Плоская монохроматическая волна

Б случае плоской монохроматической волны уравнение волны записывается в виде [c.71]

Частными решениями уравнения (II 1.2) являются плоские монохроматические волны [c.72]

В силу ряда причин, на которых мы здесь не будем останавливаться, одномерному свободному движению электрона в направлении оси х можно сопоставить плоскую монохроматическую волну [c.19]

Общий вид этой функции определил Шредингер (1926), используя некоторые аналогии между механикой и оптикой. Найдем волновую функцию следующим путем. Уравнение, характеризующее напряженность поля плоской монохроматической волны света, можно записать в виде [c.9]

Пусть плоская монохроматическая волна распространяется вдоль оси ох. Ее амплитуда везде одинакова, и поэтому вероятность найти электрон в любом месте пространства одна и та же. Вместе с тем движение сопряжено с определенной энергией. Отсюда следует, что точное указание энергии лишает нас возможности указать координату. Предположим, что при наложении многих волн различной длины образуется волновой пакет, т. е. получается узкий интервал Ад , а во всех остальных точках оси ох амплитуда волны равна нулю. Таким образом мы указываем местонахождение электрона с точностью до Ах. [c.29]

Прозрачная дифракционная решетка. Для получения инструментального контура, даваемого решеткой, нужно рассчитать угловое распределение амплитуды волны, образовавшейся в результате дифракции плоской монохроматической волны на штрихах решетки. [c.48]

Применение метода дифракции электронов для исследования молекулярной структуры вещества основано на волновых свойствах этих частиц. Пучок электронов, распространяющийся в направлении оси X, можно представить плоской монохроматической волной, описываемой волновой функцией . Взаимодействуя с электрическим полем атома, эта волна частично рассеивается. На расстоянии Lot центра атома рассеянная волна представляется в виде [c.33]

В частности, для плоской монохроматической волны А (г) = = Ад е" , где п - направление распространения волны и п г - скалярное произведение векторов п и г, т.е. проекция г на это направление. При таком представлении потенциала в виде У(х) /(() [c.165]

Пример, плоская монохроматическая волна. Рассмотрение взаимодействия квантовой системы с электромагнитным полем обычно проводится в предположении, что поле может быть описано классически (см. 4, гл. 2). Возмущение квантовой системы полем определяется теми членами в гамильтониане Н, которые зависят от потенциалов поля [c.166]

При выборе источника излучения для измерения светорассеяния предпочтение следует отдать газовым лазерам, поскольку в соответствии с теорией светорассеяния на частицу должна падать плоская монохроматическая волна. Излучение газового лазера наиболее близко к идеальной плоской монохроматической волне. Основные характеристики некоторых образцов газовых лазеров, выпускаемых серийно, представлены в табл. 2.3. [c.44]

Ширина линии излучения Г отдельного атома определяется спонтанным затуханием и столкновениями с окружающими частицами. При низких давлениях газа доплеровская ширина линии может значительно превышать ширину линии отдельной частицы (эту ширину называют однородной). В этом случае плоская монохроматическая волна с частотой со взаимодействует с атомами, скорости которых удовлетворяют условию резонанса [c.381]

Уравнение (2.3) допускает, в частности, решение в виде плоских монохроматических волн, для которых вектор Е является действительной частью комплексного выражения [c.145]

Решение системы (19.56) имеет вид плоских монохроматических волн [c.397]

Обращаясь к формулировке пограничных условий, заметим, что здесь мы рассматриваем частный случай плоскопараллельной кристаллической пластинки, на входную поверхность которой под углом фо + т] падает плоская монохроматическая волна. [c.43]

Динамическая теория рассеяния рентгеновских лучей в идеальных кристаллах, изложенная в гл. 2—4, имеет одним из исходных условий — падение на кристалл плоской монохроматической волны. В конце гл. 3 мы отметили возможность других экспериментов, в частности использование пучка с ограниченным волновым фронтом и набором направлений падения, перекрывающим угловую ширину максимума отражения. В гл. 5 рассматривался случай волнового фронта падающей волны, малого по сравнению с толщиной кристаллической пластинки. [c.146]

Анализ этой фундаментальной проблемы динамического рентгеновского эксперимента проводится также в гл. 9 в связи с методами приготовления плоской монохроматической волны с помош ью монохроматоров. [c.147]

Замечательное свойство прозрачного кристалла полностью отражать в области II максимума падающие на него рентгеновские лучи, очевидно, является весьма ценным при решении фундаментальной экспериментальной задачи — получения достаточно интенсивного излучения, возможно, близкого по своим характеристикам к идеальной модели плоской монохроматической волны. При этом существенным является уменьшение угловой расходимости отраженного пучка, которая для сильных отражений, как было отмечено, может немного превышать 10". В случае симметричного отражения угловые расходимости падающего и отраженного (в области II максимума) пучков одинаковы. Величина угловой расходимости в этом случае определяется выражением, которое можно получить из (7.32) и условия уо = [c.183]

Найдем волновую функцию следующим путем. Уравнение, характеризующее напряженность поля плоской монохроматической волны света, можно записать в виде [c.8]

Теория. Основные особенности явления ВРК могут быть поняты нз следующего простого рассмотрения взаимодействия трех плоских монохроматических волн с анизотропными молекулами среды [9, 45]. [c.190]

Волновые функции, являющиеся решением уравнения Шрёдингера, могут быть сложными функциями пространственных переменных и времени и зависеть от конкретного вида V х, у, г). В простейшем случае свободного микродвижения при полном отсутствии внешних сил, т. е. при У(лг, у, г) = О, уравнение (1,1) допускает решение в виде плоских монохроматических волн. При этом длина волны X связана с импульсом р микрочастицы уравнением де Бройля [c.11]

Неупорядоченное расположение атомов в аморфном твердом теле приводит к тому, что упругие свойства такого тела меняются от точки к точке. Если в таком теле распространяется упругая волна, то она может испытывать рассеяние, как в среде со случайными неоднородностями. Следовательно, можно ожидать рассеяния фононов в результате изменения нх скорости ири пе-)сходе от одной точки аморфного тела к другой. Используя математический аппарат, аналогичный тому, который используется для оипсания распространения радиоволн в нерегулярно преломляющей среде. Займам [33, 36] рассмотрел вопрос о рассеянии дебаевских упругих волн в аморфном веществе. Схема его рассуждений была примерно такова. Пусть на слой аморфного вещества, представляющего собой неупорядоченную среду толщиной Хо, падает плоская монохроматическая волна. Пройдя слой толщиной х, волна на поверхности этого слоя будет характеризоваться случайным распределением фаз. Предполагая, что каждой точке слоя соответствует своя локальная скорость упругих воли с, отличающаяся от среднего значения Со на величину бс, можно вычислить средний квадрат сдвига фаз на поверхности слоя. Изменение фазы Лр волны, прошедшей путь с1х, можно представить в виде [c.147]

Мы убедились, что собственные колебания кристалла могут быть представлены в виде плоских монохроматических волн (1.28), в которых частота со связана с квазиволновым вектором к законом дисперсии со = (О (к). [c.42]

Мы используем термин монохроматор для одного, двух или более кристаллов, с помощью которых получается пучок, приближающийся к плоской монохроматической волне. Другими сло1 ами, монохроматор не только моно-хроматизирует падающее излучение, по и преобразует его, суживая угловую расходимость. [c.246]

Первые два способа освещены достаточно подробно в литературе [54, 55], поэтому рассмотрим лищь один из перспективных косвенных способов измерений (оптический), основанный на явлении рассеяния плоской монохроматической волны света каплями жидкости [56, 57]. Кривая, характеризующая интенсивность рассеянного света на углу (индикатриса рассеяния), может быть использована для определения функции распределения капель по размерам в объеме аэрозоля, попадающего в световой пучок. [c.188]

Сфера Пуанкаре — геометрическое представление различных состояний поляризации среды, при котором каждому состоянию поляризации плоской монохроматической волны интенсивностью Sq = onst соответствует одна точка на сфере радиуса 5о. Параметры Стокса 5i, S2 и 5з, зависящие от амплитуд двух взаимно перпендикулярных компонент электрического вектора и разности фаз, рассматриваются при этом как декартовы координаты точки. Угол 2х(—я/4 характеризующий эллиптичность и направление враще- [c.204]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология