Пиковая интенсивность шума

Рис. 3,8. Правильное измерение пиковой интенсивности шума нужно действительно проводить по максимальным пикам.

Коэффициент для перевода пиковой интенсивности шума в средне-квадратичную равен 2,5. Он получается нз выбора такой области в гауссовом распределении, чтобы вероятность встречи шумовой точки за ее пределами была пренебрежимо малой . Если стандартное отклонение гауссова распределения равно ст, то в область +2,5 ст вокруг нуля попадают 99% шумовых точек. Таким образом, отношение сигнал/шум определяется по формуле [c.83]

К сожалению, из-за необходимости привлечения компьютера такой расчет выполняется довольно редко. Это еще один случай, где мы находимся в плену исторического прецедента, поскольку все современные спектрометры оборудованы компьютерами, способными легко проделать необходимые вычисления, а процедуры определения чувствтель-ности остаются неизменными со времен стационарных спектрометров. Вместо этого среднеквадратичная величина получается умножением пиковой интенсивности шума на некоторый преобразующий фактор. Это сразу вносит дополнительную неопределенность, так как при действительно случайной природе шума понятие пиковой интенсивности вообще не имеет смысла просмотрев дополнительный участок шума, всегда можно найти еще более интенсивный шумовой пик. На практике для получения разумных и сравнительно точных величин очень важно выработать некоторый осмысленный подход. [c.82]

Пересчитано на пиковую интенсивность шума равную 5o ,j l9j Рассчитана но формуле Юо[ - ar lg(5(S/N) - 1 /2 [c.19]

Помимо проблемы, связанной с интенсивностью источника, было также обнаружено, что шу.м атомизатора имеет первостей пенную важность при работе с пла.мена.ми и электротермическими атомизаторами в области спектра выше 300 нм. Из всех шумов, имеющих место во флуоресцентной установке, доминирует, вероятно, общий дробовой шум фотодетектора, при условии что рассеянием можно пренебречь. В таком случае наилучшие результаты могли бы быть достигнуты при применении и.мпульсного источипка возбуждения с низкой скважностью (т. е. ири достижении высоких пиковых интенсивностей) и фотодетектора, работающего таким образо.м, чтобы шум измерялся только в течение очень короткого времени, когда детектор открыт . [c.191]

Кроме того, новый источник обладает некоторыми свойствами, которые позволяют более подробно исследовать взаимодействие света с веществом. Так, с появлением лазера были получены не только лучшие отношения сигнала к шуму для линий в обычном КР, но и были возбуждены и наблюдались спектры вынужденного, инверсного и гиперкомбинационного рассеяния. Указанные три процесса определенным образом связаны с типом лазеров, использующихся в экспериментах. Их можно разделить на две категории лазеры, работающие в режиме гигантского импульса, и непрерывные лазеры. Лазер, работающий в режиме гигантского импульса, излучает энергию 1 Дж за время 10 с (при пиковой мощности порядка 100 МВт), в то время как мощность в одной линии аргонового лазера непрерывного действия составляет 1 Вт. Улучшение спектров обычного комбинационного рассеяния было достигнуто в основном при помощи непрерывных лазеров, а эффекты вынужденного, инверсного и гиперкомбинационного рассеяния были получены при помощи лазеров, работающих в режиме гигантского импульса. Объяснение этому можно искать в величинах напряженностей электрических полей, связанных с такими необычными источниками света. Типичными являются значения порядка 10 В-СМ эти величины сравнимы с полем напряженностью 10 —10 ° В-СМ , которое связывает внешние электроны в атомах, молекулах или ионах. Интенсивное электрическое поле сфокусированного пучка при таком гигантском импульсе может даже вызвать ионизацию воздуха. [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология