Дробовой шум

По окончании измерений открывают скруббер и ртутные пары улавливаются поглотителем 5. Ртуть определяется этим методом, начиная с 10- г. Существуют полностью автоматизированные устройства для определения ртути методом холодных паров. Большим достоинством данной методики является полное отсутствие шумов атомизатора. Поэтому чувствительность измерений в основном ограничена только дробовыми шумами фотоумножителя и можно использовать большое растяжение шкалы регистрирующего прибора. [c.171]

Дробовой шум — это шум, обусловленный флуктуациями числа электро[юв, эмитируемых с катода в вакуум, что приводит к флуктуациям Л( силы тока I, проходящего через фотоэлектрический приемник [c.79]

В качестве дальнейшего уточнения предположим, что а (т.) постоянно в интервале (—7, Т) и равно нулю вне этого интервала. Постоянная v/(27) = p и представляет собой среднее число событий в единичное время. В пределах Т оо, V —-оо при фиксированном р получаем приближение стационарного распределения точек, называемое дробовым шумом. Тот факт, что стационарные распределения могут быть описаны только с помощью предельного пере-хода, является еще одним недостатком настоящего рассмотрения случайных точек. Этот недостаток мы устраним в следующем разделе. [c.42]

В частности, плотность событий Д может быть постоянной. Как уже говорилось в 2.2, если случайные события стационарны и независимы, множество состояний называют дробовым шумом. В этом случае в соответствии с (2.3.4) получаем [c.47]

Следовательно, дробовой шум полностью определяется единственным параметром, а именно своей плотностью. Альтернативное название пуассоновский процесс показывает, что он может рассмат. риваться как стохастический процесс (мы в этом убедимся в 4.2). Упражнение. Вычислите ((i l) для дробового шума. [c.47]

Упражнение. Покажите, что для дробового шума распределение промежутков времени между данным событием и k-м событием, считая с данного, имеет вид [c.56]

Верхний предел интегрирования в (3.3.8) определен в смысле Чезаро или с помощью обеспечивающего сходимость множителя е- т В частности, для дробового шума, заданного соотношением (3.3.7), имеем [c.67]

Эта трудность продемонстрирована на примере дробового шума в токе, поддерживаемом в вакуумных трубках и полупроводниках. [c.231]

Причиной теплового шума является хаотическое (тепловое) движение заряженных частиц (ионов, электронов) в объеме раствора. Дробовой шум обусловлен неравномерностью во времени дискретного по своей природе процесса окисления-восстановления на границе электрод/раствор. Флуктуации процесса диффузии и случайный характер процесса диссоциации-ассоциации (в случае слабых электролитов) также вносят определенный вклад в тепловой и дробовой шум. Особенностью этих шумов является равномерная спектральная плотность дисперсии в широкой области частот ( белый шум ). [c.297]

Конвективные и электродные шумы в отличие от белого шума являются преимущественно низкочастотными - их спектральная плотность увеличивается с понижением частоты ( розовый шум ). Поэтому в области низких и инфранизких частот, в диапазоне которых обычно расположены вольтамперометрические сигналы, эти шумы могут на несколько порядков превосходить тепловой и дробовой шумы. [c.297]

Так как в свободномолекулярном режиме отсутствует корреляция между молекулами пара и, следовательно, между отдельными актами испарения или конденсации, то этот случай представляет собой пример хорошо известного дробового шума, корреляционную функцию которого можно вычислить как для случайного гауссовского марковского процесса. Для этого запишем выражение для полного потока молекул пара через единицу поверхности зародыша в виде суммы [c.155]

На рис. 2 показан характерный шум оптической измерительной системы. Точность измерений в этой системе ограничивается дробовым шумом, обусловленным статистическим характером эмиссии электронов с фоточувствительной поверхности при воздействии постоянного потока фотонов. [c.380]

Для измерений, ограниченных дробовым шумом, можно получить [c.380]

В настоящее время широко распространены электрометрические усилители с емкостным вибрационным преобразователем (табл. 2.6). Чувствительность этих усилителей ограничивают шумы и дрейф нуля. Основными составляющими шумового напряжения являются темновой шум входного сопротивления и дробовый шум электрометрической лампы. Уменьшение сопротивления утечки первой лампы позволяет значительно снизить влияние дробового шума сеточного тока. Следовательно, можно добиться такого положения, что предельная чувствительность усилителя будет находиться на уровне тепловых шумов емкостного вибрационного преобразователя [87]. [c.56]

Было показано [322], что растворы солей ртути(II) и ртути (I) после действия хлорида олова при одинаковой концентрации дают практически равные сигналы. Кроме того, было установлено, что с горячим пламенем абсорбционный сигнал значительно слабее, чем без пламени. Это объясняется тем, что в присутствии хлорида олова содержащаяся в растворе ртуть в момент восстановления вследствие высокой летучести полностью переходит в газообразную фазу и заполняет кювету. При высокой температуре уменьшается количество газа, вмещающегося в кювете соответственно уменьшается абсорбция. В связи с тем что при измерении абсорбции холодного пара всякие шумы, кроме дробовых шумов ФЭУ, исключаются, можно использовать максимальное усиление регистрирующего прибора. Таким образом, при определении ртути методом холодного пара наряду с [c.228]

А-Усредненная во времени амплитуда флуктуаций f-частота, гц. Флуктуации излучения /-4 оиа плазматрона в области 3840 А 2 —линии Зг 4607 А в воздушно-ацетиленовом пламени 4 —лампы с полым катодом (Ре 3020 А) 5-вч-лампы (0(1 2288 А). Дробовой шум 3 —фотоэлемента при /ф = 5,Ы0 а 5-ФЭУ. [c.219]

Шумы усилительных ламп. Хаотический характер эмиссии электронов в усилительной лампе приводит к образованию так называемых дробовых шумов. Хаотический характер разделения электронного потока между электродами лампы является источником шумов разделения. Другими источниками шумов являются [132] шумы мерцания (фликер-эффект), наведенные сеточные шумы, флуктуации положительных ионов и др. [c.489]

Известно [5], что абсолютная чувствительность измерений обратно пропорциональна площади сечения кюветы. Вместе с тем, при уменьшении диаметра кюветы еще быстрее (пропорционально квадрату площади) уменьшается поток света, проходящий через нее, а, следовательно, растет уровень дробовых шумов приемника света [5]. В результате, увеличение чувствительности, вызванное уменьшением диаметра кюветы, казалось бы, должно компенсироваться таким же по величине уменьшением отношения сигнал — шум, и пределы обнаружения должны оставаться неизменными при любом диаметре кюветы. [c.263]

Более важной характеристикой источника является яркость излучения, так как при недостаточной величине сигнала основной вклад в ошибку измерений дают дробовые шумы приемника. Действительно, как уже отмечалось в 11, регистрируемые флуктуации излучения в лампах с полыми катодами и в шариковых лампах связаны не с внутренними шумами ламп, а с дробовым эффектом приемника. При увеличении интенсивности сигнала эти шумы непрерывно убывают. В частности, поэтому флуктуации излучения в шариковых лампах оказываются ниже уровня шумов в лампах с полым катодом, питаемых постоянным током. С указанной точки зрения высокочастотные шариковые лампы и высокочастотные лампы с полыми катодами более предпочтительны по сравнению с остальными источниками линейчатых спектров. [c.98]

В результате этих опытов было установлено, что в указанном интервале частот амплитуда флуктуаций для всех исследованных ламп остается постоянной (в пределах 20%), за исключением водородной лампы, для которой наблюдается повышенный уровень флуктуаций при частоте 100 гц (наводки от сети). Для всех ламп расчетная величина дробового шума (см. 9) практически совпадает со средним уровнем экспериментально измеренных флуктуаций. Величина светового потока во всех случаях соответствовала фототоку на катоде фотоумножителя 10 —lO а. [c.111]

Флуктуации интенсивности пропорциональны корню квадратному из интенсивности, т. е. AJ YJ. Указанный тип флуктуаций вызван статистическими колебаниями интенсивности светового сигнала и силы тока в результате дискретной природы света и электричества (так называемые дробовые шумы). В данном случае [c.138]

Кроме дробовых шумов в приемнике света, необходимо учитывать тепловые шумы в нагрузочном сопротивлении приемника света, вызванные хаотическим движением электронов. [c.143]

Рис. 44. Теоретическая зависимость дробовых шумов от уровня

Дробовые шумы фотоумножителя при указанных выше условиях должны составлять 0,4% от сигнала. При увеличении светового потока в 4 раза дробовые шумы должны уменьшиться до 0,2% от сигнала. [c.146]

Наконец, в работе [8], результаты которой изложены в 9, было также установлено, что флуктуации регистрируемых спектрофотометром сигналов от лампы с полым катодом при фототоках до 4-10 2а соответствуют дробовым шумам фотоумножителя. [c.146]

Это соотношение означает, что дробовые шумы определяются суммарным потоком, регистрируемым приемником. Наложение постороннего излучения проявляется не только в увеличении шумов за счет нестабильного характера излучения ( 18), но и в увеличении дробовых флуктуаций. В связи с этим следует отметить следующее обстоятельство. Ранее ( 18) было указано, что для уменьшения наложения сплошного фона ячейки на линейчатый спектр источника можно сужать участок спектра, выделяемый спектральным прибором. При этом пропорционально уменьшению ширины щелей должно увеличиваться отношение полезного сигнала к фону. Однако при учете дробовых шумов этот прием полезен не во всех случаях. [c.147]

Типичная величина коэффициента усиления фототока равна 10 или даже выше, что достигается увеличением напряжения между каждым из динодов. Однако с увел 1чеиием напряжения возрастает также темновой ток фотоумножителя и соответственно флуктуации темпового тока (обычно называемая темновой шум ), К тому же с увеличением напряжения между динодами растет дробовой шум , т. е. шум, обусловленный статистическими изменениями выхода электронов из материала динодов. Обычно величина дробового шума пропорциональна квадратному корню из интенсивности излучения, падающего на фотокатод. [c.156]

Упражнение. Примените результаты (2.3.9) и (2.3.10) к дробовому шуму. Упражнение. Катод подогревают переменным током таким образом, что вероятность испускання электрона в интервале времени (т, т 4-с1т) есть Ф (т) с1т независимо от испускания других электронов. Найдите функции опи-сывающне события, состоящие в опускании электронов. [c.47]

Упражненне. Для независимых нестационарных событий в соответствии с определением (2.2. ) уравненне (6.1,8) остается справедливым, несмотря на то что д теперь зависит от вре.мени (зависящий от времени дробовой шум ). Снова найдите рпИ)- [c.136]

В случае фэтопроводника увеличивается на константу у, пропорциональную интенсивности падающего света. Система больше не замкнута, и новая уже не связана с а соотношением детального равновесия. Стационарное решение (6.9.2) уже больше не совпадает с термодинамически равновесным. Другое замечание состоит в том, что воздействие падающих фотонов можно представить с помощью простого добавления у к вероятности генераций только при условии, что моменты времени, в которые фотоны попадают в фотопроводник, некоррелированы дробовой шум). Когда они коррелированы, число п уже не является марковским процессом и необходимо более сложное описание (см. 13.3). [c.161]

Однако эти макроскопические члены еще не определяют выделе ния на мезоскопическом уровне и механизма инжекции. Простейший случай —тот, когда молекулы инжектируются независимо в случайные моменты времени (дробовой шум) и выделяются независимо. В выражении для вероятности перехода это соответствует [c.179]

Рпс. 10.12. Сравнение различных методов нанесения покрытий. а — термическое испарение б — диодное распыление в — распыление ионным пучком. Каждый образец покрыт примерно одинаковым количеством золота. Образец представляет собой кристаллы копировальной бумаги. В то время как на изображениях образцов с покрытиями, нанесенными термическим испарением и катодным распылением, при таких высоких увеличениях наблюдаются артефакты, на изображении образца с покрытием, наиесеннылт распылением ионным пучком, проявляется лишь дробовой шум электронов [296]. [c.209]

Воспроизводимость связана с различными источниками шума в системе АЭС дробовой шум из-за случайной эмиссии и прихода фотонов на детектор, фликкер-шум из-за некоторой возможной нестабильности прибора и шум детектора. Воспроизводимость может быть также ограничена гетерогенностью пробы, когда проводят прямой анализ твердых проб. Искра высокого напряжения, пламя и плазма демонстрируют хорошую воспроизводимость с 5 порядка 1% или даже ниже. Эти величины получают при работе с содержаниями по меньшей мере в 20-50 раз выше предела обнаружения. Воспроизводимость, получаемая с дуговой системой, сравнительно хуже, порядка 5-10 % Зг- Вот почему дугу используют главным образом для качественного или полуколи-чественного анализа. [c.35]

Погрешность измерения малых сигналов на приборах, оснащенных системой автоматического ввода образцов (автодозаторами) и компьютерами для считывания и обработки информации, определяется, в основном, дробовыми шумами фотонриемника, В этом случае фотометрическая погрешность измерений интегральной абсорбции [c.849]

А — Усредненная во времени амплитуда флуктуаций f —частота, ец. Флуктуации излучения 1 —(1 она плазматрона в области 3840 А 2 —линии 5г 4607 А в воздушно-ацетиленовом пламени 4-лампы с полым катодом (Ре 3020 А) 5 —вч-лампы (Сд 2288 А). Дробовой шум 5 — фотоэле мента при /ф = 5,1 10 а 5-ФЭУ. [c.219]

Измерения стабильности излучения линии Сз4555 А, проведенные автором, также показали, что вплоть до световых потоков, соответствующих фототоку 4-10" а, уровень флуктуаций не превышает величину дробового шума, составляя - 0,03% от сигнала (при постоянной времени регистрирующего устройства 0,2 сек). [c.96]

Величина дробового шума в условиях прецизионных спектрофотометрических измерений оказывается вполне ощутимой. Рассмотрим в качестве примера спектрофотометр для атомно-абсорбционных измерений, описанный Боксом и Уолшем [9] (схема усилителя к этому спектрофотометру приведена в 21). В качестве приемников применялись фотоумножители типа 1Р28 для ультрафиолетовой и видимой области и 1Р22 для ин- [c.144]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология