Волновые числа в экспериментах со случайными начальными возмущениями

Основная закономерность состоит в том, что среднее волновое число индуцированных валов, независимо от начального значения, приближается к тому наблюдаемому f p, которое было получено в экспериментах со случайными начальными возмущениями [135] (на той же установке и с той же рабочей жидкостью). Удаление среднего волнового числа от f p на начальном этапе некоторых опытов с большим числом близких друг к другу проволочек инициатора, вероятно, связано с существенным тепловыделением проволочек в таких случаях. В результате распределение температуры по высоте оказывается таким, что конвекция вначале развивается не по всей толщине слоя, а лишь в некотором интервале высот, и, соответственно, уменьшается ширина валов. Затем дополнительно выделенное тепло рассеивается, и дальнейшая эволюция проходит обычным образом. (В отдельных случаях результатом аномальной эволюции был выход волнового числа за пределы полосы устойчивости — см. самую нижнюю стрелку в правой части рисунка.) [c.176]

Заметим, что более ранние эксперименты со случайными начальными возмущениями показывали это несоответствие даже при очень больших числах Прандтля (Р 10 -10 ) уже начиная с е и 0,5. На упоминавшемся ранее рис. 9 работы [164] в указанной области виден существенный промежуток между порогом 33 неустойчивости (при больших длинах волн) и средними волновыми числами установившегося течения. Более того, при увеличении числа Прандтля отклонение среднего волнового числа от пороговой кривой для Р = оо возрастает [c.176]

Очень большой свободой подстройки под оптимальное волновое число обладают течения, развивающиеся из случайных (шумовых) начальных возмущений и наблюдаемые в неконтролируемых экспериментах. При формировании валиковой структуры в таких условиях образуется много дефектов. Они движутся, в большинстве своем рано или поздно исчезают — на боковых стенках или при взаимной аннигиляции. Эти процессы способствуют выработке предпочтительного масштаба. В конечном счете устанавливается такое равновесное или почти равновесное состояние, когда дефектов (не считая пограничных слоев — см. ниже) мало или нет совсем, а локальные волновые числа группируются вокруг предпочтительного значения. [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология