15) и (1.16) следует закон излучения реальных серых тел [c.21]

Изменив индексы, получим аналогичное решение для 0 2- После подстановки найденных значений С1 и Q2 в уравнение (IV- 19) получается выражение для теплопередачи, в котором для серых тел коэффициент поглощения заменяется коэффициентом излучения, а 1 и 2 равны аТгР и соответственно. Таким образом [c.311]

Аналогичные рассуждения справедливы и для батарей, покрашенных блестящей краской-из-за меньшего теплового излучения они будут хуже обогревать помещение. Насколько хуже, точный расчет провести очень сложно, так как тепло от батарей передается в помещение тремя способами одновременно излучением, теплопроводностью и конвекцией. Кое-какие прикидочные расчеты сделать можно. Для этого надо знать, как зависит излучение тел от температуры. В 1879 г. Ж. Стефан установил, что излучение абсолютно черного тела пропорционально его абсолютной температуре в четвертой степени. Это положение теоретически обосновал Л. Больцман, и с тех пор закон, связывающей мощность излучения Р с температурой тела Т и площадью его поверхности X, называют законом Стефана-Больцмана, а коэффициент пропорциональности а в уравнении Р = = (у8Т называется постоянной Стефана-Больцмана, эта постоянная равна 5,7 10 ВтДм К ). Для реального серого тела необходимо учесть также его излучательную способность е кроме того, излучающее тело с Т1 само поглощает тепло, испускаемое окружающей средой, находящейся при температуре Т2, поэтому для реальных тел формула имеет вид [c.158]

В случае серых поверхностей (коэффициенты излучения которых меньше, чем черного тела) результирующее излучение между двумя поверхностями, разделенными лучепрозрачной средой, может быть вычислено по уравнению, предложенному Хот-телем [3] [c.20]

Предположим, что имеется в виду факел (объем, где пропсхо-дит горение) цилиндрической формы с равномерной температурой Гп, расположенный в замкнутом пространстве, температура стенок которого равна Тк- Допустим также, что факел излучает как серое тело, характеризуемое коэффициентом излучения (Тп = 4,9. 10 где (1 — диаметр факела, а й — коэффициент, зависящий от излучательных свойств среды, составляющей факел. Тогда для происходящего в стационарных условиях теплообмена факела с окружающей поверхностью Рк можно наппсать уравнение [c.216]

Теплообмен в замкнутой системе серых тел с заданными оптико-геометрическими характеристиками описывается системой N алгебраических уравнений (2.195). Электрическое моделирование основано на математической тождественности этой системы и системы алгебраических уравнений, описывающей распределение токов в разветвленной электрической цепи с N узловыми точками (рис. 8.8). Каждая узловая точка связана с остальными точками электрическими проводимостями (величинами, обратными электрическим сопротивлениям) Уц, а с индивидуальным источником питания с потен-. циалами г о —через проводимость ц. Проводимости У а являются электрическими аналогами взаимных поверхностей излучения Нц, а проводимости У а — аналогами оптико-геометрических параметров Нц = —Лг), где Лг — коэффициент поглощения, принимаемый равным коэффициенту теплового излучения 8,, — площадь поверхностй г-го- тела. Электрические потенциалы в узловых точках и,- являются аналогами плотности эффективных потоков излучения Еэфг, а токи в узловых точках 1% — аналогами результирующих тепловых потоков СЗроэг для соответствующих тел. [c.406]

Температура ампулы вычислена из отсчета силы тока пирометрической лампы (0,4245а), значение / по таблице пирометра (см. выще) равно 1186,8° С. Введение поправки на поглощение призмы (4-12,87°) и на отличие коэффициента излучения модели черного тела от единицы ( + 0,88°) позволяет найти исправленное значение температуры ампулы, /= 1200,55 0,5° С. Теплота д, внесенная в калориметр ампулой (без содержащегося в ней корунда), найдена по уравнению, полученному в специальной серии опытов, с учетом изменения ее веса [c.428]

Е — степень черноты серого тела, отношение коэффициента излучения серого тела к коэффициенту излучения абсолютно черного тела, е Со = С — коэффициент излучшения серого тела [c.378]

Степенью чарноты газового объема по аналогии со степенью черноты серого тела называется отношение количества энергии, поглощенной газом, о всему количеству лучистого потока, направленного на газовый объем. Полный поток характеризуется коэффициентом излучения, как и для абсолютно черного тела, 4,96 ккал (м град ). [c.378]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология