Проводимость анионная зависимость от температур

На первый взгляд может показаться,что проводимость кристалла должна определяться суммой двух членов вида (508), так как дефекты обычно встречаются парами. В кристаллах с дефектами Шоттки вакантным катионным узлам решетки соответствует равное количество вакантных анионных узлов решетки. В случае дефектов по Френкелю ионам в междоузлиях отвечает такое же число дырок. В действительности же энергия активации i/g носителей заряда различна, и это различие благодаря экспоненциальной зависимости а от Uq обусловливает доминирующую роль одного какого-либо сорта ионов. Поэтому, согласно (508), график зависимости 1п аТ от обратной температуры должен представлять собой практически прямую линию. Однако на практике часто определяют зависимость 1п а от и оказывается, что это дает также прямую линию (рис. 123). Вообще говоря, член 1п Т не настолько существен, чтобы вызвать отклонения от линейности. График зависимости 1п а от Т может представлять собой прямую линию даже в том случае, когда проводимость обусловлена более чем одним механизмом. Например, для чистого КС1 зависимость ]п а от Т оказывается почти линейной (см, рис. 123). Поэтому на основании линейного характера таких кривых нельзя утверждать, что имеется только один тип носителей заряда. [c.283]

Многие ранние исследователи обнаружили, что кривые зависимости lg к или lgA от 1/7 являются линейными для. многих солей в интервале температур порядка 200°. Для объяснения этого факта (см., например, [26]) была использована аналогия с проводимостью твердых солей, рассмотренной Френкелем [13] и др. Удельная проводимость простой соли, состоящей из катионов и анионов, подчиняется [22] уравнению типа [c.184]

Определяя подвижность катионных вакансий из опытов по температурной зависимости ионной проводимости Na l, Этцель и Маурер [201] нашли численное значение для энергии активации катионных вакансий = 0,86 эв. Энергия активации U- для анионных вакантных узлов равна 1,68 эв. [211]. При комнатной температуре вакантные катионные узлы движутся со скоростью порядка одной постоянной в секунду, т. е. v ( порядка 1 сек.-. Так как U- U+, то анионные узлы движутся с гораздо меньшей скоростью, и при комнатной температуре их можно считать практически неподвижными. При достаточно низких температурах становятся практически неподвижными также и катионные вакантные узлы и, например, уже при Ш0°К v+ =t 10- 5 сек.- . При 7=1 эв. неравенство [c.112]

Окись олова характеризуется большой шириной запрещенной зоны — около 3,5 эв [6, 7] и при обычных температурах не имеет собственной проводимости она является полупроводником и-типа, и наблюдаемая проводимость обусловлена донорными уровнями, которые возникают из дефектов решетки, например примесных катионных и анионных вакансий [8, 9]. Согласно Кеване [10] и Кофстаду [И], зц ачения и в формуле 1/i = [Og]" должны быть равны —7б или — /4, в зависимости от того, будет ли дважды или однократно ионизована анионная вакансия (А. в.) с ее захваченным электроном [c.236]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология