Кролль

Как отделить титан (цирконий) от избытка магния и образовавшегося хлорида магния при получении Т1 2т) по методу Кролля [c.586]

Реакция вытеснения препаративные опыты (Кролль) [c.109]

Ниже в табл. 3 приводятся данные 4 опытов (Кролль В.), проведенных с большой тщательностью при 90, 100, ПО и 120° с трипропилалюминием и этиленом, почти совпадающих в количественном соотношении. По этим опытам видно, каких резуль- [c.182]

Отщепление олефина в отсутствие никеля (Кролль) [c.236]

Отбор пробы титановой или циркониевой губки, получаемой по Кролль-процессу [c.11]

В связи с гетерогенностью губки, получаемой в Кролль-процессе, при отборе пробы возникают различные трудности, которые удается свести к минимуму, используя методики отбора пробы, изложенные ниже. [c.11]

Пути получения смазочных масел из нефтей Стерлита-макского района // Нефтяное хозяйство, 1934, № 9, с. 44—46 (Кролль). [c.46]

Броунинг, Тейлор, Кролл. Влияние размера частицы на горение однородных аэрозолей. Вопросы ракетной техники, № 5, (14), 1957, [c.277]

Авторы работы [93] установили, что для открытой турбинной мешалки и сосуда с отражательными перегородками параметр h/d не влияет на мощность, расходуемую на перемешивание, в диапазоне h/d — 0,7- 1,6. Мак и Кролл [59] также отметили отсутствие влияния этого параметра в диапазоне h/d = 0,35 -f-2,5. ]Ииллер и Манн [69] указывают на незначительное влияние h/d на мощность для турбинной мешалки с прял1ыми лопатками в сосуде без отражательных перегородок, а также на снижение мощности для мешалки с наклонными лопатками при h/d <0,75. [c.187]

Четыреххлористый титан применяется главным образом для получения металлического титана. Впервые титан достаточной чистоты был получен восстановлением четыреххлористого титана натрием. Более широкое распространение получил процесс Кролля, основанный на восстановлении TI I4 магнием [140]. [c.544]

Промышленное производство четыреххлористого титана получило развитие в 40-х годах, когда Кролль разработал магнийтерми-ческий метод получения титана из TI I4. [c.547]

Реакция достройки Периодический синтез (Геллерт, Хольцкамп, Кролль) [c.181]

Способ магниетермического восстановления Т Си — основной в технологии титана. Достаточно сказать, что при проектировании всех заводов в СССР принят этот способ производства металлического титана. Приемлемый для промышленного производства способ получения титана магниетермическим восстановлением впервые был предложен Кроллем в 1940 г., причем первый аппарат Кролля был рассчитан на получение менее 300 г металла за цикл. Советский Союз по производству титана вышел на одно из первых мест в мире. В нашей стране созданы аппараты, позволяющие за один цикл получать 1,5—2 т титановой губки ( Редмет-500 , Редмет-501 ) [c.232]

В промышленности широкое распространение получили процессы восстановления магнием и натрием Для восстановления Т1С14 алюминием требуется более высокая температура Этот процесс осложнен также образованием сплава Т1 — А1 Способ магниетермического восстановления ТЮк — основной в технологии титана Достаточно сказать, что при проектировании всех заводов в СССР принят этот способ производства ме таллического титана Приемлемый для промышленного производства способ получения титана магниетермическим восстанов лением впервые был предложен Кроллем в 1940 г, причем первый аппарат Кролля был рассчитан на получение менее 300 г металла за цикл Советский Союз по производству титана вышел на одно из первых мест в мире В нашей стране созданы аппараты, позволяющие за один цикл получать 1,5—2 т титановой губки ( Редмет-500 , Редмет-501 ) [c.232]

До сих пор токи и были токами невзаимодействующих нуклона и пиона. Как мы уже видели в разделе 8.2.3, для статического пион-нуклонного взаимодействия ЯлNN минимальная градиентно-инвариантная связь приводит к дополнительному току взаимодействия, который дает амплитуду Кролла—Рудермана на пороге фоторождения пиона. В пределе точечных статических нуклонов этот ток взаимодействия, согласно уравнению (8.10), имеет вид [c.305]

Пионные борновские члены. Кролл-рудермановский член (рис. 8.4, а) уже знаком по разделу 8.2.3. Он доминирует в электрической дипольной амплитуде и ведет к рождению заряженных 8-волновых пионов. Пороговая амплитуда (8.12) применима также и при произвольных импульсах фотона и пиона к и q [c.307]

Сумма амплитуд, отвечающих члену Кролла—Рудермана и пионному полюсу, записывается в виде [c.308]

Исследуем различные вклады в это выражение. На пороге (1я1 = 0) пионный полюсной член зануляется и единственный вклад в Fn вносится амплитудой Кролла—Рудермана. В других областях, даже в резонансе, полюсной член дает непренебрежимый вклад в фоторождение реальных пионов. В статическом пределе кинематическое условие 1к1 = (я +имеет своим следствием то, что полюсной член зависит только от скорости пиона v = q/ (я + + и полюсной знаменатель равен (1-vi ) . Полюсной [c.308]

При возрастании энергии полюсной член уменьшает кролл-рудер-мановский вклад, так что в конечном счете амплитуда становится равной половине своего порогового значения. Это уменьшение в основном и ответственно за максимум сечения на рис. 8.2. [c.308]

Магнитный момент однопионного обмена. Выведем полное выражение для тех, используя однопионный обмен с точечными статическими нуклонами. В этом случае обменный ток будет суммой кролл-рудермановского (парного) члена и пионного полюсного члена Jex " , показанных на рис. 8.7, а и б, так что [c.319]

При использовании представления токов в /--пространстве, описанного в разделе 8.3.2., кролл-рудермановский вклад в Шех принимает вид [c.319]

Таблица 8.4. Типичные теоретические значения относительных вкладов обменных токов djT и (5д в амплитуду пр - dy для тепловых нейтронов (Riska and Brown, 1972). Здесь — суммарный эффект кролл-рудермановского (парного) и пионного полюсного членов, а бд — вклад виртуальных изобар Д(1232). Результат для бд приведен в скобках, чтобы подчеркнуть его модельную зависимость

В то время как амплитуда импульсного приближения не зависит от размера дейтрона, кролл-рудермановский член определяется радиусом взаимодействия, т.е. комптоновской длиной волны пиона, и поэтому менее быстро уменьшается с ростом переданного импульса. Для q < 15 Фм" он совершенно модельно независим. Вклад от обменного тока А является лишь поправкой. Пионный полюсной член вследствие своего большего радиуса падает с увеличением q очень быстро. [c.325]

Поведение магнитных формфакторов Не и очень напоминает поведение амплитуд перехода для электрорасщепления дейтрона на пороге как и в дейтронном случае, вклады й- и 8-состояний в матричный элемент одночастичного тока интерферируют деструктивно. Как видно из рис. 8.9, описание с одними нуклонами терпит полную неудачу для всех значений д, кроме самых малых. Очевидно, что вклады обменных токов объясняют расхождение. Доминирует снова кролл-рудермановский (парный) ток, тогда как обменный ток является лишь малой поправкой. Вклад пионного полюса очень быстро падает с увеличением ( и им можно пренебречь. При больших передачах импульса д > > 15 Фм ) результаты становятся более модельно-зависимыми, в частности из-за их увеличивающейся чувствительности к деталям адронных формфакторов. [c.327]

Амплитуда фоторождения заряженного пиона при низких энергиях имеет наиболее простую структуру. Эта амплитуда приводит к образованию 8-волновых пионов как на нейтронах, так и на протонах, и определяется большой электрической дипольной амплитудой Ео -, т.е. кролл-рудермановским членом (8.12) и (8.13). Напомним (см. раздел 7.2), что пион-ядерное взаимодействие в этой области является слабым, так что достижимо количественное описание. Ситуацию хорошо иллюстрируют реакции Не(у, гг+) Н и Не(гг , у) Н вблизи порога пионообразования. В импульсном приближении в первую реакцию вносит вклад только реакция ур - - я п с одночастичным оператором 1] сн(ур- пл )а-е т-, а во вторую — только процесс л р- пу с оператором Ш(н (уп-> ря )а е т-. [c.340]

Временная компонента. В статическом пределе с о) = О временная компонента Лех (1, 2) возникает как комбинация тока 8-волнового рождения пиона (9.73), действующего на один нуклон, с последующим распространением и поглощением пиона на втором нуклоне. Правила для вычисления этого члена полностью аналогичны тем, которые использовались при выводе кролл-рудермановского двухчастичного обменного тока (8.63). Находим, что [c.382]

Таким образом, мы смогли выделить пионную часть (8.80) обменного тока, используя тесную связь между векторным магнитным моментом и аксиальным током. Этот результат дополняет выводы, полученные в разделе 8.5.3 из электрорасщепления дейтрона и относящиеся к проверке обменного тока Кролла—Рудермана. [c.388]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология