Поляризация изотропных диэлектриков

Состояние поляризованного диэлектрика принято описывать с помощью вектора напряженности среднего макроскопического поля ё в диэлектрике, вектора электрической поляризации диэлектрика Р и вектора электрической индукции Г). В изотропных диэлектриках О [c.52]

Поместим твердый диэлектрик в однородное электрическое поле плоского конденсатора напряженностью Е. В диэлектрике возникнет смещение электрических зарядов, которое характеризуется вектором индукции (электрического смещения) D или вектором поляризации Р [см. формулу (4.17)]. В изотропном диэлектрике диэлектрическая проницаемость е и диэлектрическая восприимчивость у. скалярны, а векторы Е, D, Р коллипеарны и связаны между собой соотношениями [c.209]

Показать, что элементарная работа поляризации едшшцы объема изотропного диэлектрика 5Ж=- — с1Д а элементарная работа поляризации в собственном смысле 5И , .= — dA [c.34]

Схема поляризации изотропного (слева) и анизотропного (справа) диэлектрика в поле плоского конденсатора [c.210]

Другой недостаток теории Маркуса связан уже не с борнов-ским приближением изотропного диэлектрика, а с характером динамического описания среды, принятым в этой теории. Поляризация диэлектрика делится только на две части — электронную и остальную, причем вся более медленная часть описывается одинаковым образом. Более детальный анализ показывает, однако, что такой подход нестрог, и что часть поляризации среды ведет себя квантовым образом. Из-за этого возникает существенная поправка к формуле Маркуса, которая будет рассмотрена позже. [c.99]

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ— 1) Диэлектрическая проницаемость материалов — величина, показывающая, во сколько раз напряженность электрического поля в электроизоляционном материале (диэлектрике) меньше напряженности внешнего электрического иоля, в которое помещен диэлектрик. Обусловлена поляризацией диэлектрика, А б с о -л ю т и а я Д. п. линейных диэлектриков равна отношению электр. смещения (вектора электр. индукции) к напряженности в них электр. поля. На практике обычно пользуются о т -п о с и т е л ь и о й Д. п. е, равной отношению абс. проницаемости к электр. постоянной 8о (Д. п. вакуума), равной в системе СИ 8,854 X X 10 ф/м. Относительную Д. п. определяют также как величину, показывающую, во сколько раз уменьшается сила взаимодействия электр. зарядов при переносе их из вакуума в диэлектрик или во сколько раз возрастает емкость вакуумного конденсатора при заполнении пространства между его пластинами диэлектриком. Относительная Д. н. всех материалов больше единицы. Д. п. изотропных материалов — скаляр, ани- [c.388]

Диэлектрическая проницаемость—отношение напряженностей электрического поля (при неизменности зарядов) в вакууме и однородной изотропной среде — представляет собой комплексную величину, слагаемыми которой являются компонента е, обусловленная деформационной и ориентационной поляризацией диэлектрика, и мнимая характеристика е", связанная с кинетикой процесса установления ориентационной дипольной поляризации [c.244]

Задача теории диэлектрической релаксации сводится к вычислению комплексной диэлектрической постоянной (мы ограничимся изотропными средами), которая по аналогии с обычной диэлектрической постоянной связывает комплексную диэлектрическую индукцию с переменным электрическим полем E t) = = а,ехр(—Ш) соотношением D = е (/), причем, как и в электростатике /) = + 4яР, где Р — поляризация, т. е. средний момент единицы объема диэлектрика Р = M/v. [c.214]

Диэлектрики. В идеальном диэлектрике нет зарядов, способных свободно перемещаться под влиянием внешнего электрического поля. Волновые функции электронов в диэлектрике почти полностью локализованы около атомных ядер. При наложении внешнего электростатического поля происходит поляризация, т. е. перераспределение положений электрических зарядов. Возникает поле поляризации, которое противонаправлено внешнему полю, но меньше его по абсолютной величине. В объеме занимаемом диэлектриком, под влиянием внешнего поля возникает среднее макроскопическое электрическое поле ё. В однородном изотропном диэлектрике оно равнонаправлено с полем д. О поле 1 говорилось ранее в гл. П. [c.162]

О ((4ж ] - - К (4я) ЕбО, так как с1(2 = с1(5 а), 51 =У—объем диэлектрика. Таким образом, элементарная работа поляризации, отнесенная к обьечу изотропного диэлектрика, булет бИ =[-1/(4л)] с1 ), или, поскольку П = Е+4пР, [c.290]

Первый член в этом выражении определяет работу на возбуждение электрического поля [ у(8л)—плотность энергии электрического поля в вакууме] второй член представляет собой работу поляризации в собственном смыилс на елинипу обьема изотропного диэлектрика — ЕЛР [c.290]

Из соображений симметрии следует, что имеет то же направление, что и 1 , так что интеграл в (И.25) и вектор 1 равнонаправлены, а именно вдоль оси 2. Следовательно, вектор поляризации Р в уравнении (П.25) тоже направлен вдоль оси 2,т. е. Р — Рг - Поляризация Рг Mgvh есть электрический момент единицы объема диэлектрика, имеющего диэлектрическую проницаемость е ,1. В изотропной среде Рг и напряженность среднего макроскопического поля равнонаправлены. потенциал поля ф связаны соотношением ёг = Отсюда, пользуясь уравнением (П.З), имеем [c.45]