Числа Прандтля

Рис. 100. Зависимость распределепия профилей скоростей и концентраций от числа Прандтля

Здесь Кп — диффузионное число Нуссельта (или число Шервуда 8Ь) Рг — диффузионное число Прандтля (иногда его называют числом Шмидта 8с) Ке — число Рейнольдса I — характерный линейный размер (обычно диаметр твердой частицы или ее гидравлический радиус). [c.104]

Рг — число Прандтля. р — гидравлический радиус. [c.299]

Выше указывалось, что на числа Нуссельта и Стентона, как правило, влияют и число Рейнольдса, и число Пекле. Однако обычно в соответствующих формулах стоит только число Рейнольдса, а вместо числа Пекле включают числа Прандтля или Шмидта. Эта подстановка возможна потому, что оба этих числа представляют собой число Пекле, деленное на число Рейнольдса Ниже приводятся некоторые соотношения для числа Нуссельта. [c.20]

В зависимости от числа Прандтля (Рг = толщина [c.157]

Практически в соответствии с обычными гидродинамическими режимами проведения диффузионных процессов показатель степени п при числе Прандтля должен меняться в пределах от 1/3 (ламинарный режиму, если условно допустить применение этого термина к двухфазному потоку, до 1-(режим развитой свободной турбулентности). [c.246]

Ср — удельная теплоемкость реагирующей смеси Рг = с ц/к — число Прандтля [c.141]

Формула (III.49) определяет максимальный возможный перепад температур между активной поверхностью и ядром потока. В потоках газа, где диффузионное и тепловое числа Прандтля близки к единице (см. раздел III.1), коэффициенты массо- и теплопередачи связаны между собой соотношением а = yP (где у — теплоемкость объема смеси). При этом максимальный перепад температур равен [c.116]

Для газовых смесей с сильно различающимися мольными массами очень низким оказывается число Прандтля (Рг=0,2-4-0,3). Было проведено сравнение эффективностей [c.133]

Большей областью применения обладает модифицированная аналогия переноса тепла и импульса, которую предложили Т. Карман и Р. Мартинелли для расчета теплообмена при турбулентном движении внутри труб теплоносителей со значительно отличающимся от единицы числом Прандтля. Ими принято допущение о подобии механизма турбулентного переноса тепла и импульса, что позволило распространить модифицированную аналогию на случай отсутствия подобия полей температуры и скорости в потоке. Применимость этой аналогии для шероховатых труб с более сложной гидродинамикой потока, чем в гладких трубах, была отмечена еще в работе Р. Мартинелли. [c.358]

Значение b, которое имеет смысл турбулентного числа Прандтля (Шмидта), обычно выбирают близким к [c.22]

Поскольку критерий Прандтля характеризует относительное соотношение профилей скоростей и концентраций, то следует ожидать, что влияние этого соотношения на процесс массопередачи должно меняться в зависимости от гидродинамической обстановки процесса, т. е. должен меняться показатель степени при числе Прандтля. При наиболее равномерном распределении жидкости и газа в двухфазном потоке в условиях развитой свободной турбулентности в соответствии со структурой уравнений (П1, 227) и (П1, 228) показатель степени п должен достигать максимального значения, равного единице. При уменьшении турбулизации потоков показатель степени п при числе Прандтля должен уменьшаться, становясь в пределе, когда движение прекратится, равным нулю. В последнем случае понятие о соотношении профилей скоростей и концентраций теряет свой смысл. [c.246]

В результате расчетов на ЭВМ было получено распределение в ленточном канале функции тока ц/, завихренности (о, скоростей У и Кз, температуры Т при числах Рейнольдса от 60 до 800. Для больших Ке вычисления не производились в связи с возрастанием времени счета, а также с некорректностью допущения установившегося течения на выходе из канала в этом сл ае. Число Прандтля принималось равным 1, т. е. и = а. [c.355]

Поперечный температурный градиент предопределяет возникновение тепловых потоков, направление которых, т. е. диффузия выделившегося при торможении тепла, определяется числом Прандтля — Рг. [c.35]

Р. Числа Прандтля, Шмидта и Льюиса. Отношения коэффициентов, описывающих свойства переноса импульса, теплоты и массы в жидкости, названы специальными терминами и обозначаются следующим образом. [c.20]

Отношение коэффициентов переноса импульса и теплоты — число Прандтля [c.20]

Для газов все эти параметры примерно равны единице, поскольку перенос теплоты, массы и импульса осуществляется в результате молекулярного движения. Для неметаллических жидкостей числа Прандтля и Льюиса больше единицы, а число Шмидта соответственно еще больше. Причина в том, что перенос импульса в жидкости осуществляется легче, чем перенос теплоты, а диффузия протекает труднее. [c.20]

В настоящее время отсутствует удовлетворительное теоретическое описание теплопереноса при турбулентном течении. Этот вопрос интенсивно исследуется экспериментально, однако непосредственной экспериментальной информации пока еще недостаточно. Имеющиеся данные по теплооб.мену при внутренней и внешней вынужденной турбулентной конвекции приведены в разд. 2.5. Там же проведено их сопоставление с рекомендуемыми корреляционными зависимостями типа Нуссельта (Ми=Сие Рг") или Прандтля (Nu=[ Re —B)Prl/[l+ReP/(Pг)]. Второй тип зависимости используется для описания данных в более широком диапазоне изменения числа Прандтля. [c.93]

Для первой предельной области (Xl2nR> 1 и A/R< 1) показано, что в газовой среде ( г < 1) перенос осуществляется внешними вторичными потоками и влияние пульсационных составляющих на перенос мало. Наблюдается линейная зависимость коэффициентов переноса от амплитуды скорости колебаний и обратно пропорциональная зависимость от квадратного корня из частоты колебаний. При больших числах Прандтля перенос осуществляется внутренним вязким вихрем вторичных течений. Соответственно, для второй предельной области (A/R>1) процесс можно считать квазистационарным. [c.155]

Число Прандтля, конечно, также влияет иа число Нуссельта, поэтому в общем случае число Nu является функцией 1 е , Рг , Ка. [c.95]

Для расчета этой функции необходимо сделать некоторые допущения о механизмах турбулентной и поверхностной неустойчивостей. Хотя эти допущеш я в большей или меньшей степени произвольны, онн тем не менее позволяют установить, что простое степенное представлеиие зависимости N11 (Не , Рг , Ка) уже несправедливо. С другой стороны, в большинстве практических случаев для различных веществ числа Прандтля и Капицы примерно пропорциональны. Поэтому понятно, что некоторые авторы представляют свои результаты как функцию одного только числа Прандтля. Возможно стоит упомянуть, что при большом значении числа Прандтля (при.мерно равном 20) свойственные турбулентному течению характеристики теплообмена наблюдаются уже при малых числах Рейнольдса (около 10), югда как при меньших числах Прандтля переход к турбулентному режиму теплопереноса наступает при числах Рейнольдса, примерно равных 300. На рис. 4 изображены зависимости NlJ(Re,, Рг , Ка) для различных веществ, характеризующихся малыми и большими значениями чисел Прандтля и Капицы. Эти зависимости построены иа основе экспериментальных данных, относящихся к таким условиям, в которых внешнее поверхностное трение отсутствует, т. е. параллельный пленке компонент скорости пара равен нулю. Если же конденсация происходит внутри вертикальной трубы, причем преимущественно в ее верхней части, то [c.95]

Переносные свойства г), Я и число Прандтля Рг= жидкостей описываются следующими моделями. [c.104]

Непосредственные наблюдения за движением частиц, взвешенных в турбулентном потоке жидкости около стенки, с помощью ультрамикроскопа, ироде- ланные еще в 1932 г. Фейджем и Тайнендом [8], не обнаружили области, свободной от пульсационного движения. В это же время Мэрфри [9], производя расчеты теплоотдачи при больших значениях числа Прандтля, предпринял попытку учесть характеристики турбулентности в пристеночной области, где течение ранее предполагалось чисто ламинарным. Однако дальнейшее развитие теории массопередачн сильно тормозилось отсутствием экспериментальных данных [c.170]

Как показано в работе [61], в настоящее время наиболее надежное значение величины п можно получить, используя экспериментальные данные по массопередаче при больших числах Прандтля или Шмидта. Работы, посвященные изучению тепло- и массообмена, проводятся вот уже почти полстолетия, но не дали до сих пор окончательного решения вопроса. Причина этого заключается в том, что различие в углах наклона линий, соответствующих, например, наиболее часто предлагаемым значениям п = 3 и 4, составляет, согласно уравнению (16.8), всего лишь / 2. Это обстоятельство обусловливает ряд специфических [c.181]

Нижний индекс 1РН, I означает однофазное течение жидкости. Показатель степени п 0,4ч-0,5, коэ(1к )ициепт С зависит от числа Прандтля жидкости. Падение давления описывается эмпирической корреляционной зависимостью, приведенной в 2.3.2. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология