Флуоресцирующие объекты в лазерном

При сравнении уравнений (53) и (35) обнаруживается поразительное сходство этих выражений. К основным их отличиям относятся введение поправочного коэффициента y R) и использование коэффициента 2 к) АХ для учета доли испускаемого излучения, принимаемого спектрально селективны.мн элементами оптической системы приемника. Для типичного импульса лазера [п = 2 в уравнении (50)] Межес [147] показал, что поправочный коэффициент y R) приближается к единице для большой глубины проникновения в оптически тонкой среде флуоресцирующего объекта, что является обычным для исследования атмосферы. Это показано на рис. 6.17, а, где поправочный коэффициент y Z ) нанесен на график в зависимости от глубины проникновения в среду флуоресцирующего объекта, нормированной на пространственную длину импульса лазера, т. е. Z = (R — Ro)/L, для нескольких значений T = xi/r) (длительность импульса лазера/время затухания флуоресценции). Здесь / —расстояние, на которое распространяется передний фронт импульса лазера за половину наблюдаемого интервала времени, и Rq — расстояние до границы флуоресцирующего объекта. Пространственная длина импульса лазера L тождественна выражению xil2. В данном случае величина ti( = 5tq) приблизительно равна интервалу времени между точками лазерного импульса, амплитуда которых соответствует 20% пикового значения амплитуды, и поэтому величина [c.377]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология