Электромагнитные волны в изотропном диэлектрике

Диэлектрическая проницаемость и диэлектрические потери связаны со скоростью распространения с и коэффициентом поглощения радиоволн в диэлектрике. Рассмотрим однородный изотропный жидкий диэлектрик, заполняющий некоторую достаточно большую область пространства. Местонахождение элементов объема в диэлектрике определяется с помощью лабораторной системы координат X, У, 2. Пусть в положительном направлении оси X распространяются плоские синусоидальные волны, частота которых в герцах V = со/2я. В условиях, когда среда не содержит свободных электрических зарядов и тока проводимости нет, электрический вектор указанных плоских волн у колеблется в направлении оси У. Диэлектрик поглощает энергию электромагнитных волн, поэтому амплитуда колебаний электрического вектора ё оу с ростом X затухает, следуя соотношению [c.51]

Определение (VI.209) сохраняет силу для любого изотропного диэлектрика, причем не только в тех случаях, когда поле ё постоянно, но и когда оно переменно. Диэлектрическая проницаемость е зависит от частоты поля v. В случае анизотропных сред диэлектрическая проницаемость представляет собой тензор 6,- . Диэлектрическая радиоспектроскопия проводит измерения диэлектрической проницаемости в зависимости от частоты v внешнего электрического поля в радиочастотном диапазоне, т. е. при частотах, лежаш,их в интервале от О до 10 Гц, что соответствует длинам электромагнитных волн в вакууме от оо до 3-10 м. В переменном поле, т. е. при v Ф О, диэлектрическая проницаемость — комплексная величина [c.214]

Электромагнитные волны в изотропном диэлектрике [c.144]