Делимость и барьер деления

Делимость и барьер деления [c.226]

При малых эллипсоидальных деформациях потенциальная энергия ядра возрастает, т. е. образуется энергетический барьер /(рис. 12.1.2). Высота барьера тем меньше, чем меньше разность 2Е - или чем больше параметр делимости /А. Для деления ядра с А< 49 необходимо внести энергию возбуждения, которая должна превосходить барьер деления возб > Ef. Возбудить ядро можно при облучении его у-квантами, нейтронами или другими частицами. Деление ядер с А < 49 может происходить и за счет туннельного эффекта. Хотя критерий 8 (формула (12.6)) справедлив только для малых деформаций, он, тем не менее, позволяет предположить, что и в случае больших деформаций время жизни ядра (А, 2) относительно спонтанного деления определяется только отношением 2 А. Действительно, общее изменение времени жизни обнаруживает заметную, приблизительно экспоненциальную зависимость от 2 А (см. рис. 12.1.2). [c.227]

В соответствии с теорией, развитой еще в конце 30-х годов Н. Бором и Дж. Уилером, величина является непрерывно убывающей функцией Z /A (параметра делимости). При определенном значении этого параметра барьер деления исчезает и период спонтанного деления становится настолько коротким, что ядро распадается, едва образовавшись, за время порядка 10 сек. Такое гипотетическое критическое ядро было предложено назвать космием следовательно, оно и могло рассматриваться в качестве верхней границы, всецело, однако, определяемой закономерностями ядерной нестабильности. Численную оценку этой границы в конце 50-х годов пытался провести Дж. Уилер па основе капельной модели. Для двух предельных случаев он получил критические значения равные 86 и 44,8. Они отвечали значениям Z<[173 и Z< 162 при А = 600, причем у соответствующих ядер Гсп > >10 сек. Однако расчеты Уилера оказались лишь предварительными. [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология