Киреева насыщенного пара

Киреев В. А. Новое уравнение для упругости насыщенного пара чистых жидкостей, растворов и смесей. Журн. физ. хим., 1931, 2, № 2, 233 —240. [c.59]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СТЕПЕНИ СВОБОДЫ — параметры состояния равновесной системы (температура, давление, концентрации и др.), к-рые можно в нек-рых пределах изменять произвольно, не вызывая этим изменения числа или вида фаз системы. В учении о химич. и фазовых равновесиях большую роль играет величина — число Т. с. с., наз. иначе вариантностью системы. В системе, состоящей из жидкости и ее насыщенного пара, можно изменять (в известных пределах) как темиерат фу, так н давление, не вызывая этим исчезновения которой-нибудь из фаз или появления новой. Но только одни из этих параметров состояния может изменяться независимо изменением его строго онределяется изменение и другого, т. к. при каждой температуре равновесию отвечает онределенпое давление, и наоборот. Поэтому изменение второго фактора не является ироизвольным и такая система обладает только одной Т. с. с. Какой из этих двух параметров существования принять как независимую переменную определяется постановкой вопроса или природой рассматриваемой зависимости (см. Фаз правило). В. Л. Киреев. [c.51]

Равновесие конденсированная фаза—газ. Большинство работ посвящено равновесию жидкость — газ. Было предложено много приближенных закономерностей для вычисления точек кипения и температурной зависимости давления насыщенного нара (см. [А, 12]). Так, В. А. Киреев (1931 г.) вывел уравнение, связывающее в линейной форме давление насыщенного пара двух сходных жидкостей нри одинаковых температурах, М. X. Карапетьянц и Чэн Гуанг-юе (1958 г.) разработали и ирименили комбинированный метод расчета давления пара [А, 12]. Обширные расчеты по давлению пара углеводородов осуществил М. Д. Тиличеев (1945 г.) [Б, 36]. [c.290]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология