Классическая механика материальной двух материальных точек

Таким образом, в данной задаче, в отличие от предыдущей, решения существуют при всех Е > 0. Эти решения, однако, различаются по своему поведению справа от точки разрыва для потенциала над потенциальной ступенькой г )и представляет собой линейную комбинацию двух экспонент от мнимого аргумента, или, что то же, линейную комбинацию синуса и косинуса кх, тогда как под ступенькой - это затухающая экспонента стремящаяся к нулю тем быстрее, чем больше X, т.е. чем ниже соответствующий уровень энергии. В классической механике такому потенциалу отвечало бы два типа движения при Е > У материальная точка (шарик) двигалась бы, например, слева направо (от некоторого значения х < О при г = 0) равномерно со скоростью, равной ее скорости в момент времени г = О и кинетической энергией т /2 далее при прохождении над ступенькой ее энергия не менялась бы, а скорость уменьшалась скачком до величины у = рт Е-Уо), а при Е = У она в этой точке останавливалась бы. При Е <У картина иная дойдя до ступеньки, материальная точка отражается от нее и с такой же (по абсолютной величине) скоростью, что и у,, идет назад. [c.35]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология