Изотропность

Формула (2.11) справедлива только для изотропной среды, для которой характерно постоянство проницаемости к по всем направле- [c.41]

Средний разброс от этой кривой составляет 6%, т.е. лежит в пределах погрешностей опыта, а максимальный равен 25% при заметных отклонениях структуры слоя от изотропной и приближении ее к регулярной укладке. [c.60]

Катализатор, загруженный в реактор, представляет собой зернистый беспорядочно насыпанный слой. Такой слой можно рассматривать как однородную изотропную среду. Это означает, что физические свойства среды (каталиаатора) в любой точке одинаковы. [c.79]

Столь детальное описание структуры зернистого слоя чрезмерно сложно и в нем нет необходимости. В большинстве практически важных случаев число элементов-зерен слоя в рассматриваемом аппарате весьма велико и вероятность их укладки в какой-либо определенной координации относительно направления потока, при беспорядочной загрузке в аппарат, ничтожно мала. Целесообразно поэтому рассматривать зернистый слой как в среднем однородную изотропную среду и вводить некоторые усредненные обобщенные характеристики его [1, 2]. К вопросу о границах применимости подобного усреднения мы еще вернемся в разделе I. 4. [c.5]

Закон Дарси справедлив для медленных фильтрационных движений, для которых силы инерции несущественны. Поэтому для таких движений несущественна плотность жидкости, определяющая свойство ее инерции. Таким образом, для медленных безьшерционных движений ньютоновской жидкости в изотропной пористой среде справедлив закон фильтрации (1.25), причем коэффициент пропорциональности С может зависеть только от определяющих параметров н , d,r, т. Размерности определяемого и определяющих параметров, как нетрудно определить, записываются в следующем виде [c.31]

Таким образом, капиллярная и шаровая модели дают зависимости для определения перепада давления в потоке, пронизывающем изотропный зернистый слой шаров, достаточно удовлетворительно совпадающие друг с другом и с экспериментальными данными. Существенное расхождение наблюдается лишь в нереальном предельном случае е-> 1, когда /(е)-> 1, а дробь в (II. 39) обращается в бесконечность. Это обусловлено тем, что в шаровой модели определяющим размером, на котором сосредоточен основной градиент скорости у поверхности, при е 1 является диаметр самого шара 1. Для капиллярной же модели определяющим размером является гидравлический радиус норового канала Гг = э/4 = е /6(1 — е), который стремится к бесконечности при е-> 1, когда шары расходятся на бесконечное расстояние. [c.41]

Эти флуктуации порозности существенны в процессах хроматографии и ионного обмена. Наличие их неизбежно в насыпанном зернистом слое, сочетающем геометрически стабильные структуры отдельных ансамблей элементов слоя с изотропностью его как целого. При регулярных укладках, как мы видели выше, просвет в плоскостях, перпендикулярных потоку, непрерывно меняется в пределах от ifmin до ijjmax. При нерегулярной укладке шаров слой в целом изотропен и, в соответствии с принципом Кавальери — Акера, средний просвет ф во всех горизонтальных сечениях аппарата (при d 0з ) одинаков и равен средней порозности слоя ё, что подтверждено и экспериментально [Щ. Этому значению равен и средний линейный просвет = ё = -ф [c.10]

Отметим еще раз, что это утверждение справедливо для изотропных фаз. В анизотропных средах векторы скорости фильтрации и градиента давления могут не совпадать (см. гл. 2). [c.30]

Тензор проницаемости для трансверсально-изотропной среды можно записать в виде [c.45]

Пусть 1, 2,. . . — моменты подхода частиц в зону разрушения t , 2. . .. — моменты, в которые происходит акт разрушения т > О — минимальный интервал времени между двумя последовательными актами разрушения, который включает время одного разрушения и время подготовки прорези к следующему разрушению. Эта величина может быть постоянной и фиксированной (случай 1 — идеализированная изотропная дисперсия), а также величиной случайной (случай 2 — реальная дисперсия со случайным распределением частиц, имеющих размер разрушения в дисперсии). [c.106]

Очевидно, что если потребовать равенства всех трех главных значений проницаемости / j = = з> то получим закон Дарси для изотропных сред. В этом случае [c.45]

Выберем трехмерную систему нормальных координат, фиксированную относительно сосуда. На основании нашего предполон епия о полной беспорядочности молекулярного движения можно априори сказать, что число молекул, движущихся с данной составляющей скорости вдоль оси х и вдоль осей г/ и Z, будет одинаковым. Таким образом, движение изотропно. Если определить три функции распределения P vx), P Vy) и Р (v ) так, чтобы P vx)dvx представляло собой ту долю всех молекул, которые имеют компоненту скорости в направлении х в интервале между Vx и 1 + dvx, а другие две функции связаны подобным же образом с Vy и v , то из предположения о беспорядочности движения вытекает, что эти три функции одинаковы. Далее из независимости движения молекул вытекает, что доля всех молекул с тремя компонентами скорости в интервале между Ux и Vx dvx, Vy и Vy- - dvy, и v - -dvj, будет равна произведению [c.128]

Среди перечисленных параметров только одна величина является вектором. Отсюда следует, что направления векторов скорости фильтрации и градиента давления должны совпадать. Если бы вектор скорости фильтрации составлял конечный угол с вектором градиента давления, то при повороте малого элемента пористой среды вокруг направления вектора градиента давления он тоже должен был бы повернуться вместе с элементом. Но поскольку при таком повороте свойства течения не должны меняться, так как среда изотропна, вектор скорости фильтрации должен остаться неизменным. Это может быть только, если вектор скорости направлен вдоль вектора градиента давления. Таким образом, получаем [c.30]

Выведенные дифференциальные уравнения неразрывности и движения содержат, кроме скорости фильтрации и давления, плотность флюида р, коэффициент пористости т, коэффициент проницаемости к (для изотропной среды) и вязкость флюида т]. [c.48]

Скалярная величина скорости с движения молекулы связана с векторными компонентами скорости Vx, Vy, уравнением = уЦ- Уу- - v. Положение об изотропности пространства для движения молекул означает, что вероятность обнаружения молекул с данной скоростью с не будет зависеть от направления движения молекулы. Это в свою очередь означает, что общая функция распределения P(vx, Vy, v ) = Р (Vx) Р (vy) Р (v ) постоянна для всех тех комбинаций компонент, которые при сложении дают данную скорость с. Поэтому Р vx, Vy, Уг) = Р (с), а это значит, что функция зависит только от с и не зависит от распределения с между нространственными компонентами. Данное ноложение предполагает наличие определенной функциональной зависимости между Р (vx), Р (vy), и Р (v ). Мы можем вывести ее следующим образом. Для любого выб рапного с можно одновременно написать два условия [c.128]

При изучении элементарных фильтрационных потоков в подземной гидромеханике основными являются модели установившейся и неустановившейся фильтрации однофазных флюидов (несжимаемых или сжимаемых) в однородной (изотропной) пористой среде. Эти модели являются классическими и позволяют изучать фильтрационные течения методами математической физики. [c.59]

Рассмотрим процесс вытеснения, происходящий в прямолинейном тонком горизонтальном образце (рис. 8.1), представленном однородной и изотропной пористой средой, т. е. его пористость т и проницаемость к постоянны. Координата х отсчитывается вдоль образца, направление течения-горизонтальное. Поперечное сечение образца (площадь сечения обозначим со) предположим достаточно малым, так что давление и насыщенность можно считать постоянными по сечениям. Давление р в водяной и нефтяной фазах считаем одинаковым в силу пренебрежения капиллярным давлением, обе фазы несжимаемы, температура постоянна. [c.228]

Продольный коэффициент теплопроводности. Статическая составляющая этого коэффициента определяется по уравнениям (1П.71)—(П1.73), так как без учета потока реагирующей массы слой насадки по отношению к теплопереносу является изотропным. Динамическую составляющую в первом приближении можно рассчитать по уравнению Куни и др. [117, 148] [c.71]

Основное предположение при выводе этого закона заключается в том, что вектор скорости фильтрации в данной точке пористой среды W определяется вектором градиента давления grad р и характеристиками пористой среды и жидкости. При этом пористая среда считается однородной и изотропной, характеризуется средним размером пор d, безразмерной пористостью т и, вообще говоря, некоторыми другими характеристиками, которые также можно считать безразмерными, например кривой распределения пор по размерам. [c.30]

Упругое поведение является наиболее характерной реакцией вещества Земли на механические воздействия в широком интервале напряжений, температур и длительности действия сил. Высокая упругость пород коры и мантии при сжатии и сдвиге в динамическом режиме проявляется в распространении сейсмических волн, а при более длительных нагрузках —в чандлеровских колебаниях полюсов и земных приливах. Упругие свойства твердых тел полностью описываются набором независимых упругих констант, число которых определяется степенью анизотропии и для изотропных кристаллов или агрегатов равно двум. [c.85]

Реальный контакт твердых тел дискретен, деформируются микрообъемы материала, к которым не применима гипотеза об однородном изотропном теле. [c.226]

В большинстве случаев конструкционные материалы представляют собой однородную сплошную изотропную среду и, как правило, работают в области упругих, а в отдельных случаях, в области-пластических деформаций. [c.108]

Более выгодно складывается ситуация для тонких прослоек и пленок жидкостей, где можно ограничиться меньшим числом молекул. Однако при этом возникают и дополнительные трудности, связанные с учетом взаимодействий молекул не только между собой, но и с ограничивающими прослойку поверхностями. Под влиянием поверхности происходит изменение структуры граничных слоев воды, что и рассматривается в первом разделе этой главы. Как в нем показано, под влиянием твердой поверхности формируется устойчивая по отношению к внешним воздействиям ориентационная структура воды, отличная от ее изотропного состояния в объеме. [c.116]

Энергия реактивного взаимодействия одного моля полярных молекул жидкости с окружающей изотропной средой удовлетворяет уравнению [663] [c.247]

Жидкости. Жидкое состояние является промежуточным между газообразным и кристаллическим. По одиим свойствам жидкости близки к газам, по другим — к твердым телам. С газами жидкости сближает прежде всего их изотропность и текучесть последняя обусловливает способность жидкости легко изменять внешнюю форму. Однако высокая плотность н малая сжимаемость жидкостей приближает их к твердым телам. [c.164]

СВЕРХТОНКОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ В ИЗОТРОПНЫХ СИСТЕМАХ, СОСТОЯЩИХ БОЛЕЕ ЧЕМ Ш ОДНОГО ЯДРА [c.17]

ВКЛАДЫ В КОНСТАНТУ СВЕРХТОНКОГО РАСЩЕПЛЕНИЯ В ИЗОТРОПНЫХ СИСТЕМАХ [c.23]

Чтобы описать взаимодействие электронного спинового момента с магнитным полем и магнитным ядром [уравнение (9.4)] изотропных систем, запишем гамильтониан как [c.32]

Величина А включает как изотропную (а), так и анизотропную (Т) компоненты СТВ. Поскольку в решении анизотропные компоненты усредняются до нуля, очень просто взять одну треть следа А и разложить А на Т и й. (Этот результат предполагает, что растворитель или твердая решетка не оказывают влияния на электронную структуру.) [c.37]

Рассмотрим стационарный приток несжимаемой жидкости (нефти) к горизонтальной скважине длины 21 в однородном изотропном пласте проницаемости к с продуктивной толщиной к и непроницаемой кровлей и подошвой. Для простоты предполагаем, что скважина раноложена на оси пласта. Учет несимметричности ее расположения (эксцентрисета) связан лишь с некоторыми дополнительными техническими трудностями. Будем считать справедливым закон Дарси. Пусть щ забойной поверхности скважины поддерживается постоянное рабочее давление рд, а на удаленном круговом контуре питания с радиусом Л, (эффективный радиус дренажа) - постоянное давление р (р > р )- Требуется определить суммарный дебит такой скважины. [c.127]

В зависимости от структурных особенностей и геометрии порового пространства различают однородные и неоднородные, изотропные и анизотропные среды. Анизотропия означает неодинаковость физических или геометрических свойств по различным направлениям (термин происходит от двух древнегреческих слов anisos - неравный и tropos- [c.43]

Если два из трех главных значений тензора проницаемости совпадают, например к = но к ф f j, то среда называется поперечноизотропной или трансверсально-изотропной. [c.45]

Простейшую модель, позволяющую представить взаимодействие между ионами, дает теория Дебая — Хюккеля [33, 34]. Предполагается, что растворитель может быть представлен в виде изотропной деструктурированной среды с диэлектрическо проницаемостью О, которая идентична с макро-молекулярной диэлектрической проницаемостью. Ионы рассматриваются как точечные заряды, заключенные в оболочку с фиксированным радиусом и с диэлектрической проницаемостью, равной 1. [c.447]

Рассмотрим задачу о притоке нефти к несовершенной скважине (по степени вскрытия пласта) при устойчивом неподвижном конусе подошвенной воды. Будем считать пласт изотропным, кровлю и подошву пласта горизонтальными, начальное положение водонефтяного контакта 1акже горизонтальным. Предположим, что водяной конус неподвижен и устойчив и к скважине притекает чистая нефть. Направим оси координат так, как показано на рис. 7.11, а. Обозначим нефтеносную толщину А, глубину вскрытия-А, радиус скважины-/- . [c.222]

В гипотетической, изотропной, неструктурированной, однородной среде с диэлектрической проницаемостью D величины i (r), V r) и Е г) уменьшаются в D раз. Для воды нри 25° с Z) = 78,5 для предыдущего случая найдем F(f) = 1,2-10 дин, U r) = 0,83 ккал/молъ и Е г) = 7,2-10 в/см. [c.444]

Эти соотношения могут быть записаны в виде обычного закона Гука для изотропного упругого твердого тела, в котором роль компонентов напряжений играют компоненты эффективного напряжения , определяемого как Р,,—ар ц. Экспериментальные данные для разнообразных горных пород, деформируемых как упруго, так и необратимо, во многих случаях соответствуют условию а=1, известному как правило Терцаги, которое было предложено первоначально для грунтов и затем распространено на горные породы. Это правило равносильно утверждению, что поровая жидкость не влияет на касательные компоненты напряжений и уменьшает нормальные компоненты на величину р. [c.86]

Во всех расчетах не принимаются во внимание довольно значительные силы взаимодействия, возникающие из-за аффекта поляризации. Так, если нейтральную молекулу, не имеющую ио своей природе постоянного диполя,, поместить в электростатическое поле, у нее появляется наведенный дшюль Для изотропной молекулы с поляризуемостью а в однородном электрическом поле наведенный диполь будет противоположен по направлению Е и равен по величине — иЕ. Работа, которую необходимо затратить для [c.446]

Очевидно, — и это следует подчеркнуть особо, — вследствиг однородности и изотропности пространства для изолированной молекулы вероятность найти любой электрон или любое ядро в окрестности любой точки внутримолекулярного пространства одинаков , т. е. величины (г) и (/ у) в действительности от т и RJ. не зависят. Поэтому, в строгой квантовомеханическон теории нет аналога классического понятия молекулярной струк- [c.105]

Спектр ЭПР [3] бкс-(салицилальдимин)меди(П) представляет собой интересный пример, который демонстрирует те свойства ядерного расщепления, которые мы обсуждали (рис. 9.12), Этот спектр получен для твердого вещества и не является изотропным анизотропию спектра специально рассматривать не будем. Четыре основные группы линий [c.21]

Изотропные константы сверхтонко о расщепления ( Э), рассчитанные расширенным метолом Хюккеля и найденные экспернмента.1ьно [c.30]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.27 ]

Краткий курс физической химии (1979) -- [ c.207 ]

Физическая химия силикатов и других тугоплавких соединений (1988) -- [ c.122 ]

Краткий курс физической химии Изд5 (1978) -- [ c.155 ]

Курс химии Часть 1 (1972) -- [ c.139 ]

Общая и неорганическая химия (1981) -- [ c.158 ]

Основы технологии переработки пластических масс (1983) -- [ c.20 ]

Лакокрасочные покрытия (1968) -- [ c.347 ]

Краткий курс физической химии Издание 3 (1963) -- [ c.143 ]

Курс физической химии Издание 3 (1975) -- [ c.209 ]

Курс общей химии (0) -- [ c.64 ]

Курс общей химии (0) -- [ c.64 ]

Предмет химии (0) -- [ c.64 ]

Биоэнергетика и линейная термодинамика необратимых процессов (1986) -- [ c.32 , c.33 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология