Лазер длительность импульса

Для выполнения атомно-абсорбционных измерений в факеле собрана установка, блок-схема которой приведена на рисунке. В установке использованы твердотельный импульсный лазер (длина волны генерируемого излучения 1,06 мкм), работающий в режиме свободной генерации (энергия излучения в импульсе 6—8 Дж, длительность импульса 1,2 мс), и лампы с полым катодом типа ЛСП-1, работающие в импульсном режиме (ток в импульсе 200—600 мА, длительность импульса 30—60 мкс). Для выделения резонансной линии определяемого элемента и линии сравнения используют монохроматор МДР-3 (обратная линейная дисперсия 1,5 нм/мм). Регистрацию излучения лампы с полым катодом производят на экране осциллографа с памятью С8-9А с помощью фотоумножителя ФЭУ-39А. Для согласования времени запуска отдельных частей установки она содержит блок синхронизации, который состоит из генератора пуска Г5-15 и генератора сдвинутых импульсов Г5-7А. [c.63]

Первая из них легко преодолевается путем использования вращения ( 2000 об/мин) образца или быстрого сканирования лазерным лучом по поверхности образца. Вторую трудность преодолеть нелегко, если не уменьшить путь рассеивающего пучка в среде до минимума. Другая более тонкая процедура состоит в использовании дифференциальной спектроскопии КР с вращающейся кюветой, разделенной на две половины, вместе с совершенной электронной системой сравнения. Наличие отсеков для исследуемого образца и образца сравнения исключает необходимость внутреннего стандарта. Вероятность фотолиза при вращении образца также уменьшается. Влияние флуоресценции эффективно исключается лишь дискриминацией сигнала во времени. Методика основана на возбуждении комбинационного рассеяния импульсным лазером с длительностью импульсов порядка нано- [c.776]

Мощность, излучаемая лазером в режиме свободной генерации, т.е. без дополнительного управления, соизмерима с мощностью лампы накачки. Более высокая мощность может быть получена в режиме модулирования добротности, при котором резонатор помещается в быстродействующий оптический затвор. После накопления достаточной энергии затвор открывается на короткое время. Для резонатора длиной 60 см длительность импульса составляет 10-20 не и при энергии 1 Дж пиковая мощность достигает 50-100 МВт. Поскольку в лазерном резонаторе возможны многомодовые колебания, для увеличения мощности используют также режим синхронизации или захвата мод, позволяющий генерировать более короткие (пикосекундные) импульсы [11]. [c.99]

Новые применения ядерной техники в управляемом термоядерном синтезе. В настоящее время во ВНИИ ядерной физики РФ ведутся работы по прямому преобразованию энергии ядерных реакций в лазерное излучение оптического диапазона [2]. Задача инерционного термоядерного синтеза решается на установке Искра-5 с применением 12-канального лазера с суммарной мощностью излучения 30 кДж и длительностью импульса 0,3 не. Оптические зеркала направляют 12 лазерных лучей на мишень диаметром 2 мм лазерное излучение трансформируется в рентгеновское излучение, которое обеспечивает 3000-кратное сжатие сферической мишени диаметром 0,03 мм, содержащей дейтерий-тритиевую смесь. Нри этом радиус мишени уменьшается в 14 раз. Сейчас создается установка Искра-6 , мощность которой будет в 10 раз превышать мощность установки Искра-5 . [c.27]

Лазерные источники (ЛИ) наиболее перспективны. Их свойства рассмотрены выше. Число типов, выпускаемых серийно, составляет многие десятки. Диапазон длин волн их излучения охватывает УФ, ВИ и ИК диапазоны области спектра. Мощность излучения лазеров колеблется от 0,1 мВт до 10 Вт. Расходимость луча составляет 1. .. 10. По временным характеристикам выделяют импульсные лазеры (длительность импульса Ш - 10 с при скважности 0,01. .. 10 с) и непрерывные. [c.489]

Аналитические исследования с использованием лазерного возбуждения проводились как с импульсными, так и с непрерывными лазерами. В этом разделе главное внимание уделено использованию импульсных перестраиваемых лазеров на красителях, поскольку результаты по непрерывным лазерам изложены в гл. 8. Для накачки перестраиваемых лазеров на красителях можно использовать импульсные лампы или другие лазеры. Типичные значения мощности, скважности импульсов и спектральной ширины излучения представлены в табл. 4.2, где приведены приблизительные границы перестройки, достигаемые с наиболее важными классами красителей. Из этой таблицы видно, что характеристики импульса обычно определяются источником накачки. При использовании азотного, рубинового и неодимового лазеров длительность импульсов мала, несколько десятков наносекунд для азотного лазера она даже меньше 10 не, в то время как при использовании ламповой накачки получают больше энергии в импульсе в связи с увеличением длительности самого импульса. Однако при возбуждении азотным лазером скорость повторения может быть гораздо выше. [c.226]

Рубиновый лазер создает импульс длительностью 10 пс. Чему равна неточность в измерении энергии лазера [c.17]

В настоящее время лазеры широко используются в науке и промышленности. Они начинают решительно проникать и в повседневную жизнь, находя применение в сканерах чековых аппаратов супермаркетов, в воспроизведении с видео- и компакт-дисков. В связи с такими замечательными свойствами лазерного излучения, как монохроматичность, высокая интенсивность, короткая длительность импульса, применение их в фотохимических исследованиях в последнее время значительно возросло. Лазерные методы, используемые в экспериментальной фотохимии, обсуждаются в гл. 7. Само действие лазера основано на фотохимических процессах, обсуждаемых в этой и предыдущих главах. Поэтому стоит закончить данную главу кратким обзором некоторых важных классов лазеров на фотохимическом языке. [c.141]

Одной из важных особенностей импульсных лазеров является большая пиковая мощность (см. табл. 7.2). Она в большей степени отражает короткую продолжительность импульса, чем общую достижимую энергию. Например, пиковая мощность 1 МВт у лазера на красителе с длительностью импульса 10 НС соответствует лишь энергии 10 мДж. Для разумной частоты повторения импульсов порядка 5 Гц средняя мощность будет менее 1 Вт. Тем не менее пиковые интенсивности (т. е. число фотонов в пересчете на единицу площади в единицу Времени) действительно очень высоки. [c.182]

Важным свойством лазерного излучения является высокая монохроматичность, получающаяся вследствие многократного прохождения пучка света через резонатор лазера. В случае лазера с синхронизацией мод спектральная ширина может стремиться к предельному значению ширины, определяемому соотношением неопределенности (ср. со с. 51), вследствие конечной длительности импульса. Наибольшая монохроматичность излучения (порядка 1 к 10 ) обычно достигается у непрерывных лазеров. В некоторых лазерных средах может быть несколько переходов, как, например, в аргоновом ионном лазере, или действующий переход может давать широкую полосу флуоресценции, как в лазере на красителях. В этих случаях можно добиться селекции по длинам волн, заменяя пол- [c.183]

В экспериментах по наносекундному фотолизу обычно в качестве первичного источника света применяются импульсные лазеры, так как разрядные лампы с короткой длительностью импульса дают слишком слабое излучение. В импульсной спектроскопии источник зондирующего излучения также должен быть быстрым. В одной из методик в качестве зондирующего источника света применяется флуоресцирующее вещество, возбуждаемое вторым лазером, который запускается с подходящей временной задержкой. Флуоресценция может иметь достаточно широкий спектр с точки зрения спектроскопии (в отличие от излучения лазера), а ее временной профиль определяется временем жизни. Для наносекундной импульсной спектрофотометрии подходящим источником зондирующего света может быть обычный импульсный разряд с длительностью импульса в сотни микросекунд. При этом в течение пе- [c.202]

Длительность импульса излучения обычно составляет от 0,2 до 5 мс, их частота 1 —10 Гц. Такой режим позволяет получить высокую концентрацию ЭНергии В МО-мент импульса в луче лазера (пиковая мощность импульсов может достигать десятков киловатт) при небольшой средней мощности. Это необходимо в связи с высокой чувствительностью активного элемента (особенно рубина) твердотельного лазера к нагреву, что и ограничивает среднюю выходную мощность, несмотря на применяемое водяное охлаждение отражателя. Коэффициент полезного действия лазера на твердом теле очень мал (0,1 —1,0%) почти вся энергия, подводимая к лампе накачки, превращается в теплоту, которая на-грева( т активный элемент. [c.382]

В В. л. с. используют лазеры с большой длительностью импульса (10 - 10 с) или непрерывного действия обычно с перестраиваемой частотой. Измеряют весь спектр исследуемого в-ва или узкий его участок с помощью резонансных детекторов, спектрографов высокого разрешения с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. Приборы с зарядовой связью позволяют проводить экспрессные измерения за время одного лазерного импульса. [c.394]

Лазеры для ЛИФ должны отвечать следующим основным требованиям иметь возможность перестройки линии излучения, обладать узкой спектральной шириной линии генерации, короткой длительностью импульса и высокой спектральной яркостью. Частота повторения импульсов должна быть достаточно высокой, чтобы можно было осуществлять методику накопления сигналов флуоресценции. [c.122]

Метод внутрирезонаторной атомно-абсорбционной спектрометрии. Внутрирезонаторная спектрометрия — новый вариант атомно-абсорбционного анализа с использованием лазерной техники. Этот метод применен для определения натрия с непламенной атомизацией пробы [933]. Кювету помещают внутрь резонатора — лазера на красителе родамин 6Ж. Концентрация красителя соответствует максимальной генерации в области линейного поглощения натрия для резонансного дублета 589,6—588,6 нм. Для определения натрия используют дифракционный спектрограф. Изучено влияние температуры кюветы и длительности накачки на предел обнаружения. Сравнивают данные для четырех лазеров, различающихся длительностью импульсов, полушириной светового импульса лампы накачки, областью генерации и длиной кюветы. При изменении температуры кюветы от 100 до 155° С предел обнаружения натрия изменялся от 12-10 до 82-10 мм рт. ст. Если кювета находится вне лазерного резонатора, то предел обнаружения натрия возрастает в 200 раз. Внутрирезонаторная атомно-абсорбционная спектрометрия является перспективным методом снижения предела обнаружения элементов. [c.133]

Особенно перспективно применение в качестве источника света лазеров на красителях непрерывного действия, а также лазеров с оптической накачкой с длительностью импульсов 10 °—10 с. При определении натрия атомно-флуоресцентным методом (предел обнаружения 0,2 мгк/л) с применением лазеров на красителях с перестраиваемой частотой линейность градуировочного графика наблюдается в пределах 5 порядков [906]. На аналитический сигнал не влияют флуктуации интенсивности лазера благодаря насыщению электронных переходов. [c.134]

Интенсивность свечения комплексов уранила в растворах измеряют на установке, блок-схема которой приведена на рис. 3. В качестве источника возбуждения используют азотный импульсный лазер ЛГИ-21 (Х,= 337 нм, длительность импульса 10 не, частота повторения импульсов до 100 Гц), излучение которого направляется в кювету с анализируемой пробой (раствор) и вызывает люминесценцию ионов уранила и сопутствующих примесей (например, органических веществ). В качестве приемника излучения используют ФЭУ-38, работающий в аналоговом режиме, и ФЭУ-79, работающий в режиме счета фотонов. [c.87]

Чтобы выполнить эти требования, необходимо иметь лазер с энергией в импульсе Дж при длительности импульса менее 5 не с перестройкой длины волны в ближнем УФ и всем видимом диапазонах спектра. Наиболее близким по совокупности параметров является эксимерный лазер в комбинации с лазером на растворах органических красителей. [c.166]

Второй путь — применение в качестве средства испарения проб излучения импульсных лазеров. Многочисленные примеры использования лазеров для нагревания, сварки, сверления отверстий и спектрального анализа свидетельствуют о том, что задача импульсного нагревания поверхностного слоя графитового электрода размером около квадратного миллиметра до температур 4000—5000° К выполнима со сравнительно маломощными установками. Введение пучка света от лазера в кювету можно было бы осуществить через небольшое отверстие в стенке кюветы, расположенное напротив торца электрода (рис. 83). Длительность импульса лазера [c.294]

Эффективность применения лазера зависит от многих параметров. В первую очередь это касается давления чем выше давление в разрядной камере, тем эффективнее работает лазер. Следуюш ий фактор — влияние размеров фокального пятна при пробое. Третий фактор запыленность технологической среды обычно порог оптического пробоя понижается на порядок и более с повышением запыленности, однако эффект запыленности был существенным для лазера на СО2 и оставался незначительным для неодимового или рубинового лазеров. Очень важным параметром лазера является частота повторения импульсов чем выше этот параметр, тем стабильнее кластер заряженных частиц в зоне индуктора. На нынешнем уровне предварительного анализа можно предсказать, что для инициирования и постоянной поддержки высокочастотного индукционного разряда в UFe следует выбрать лазер с выходной мощностью не ниже 0,3 Дж, с длительностью импульса от нескольких наносекунд до lO-i-20 не, с максимально возможной частотой повторения импульсов и с соответствующим пропусканию оптическим материалом лазерной апертуры. [c.547]

На примере определения натрия в графитовом порошке проверена возможность использования резонансной атомной флуоресценции при использовании перестраивающегося импульсного лазера [59]. Применялся лазер на основе красителя родамин 6Ж, накачку проводили излучением второй гармоники неодимо-кадмиевого лазера. Длительность импульса составляла 2-10 с, мощность 10 Вт, ширина линии генерации 0,1 нм. Атомизацию натрия проводили в атмосфере аргона, температура проволоки 1000 С, концентрация натрия была равна 1,2-10 ат/см . Минимальный регистрируемый сигнал флуоресценции 5-10 Дж. Предел обнаружения ограничивался флуктуациями релеевского рассеяния. [c.134]

В другом варианте бесконтактного способа контроля листов из ПКМ методом прохождения используют поверхностные волны и применяют излучатели и приемники разной физической природы. Поэтому способ назван "гибридным" [425, с. 324/358]. Он реализован в установке НиЫЗ. Поверхностные волны в ОК возбуждают импульсами лазера. Длительность импульсов 10 не, энергия 15 мДж. С помощью оптической маски на поверхности ОК получают 10 освещенных параллельных линий, равные промежутки между которыми определяют длину возбуждаемой волны, центральную частоту, число периодов и огибающую генерируемых [c.497]

На диэлектрич. кристаллах и стеклах созданы лазеры, работающие в разл. режимах и излучающие преим. в диапазоне длин волн I -3 мкм. Их мощности генерации достигают 1 кВт в непрерывном режиме (кристаллы зА150,2-Nd ), 10 Вт в импульсном режиме при длительности импульса 1 НС (стекло с Nd ) кпд 1-5%. Осн. недостатки этого типа Л. м.-сложность выращивания кристаллов больших размеров и высокого оптич. качества, низкая теплопроводность и невысокие мех. св-ва стекол, что препятствует создаю1ю лазеров на стекле, работающих в непрерывном или периодич. режиме при большой средней мощности накачки. [c.566]

Полупроводниковые кристаллы-активные среды полупроводниковых лазеров. Излучение в них генерируется в результате переходов между энергетич. уровнями зоны проводимости и валентной зоны. Иссюльзуют [юлу-проводники типа А В , А "В , А В . Активные элементы изготовляют из монокристаллов (напр., dS, GaAs, InAs, PbS), содержащих в своем объеме области, для к-рых характерен электронно-дырочный переход (р - и-переход), и из кристаллич. гетероструктур, образованных чередованием кристаллич. слоев, различающихся по хим. составу, но имеющих одинаковый период кристаллич. решетки. Наиб, распространены гетероструктуры, образованные слоями полупроводников типа А "В на основе арсенидов, фосфидов, антимонидов Ga и А1 и их твердых р-ров. Гетероструктуры получают также на основе многокомпонентных (тройных и более) твердых р-ров замещения (напр., Al,Ga, As), в к-рых при изменении состава в широких пределах период решетки не меняется. Полупроводниковые монокристаллы [юлучают из особо чистых исходных в-в кристаллизацией из расплавов (метод Чохральского, горизонтально направленная или зонная кристаллизация в контейнере, бестигельная зонная плавка) и эпитаксиальным выращиванием тонких кристаллич. слоев при кристаллизации из газовой фазы или расплавов твердых р-ров. Необходимые характеристики достигаются введением примесей в расплав или методом ионного внедрения примесных атомов. В качестве легирующих примесей используют, напр., элементы П (Zn, d, Mg акцепторы электронов), IV, VI (Sn, Те, Se, S доноры) групп. Благодаря разнообразию полупроводниковых кристаллов созданы лазеры, излучающие в диапазоне длин волн 0,3-30 мкм, обладающие малой инерционностью ( 10 с) и высоким кпд (до 50%), работающие как в импульсном, так и в непрерывном режиме (мощности 10 Вт при длительности импульса 3 НС и 10 Вт соответственно). Лучевая прочность полупроводниковых Л. м. ограничивает выходную мощность лазеров. [c.566]

В лазерах на красителях применяют ксантеновые, метиновые, оксазиновые красители, производные оксазола и диазола, кумарины и фталимиды. Р-рители-спирты, глицерин, H2SO4, вода и др. В пределах широких полос излучения красителей возможна плавная перестройка частоты генерации. Лазеры на красителях излучают в диапазоне длин волн 0,34-1,1 мкм при лазерной накачке в непрерывном режиме генерации достигнута выходная мощность 20 Вт, в импульсном режиме-10 Вт при длительности импульса 10 НС. Потенциальное преимущество жидкостей перед др. Л. м.-сочетание высокой плотности активных частиц и высокой оптич. однородности в больших объемах. [c.567]

Лазерная десорбция применяется для ионизации и испарения конденсир. в-в и осуществляется с помошью лазеров с модулированной добротностью, работающих в импульсном (длительностью до 30 не) или непрерывном режимах. Характер масс-спектра обычно мало зависит от длины волны (265 нм-10,6 мкм), уд. мощности (10 -10 ° Вт/см ) и длительности импульса лазерного излучения. Исследуемое в-во наносят на металлич. подложку и облучают фотонами с любой стороны в зависимости от конструкции прибора. Использование лазерных лучей разной степени сфокусированности позволяет проводить локальный анализ пробы в пятне диаметром 0,5 мкм-4 мм. [c.660]

Атом (молекула) может резонансно пстлотить л фотонов с гораздо больщей вероятностью, поднимаясь по лестнице последоват. квантовых уровней (рис. 1,6). Т. наз. много-ступеичатое резонансное возбуждение молекул возможно в многочастотном лазерном излучении, если частоты лазеров настроены точно на частоты последоват. квантовых переходов. Т. к. времена жизни промежут. квантовых состояний конечны (обычно от Ю до 1(> с), то лазерные импульсы могут воздействовать на атом (молекулу) поочередно, еслн длительность импульсов и интервал времени между ними меньше времени жизни соответствующего состояния. Если все лазерные импульсы воздействуют одновременно, наряду с многоступенчатым резонансным возбуждением происходит М. п., при к-ром атом (молекула) поглощает одновременно неск. фотонов и, не задерживаясь ка промежут. уровнях, достигает конечного состояния. Различие между этими процессами проявляется в том, что многоступенчатое возбуждение гораздо более чувствительно к точноетн ре зонанса по частоте с промежут. уровнем по сравнению е М.п. [c.99]

Для проведения микроанализа лазерный луч (обычно излучение учетверенной частоты К(1 АС-лазера, А = 266 нм, длительность импульса 10-20 не) фокусируют в пятно диаметром 1-2 мкм на поверхности образца при помощи оптического микроскопа. В результате лазерного импульса генерируются атомные и молекулярные ионы, которые анализируются во времяпролетном масс-спектрометре. Недавно в ЛММС-приборах стали использовать спектрометры ион-циклотронного резонанса с фурье-преобразованием. [c.321]

Луч может быть круглым или прямоугольным. Важным параметром является распределение энергии по профилю луча. Например, энергия может проявлять гауссов профиль. Режим работы лазера может быть непрерывным (непр.) или импульсным (имп.). В настоящее время используют два импульсных режима режим модуляции добротности и синхронизации мод. Для описания импульсных лазеров используют длительность импульса и частоту повторения. Для вьфажения числа фотонов в случае непрерывных лазеров обычно используют мощность (Вт или мВт), тогда как для импульсных лазеров обычно используют энергию импульса (Дж, мДж или мкДж). [c.688]

Еще один широко используемый метод — это импульсный фотолиз. Световой импульс, возникающий при разрядке конденсатора импульсной лампы, быстро поглощается образцом, находящимся в параллельно Ззаоположенной трубке. Длительность импульса может меняться от 10 до 10 с. Сопровождающие вспышку изменения спектра поглощения или флуоресценции образца регистрируются при помощи фотоумножителя и осциллографа. В настоящее время в качестве источников света применяются лазеры, испускающие импульс света исключительно высокой интенсивности в течение нескольких наносекунд. Лазерная техника позволяет измерять весьма малые времена релаксации [31]. [c.26]

Для создания активных частиц с помошью света используют однофотонное, двухфотонное и многофотонное поглощение. Технически наиболее просто однофотонное поглощение. Если для создания активных частиц применяют фотодиссоциацию, то обычно облучают УФ-светом с помощью эксимерных лазеров, особенно лазеров на КгР (X = 248 нм), АгР (X = 193 нм). Часто используют и четвертую гармонику лазера Nd ИAГ (Л.=265 нм). Достоинствами этих лазеров для фотолиза является короткая длительность импульса (< 10 с), удобный спектральный диапазон для фотодиссоциации, высокая спектральная яркость и частота повторения (позволяет накапливать сигнал). [c.135]

Чаще всего метод реализуют с помощью импульсного лазера (метод лазерной вспышки, МЛВ). МЛВ применим при следующих допущениях образец теплоизолирован, длительность импульса вспышки Т Т- , где 7V - характерное время распросфанения теплового импульса в материале образца, распределения энергии по сечению лазерного пучка и коэффициента поглощения по поверхности образца однородны, образец однороден (гомогенен) и не меняет своих ТФХ в диапазоне температур нафева. [c.541]

Импульсный лазер генерирует импульс излучения длительностью 10 с и энергией Е = 3. .. 6 Дж. Обычно применяют лазер на рубине (X = 0,69 мкм). Часть излучения направляют на фотодиод, сигнал с которого поступает в блок измерения энергии импульса и в блок генератора синхроимпульсов, связанного с контролером. Образец обычно помещают в полости электрической печи для адиабатизации и нафева при широкотемпературных исследованиях материалов. [c.541]

В спектрофлуоримегре используется промышленный азотный лазер ЛГИ-505 со следующими параметрами импульсная мощность — 30 кВт, длительность импульса — 8 не, максимальная частота повторения — 100 Гц. Излучение лазера зеркалами 1 и 2 направляют через дно прямоугольной кварцевой кюветы в исследуемую пробу. Кювета крепится непосредственно на входной щели дифракционного монохроматора типа МДР-4. Наличие двух направляющих зеркал обусловлено специфической формой индикатрисы комбинационного раосеяния воды [3]. Поэтому луч лазера, обладающий ярко выраженной линейной поляризацией, заводят в кювету определенным образом, обеспечивающим максимальную величину сигнала КР. [c.171]

Интересным применением флуоресцентного анализа являются работы по определению содержания атомов натрия в верхних слоях атмосферы [15.5, 15.6]. В указанных работах использовался оптический радар, в котором источником света служил лазер на красителе, генерирующий линию шириной 1,5 А в области Вх линии натрия. Спектральная селекция излучения осуществлялась эталоном Фабри — Перо. Лазер с ламповой накачкой давал 5 имп/сек при длительности импульса 0,4 мксек. Наблюдались импульсы резонансной флуоресценции натрия, воозбужденного на высоте 80—100 км. Свет флуоресценции собирался зеркалом диаметром 97 см и направлялся па ФЭУ через узкополосный интерференционный фильтр. Удалось вести [c.376]

Лазеры. Перестраиваемые лазеры на красителях. Возбуждение и ионизация в АВЛИС-процессе производится лазерами на красителях с перестраиваемой длиной волны, работающими в импульсном режиме. Длительность импульсов равна Tq = 10 30 не. Спектральная ширина одной моды излучения импульсного лазера составляет Аг лаз = 50 100 МГц, а импульса, содержащего несколько продольных мод, может быть 2 -ь 3 ГГц. Для лазеров на красителях непрерывного действия ширина генерируемого излучения может быть сделана А//лаз < 1 МГц (например, лазер R-699-21 фирмы oherent). Однако лазеры непрерывного действия из-за трудностей получения высоких мощностей находят применение больше в спектроскопии, чем в наработке изотопов. Частота повторения импульсов определяется оптимальной частотой работы лазеров накачки / = 3 ч- 25 кГц, которая связана с высотой светового пятна h в рабочем объёме, и выбирается из расчёта освещения всех поступающих в разделительную ячейку испарённых атомов h v/f- [c.420]

Как можно применять лазеры для изучения таких высокоэнергетических состояний, мы покажем на примере бензофенона. Раствор бензофенона в этаноле, облученный ультрафиолетовым светом с длиной волны 316 нм, испускает свет при двух длинах волн 410 и 450 нм. Если возбуждение светом с длиной волны 316 нм осуществляется посредством лазера с длительностью импульса 10 пс, то на длине волны 410 нм можно зарегистрировать быстрое излучение с полупе-риодом затухания 50 пс. Однако вслед за этой флуоресценцией наблюдается более слабое излучение на той же длине волны 410 нм, но с более длинным подупериодом (микросекунда). При пониженных температурах эта более медленная флуоресценция исчезает, но вместо нее наблюдается фосфоресценция в более длинноволновой области 450 нм, время жизни которой еще длиннее (миллисекунда). [c.143]