Дифференциальное уравнение поля ветровых волн в океане

Но если замена трехмерного волнения двумерным не могла повредить надежности выкладок при разработке методики расчета элементов волн, то еще далеко не так ясна правомочность этих выкладок относительно волнения, весьма неправильного по высоте, длине, периодам (а следовательно, и фазовым скоростям), отдельных волн. Многочисленные инструментальные измерения элементов волн в океане и на внутренних морях позволяют в настоящее время составить совершенно объективное суждение об отличии действительного характера волнения от того правильного, какое по необходимости принимается при изучении физики ветрового волнения. Как было видно в предыдущих параграфах, даже применительно к такому, правильному, волнению лишь в самое последнее время удалось найти уточненные кинематические характеристики, сформулировать фундаментальную теорему о нарастании длины волн под действием ветра, найти уравнение поля ветровых волн в океане, для моря произвольной глубины и интеграл этого дифференциального уравнения, который послужил для составления рабочих формул и графиков для практического расчета волн заданной (5%-ной) обеспеченности. [c.356]

Точный интеграл дифференциального уравнения (222), описывающий поле ветровых волн в океане или глубоком море, дает возможность определять безразмерную высоту ц волн, развивающихся за безразмерный срок т действия ветра, или волн, установившихся на безразмерном расстоянии от наветренной границы шторма (в частности, от наветренного берега). Для практических расчетов элементов волн необходимо перейти от безразмерных аргументов т, к заданным реальным аргументам времени выраженному в часах, и расстоянию х, выраженному в километрах. Что касается искомой высоты волн /г, то она, как помним, просто связана с г к = г коо, где [c.321]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология