Светосила сферического эталона

Из (6.85) видно, что светосила сферического эталона существенно превышает светосилу плоского эталона, если толщина последнего значительно больше диаметра его пластин. Таким образом, сферический эталон дает выигрыш в светосиле только для больших расстояний между зеркалами, т. е. при большой разрешающей способности. Описанный нами сферический эталон дает на выходе две совокупности пучков. Если половину зеркал покрыть сплошным отражающим слоем, а вторую половину — полупрозрачным, то на выходе эталона образуется только одна совокупность пучков, направление которых совпадает с направлением пучка, падающего на эталон. Теория такого эталона дана в работе [6.11]. Основные формулы отличаются от приведенных выше только численным множителем, близким к единице. [c.187]

Если бы отсутствовали аберрации зеркал, то разность хода между последовательными пучками была бы постоянной и равной 4р. При этом условие максимума 4р = кК было бы выполнено для лучей, проходящих через систему под любыми углами. Такой безаберрационный сферический эталон совсем не давал бы интерференционных колец, а его светосила была бы ограничена только размерами зеркал. Однако вследствие аберраций для пучков, падающих на систему под достаточно большими углами, разность- [c.185]

Как видно из уравнений (6.78) и (6.81), при увеличении расстояния между зеркалами сферического эталона одновременно возрастает как его разрешающая способность, так и светосила, а отношение этих величин остается постоянным. Напомним, что для плоского эталона постоянно произведение этих величин. [c.186]

Представляет интерес сравнение светосилы спектрометров с плоским и сферическим эталонами. Отношение светосил (или геометрических факторов) сферического и плоского эталонов равно [c.187]

Если бы отсутствовали аберрации зеркал, то разность хода между последовательными пучками была бы постоянной и равной 4р. При этом условие максимума Ар = кХ было бы выполнено для лучей, проходящих через систему под любыми углами. Такой безаберрационный сферический эталон совсем не давал бы интерференционных колец, а его светосила была бы ограничена только размерами зеркал. Однако вследствие аберраций для пучков, падающих на систему под достаточно большими углами, разность хода начинает существенно зависеть от угла падения, в результате чего возникает система интерференционных колец. На рис. 6.22 [6.11] представлена картина колец, полученных с помощью сферического эталона с радиусом кривизны зеркал 15 мм для линии ртути 5461 А. [c.183]

Сферический эталон. Как было показано ранее, световой поток, пропускаемый обычным эталоном Фабри — Перо, уменьшается по мере увеличения его толщины (увеличения разрешающей силы). Действительно, светосила по потоку пропорциональна геометрическому фактору эталона, который, в свою очередь, в соответствии с (6.69) равен щ = 2л81Я. Таким образом, произведение щЯ для пластин данной площади постоянно. Это затрудняет использование плоского эталона с 7 >5-10 , поскольку величина пропускаемого им при такой разрешающей способности светового потока мала. [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология