Возбуждение звука термическое

Два источника энергии при термическом возбуждении звука [c.75]

Возвращаясь к задаче о термическом возбуждении звука, следует прежде всего указать на сопротивление, которое способно дать описанный выше эффект. В идеализированной схеме процесса, положенной в основу изуче- [c.78]

Выше уже говорилось, что при термическом возбуждении звука механическая энергия к потоку не подводится и поэтому Р = 0. [c.90]

Вводя вместо реальной зоны горения а поверхность сильного разрыва 2, следует, конечно, наделить эту поверхность всеми существенными свойствами зоны теплоподвода о. Введение поверхности разрыва вместо протяженной зоны теплоподвода является приемом, который использовался почти всеми авторами, занимавшимися изучением процесса термического возбуждения звука. Что касается свойств введенной поверхности 2, то обычно они формулировались неточно, что искажало результаты исследования. Дадим поэтому строгий вывод свойств, которые следует приписать поверхности 2, а для этого [c.115]

Настоящая глава посвящена решению задачи об устойчивости течения подогреваемого газа в предположении, что акустическая энергия не излучается из концов трубы и, следовательно, не рассеивается в окружающем пространстве. При теоретическом анализе термического возбуждения звука такое предположение делается почти всегда, так как оно с известным приближением справедливо для случая возбуждения низких частот, представляющих основной интерес. Приближенная постановка задачи позволяет во многих случаях получить обозримые аналитические результаты, в основном справедливые и при более общих предположениях о рассеивании акустической энергии. Здесь не будет проводиться оценка допустимости сделанного предположения, поскольку в следующей главе рассматривается аналогичная задача с учетом потерь энергии на концах трубы. [c.170]

Контроль химико-термической обработки. В [422, с. 880] предложен контроль глубины азотирования и цементации хромо-молибдено-ванадиевой и никель-хромистой сталей с помощью рэлеевских волн. Излучающий Е и приемный R преобразователи расположены под углами а обеспечивающими возбуждение и регистрацию поверхностной волны. Используются локальные иммерсионные преобразователи (рис. 7.65). Измеряют скорость звука на двух базах I и I + AL, это позво- [c.802]

Описанное явление можно считать наиболее простым процессом термического возбуждения звука. Этот процесс в то же время достаточно близок к представляющему основной интерес вибрациопному горению. Неудивительно поэтому, что при рассмотрении ряда задач в последующих главах будут делаться ссылки на опыты Рийке, а один из параграфов главы X будет посвящен изложению теории этого явления. [c.14]

Обратимся теперь к вопросу об источниках энерги1т при термическом возбуждении звука. Будем по-прежнему считать, что протяженность зоны ст мала и поэтому к процессам, идущим внутри нее, можно применять гипотезу стационарности, т. е. считать, что внутри ст все явления описываются уравнениями, справедливыми для стационарных течений. Это можно пояснить так. Малость ст по сравнению с длинами волн возмущений означает медленность акустических колебаний по сравнению со скоростью протекания нроцессов в короткой области ст. Поэтому время, достаточное для того, чтобы внутри области ст произошли изменения и цроцесс установился, недостаточно для сколько-нибудь заметного изменения параметров течения вне ее, изменения, связанного с акустическими колебаниями. Процессы внутри ст как бы мгновенно подстраиваются к сравнительно медленным акустическим колебаниям. [c.89]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология