Аксиальный ток пионного обмена

Пионный член / д <ра х) образует ядерный аналог индуцированного псевдоскалярного тока со структурой, характеризующейся пионным полюсом. Ядерная часть выражения для Л/(дс) представляет собой аксиальный ток ядерной системы многих взаимодействующих частиц. Она, в частности, включает внутренние пионы, связанные с пионным обменом между нуклонами, но не имеет вклада от внешних пионных полей. [c.380]

До сих пор мы изучали связь фотонов с виртуальными пионами, которые проявляют себя как обменные токи в ядрах. Обратим теперь внимание на ядерное фоторождение реальных пионов [14]. Описание таких процесов основано на тех механизмах, которые оказались важными в реакциях уК Мл. Только что мы выяснили, что аналогичные механизмы оказались ответственными за обменные эффекты ниже порога образования пионов. Следует отметить, что в более широкой перспективе ядерное фоторождение пионов на пороге связано с общими низкоэнергетическими теоремами, имеющими фундаментальный теоретический интерес. Мы вернемся к этому вопросу в гл. 9, где будет установлена связь между ядерным аксиальным током и свойствами ядерного пионного поля. [c.340]

Пионный полюсной член (9.79) также дает вклад как в аксиальный обменный ток, так и в одночасгичный аксиальный ток. В нашем случае этот член пренебрежимо мал по двум причинам. Его вклады исчезают в пределе 0. В более общем виде, они малы до тех пор, пока передача энергии—импульса мала по сравнению с массой пиона. К тому же в любом полу-лептонном слабом процессе этот член пропорционален массе лептона, это мы уже отмечали при обсуждении константы индуцированной псевдоскалярной связи в разделе 9.4.2. Поэтому в процессах (е, V), таких как /3-распад, его вклады пренебрежимо малы. [c.383]

Таким образом, мы смогли выделить пионную часть (8.80) обменного тока, используя тесную связь между векторным магнитным моментом и аксиальным током. Этот результат дополняет выводы, полученные в разделе 8.5.3 из электрорасщепления дейтрона и относящиеся к проверке обменного тока Кролла—Рудермана. [c.388]

Во-вторых, соотношение Гольдбергера—Треймана, т.е. соотношение между аксиальным током нуклона и выражением для NN-связи, находит естественное обобщение в случае ядер и пространственная, и временная компоненты ядерного аксиального тока, включающего обменные эффекты, могут рассматриваться как явно связанные с ядерным пионным полем. Именно в этом смысле явления, включающие ядерный аксиальный ток, составляют ветвь пионной ядерной физики. В такой интерпретации киральная симметрия обладает возможностью давать количественные предсказания и в ядерном контексте. [c.393]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология