Энергия кинетическая

Согласно закону сохранения энергии кинетическая энергия электрона отдачи Т выразится соотношением [c.23]

Чтобы понять эту теорию, вам надо познакомиться с понятием кинетической энергии. Кинетическая энергия — это энергия движущегося тела. Она связана с массой и скоростью движения объекта. При данной скорости чем меньше масса, тем меньше кинетическая энергия, и чем больше кинетическая энергия данного объекта, тем больше его скорость. [c.392]

Два перечисленных способа передачи энергии не равноценны. Работа, передаваемая от одной ТС к другой, может быть преобразована в любой вид энергии (кинетической, потенциальной, электрической и т. д.). Теплота затрачивается только на изменение внутренней энергии системы и не переходит непосредственно в другие виды энергии. Поэтому, например, переход работы в теплоту возможен при взаимодействии двух тел (трущиеся поверхности). Переход теплоты в работу осуществляется лишь при взаимодействии трех тел источника тепла — рабочего тела (оно изменяет объем и производит работу) — потребителя работы. [c.11]

Здесь первое слагаемое представляет обычную обратимую работу сжатия материала фазы [3] хз(г)—показывает долю кинетической энергии смеси из-за силового взаимодействия несущей и г-фазы, переходящую непосредственно во внутреннюю энергию г-фазы, у,1 + И2=1 [12] последнее слагаемое представляет переход во внутреннюю энергию кинетической энергии из-за неравновесного обмена импульсом при фазовых превращениях, происходящих при неравных скоростях фаз. Причем при фазовом превращении 1- г из несущей фазы уходит кинетическая энергия (1/2)р2°/(г) гг)(12)т из которой (1/2)р27(г) / (г 2 / )/2) остается в виде кинетической энергии у этой массы (в состоянии г-фазы), а остальная часть (1/2)р2°/ / )йг(г (%)—У (г)) идет на изменение удельной энергии г-фазы, из которой на изменение удельной кинетической энергии г-фазы идет рз (г)с(г У1 У2(г)—У2 г)), а на изменение удельной внутренней энергии (112)(г)с1г [c.24]

Первое слагаемое в правой части уравнения (1.79) означает приток (отток) тепла в г-фазу за счет фазового превращения, теплообмена с поверхностью раздела фаз, агрегации частиц (где ягь у = [1 г—р)—удельный поток тепла, приносимый у-фазой при объединении частиц). Первое слагаемое (во второй квадратной скобке) характеризует изменение внутренней энергии за счет работы внутренних сил второе слагаемое отражает переход части кинетической энергии силового взаимодействия несущей и г-фаз во внутреннюю энергию третье и четвертое слагаемые представляют переход во внутреннюю энергию кинетической энергии из-за неравновесного обмена импульсом при фазовых превращениях и при столкновении частиц, происходящих при неравных скоростях. Легко показать, что избыток кинетической энергии, возникающий за счет столкновения, переходит только во внутреннюю энергию г-фазы. Доказательство аналогично проведенному относительно соотношения (1.70). [c.36]

Представим себе две ориентированные дипольные молекулы, находящиеся на расстоянии г друг от друга. При низких температурах, когда энергия притяжения больше энергии кинетического движения молекул, произойдет полная ориентация их. Взаимодействие молекул, находящихся на большом расстоянии друг от друга, опишется уравнением [c.75]

Для необратимых процессов, рассматривавшихся выше — см. уравнение (1-64), — зависимость (111-24) действительна лишь при условии небольших изменений энергии (кинетической и потенци-> альной), а также без подвода или отдачи работы. [c.213]

Первое начало термодинамики ничего не говорит о возможных направлениях передачи энергии, тогда как второе начало предопределяет это направление. Внутренняя энергия системы слагается из кинетической и потенциальной энергий. Кинетическая энергия — это энергия беспорядочного движения атомов и молекул, потенциальная энергия — энергия их взаимного притяжения и отталкивания. Для идеального газа энергия при-тяжЕния и отталкивания пренебрежимо мала, и поэтому энергия идеального газа однозначно определяется так называемым уравнением состояния. [c.23]

Потенциальная энергия кинетических единиц (атомов), участвующих в разрыве химической связи в вершине микротрещины, представлена на рис. 11.7 как функция расстояния между ними в направлении растяжения. Левый минимум потенциальной кривой соответствует неразорванной связи в вершине, правый — разорванной. Форма зависимости потенциальной энергии от расстояния между атомами в вершине меняется при изменении растягивающего напряжения о. При некотором безопасном напряжении ао ве- [c.310]

Ориентационная составляющая ММВ существенно сказывается на свойствах вещества. Например, вещество кипит тогда, когда энергия ММВ преодолевается энергией кинетического движения молекул. Поэтому, чем больше энергия ММВ, тем до более высокой температуры следует нагреть вещество, чтобы оно закипело. Так, температура кипения жидкого азота равна -196°С, а температура кипения оксида углерода(П), молекулы которого, в отличие от молекул азота, полярны, больше и равна —191,5 °С. Аналогично, температура плавления азота —210°С меньше температуры плавления оксида углерода (II) —204°С. [c.153]

В теории Л. де Бройля предполагается, что каждой частице соответствует волновой процесс и, следовательно, если частица движется свободно и вся ее энергия есть энергия кинетическая, периодическое изменение амплитуды волны можно выразить уравнением [c.42]

Как видно, на счет теплообмена относится та часть потока энергии, которая остается за вычетом в соответствии с (И1. 18) и (П1.22) потоков потенциальной энергии, кинетической энергии центра масс, а также внутренней энергии. Необходимо подчеркнуть, что (1П.25) расширяет обычное понятие о теплоте, относящееся к закрытым системам, на случай, когда возможно наличие материального обмена. Указанное расширение может быть осуществлено, вообще говоря, не одним способом. [c.135]

Из уравнения (1.3) легко получить предельные случаи, когда изменение энергии системы проявляется в виде работы только одного рода или в форме теплоты. Это дает возможность в общих чертах проследить за историей развития закона сохранения энергии. Впервые оп был установлен в механике для систем, для которых можно не учитывать теплообмен и обобщенные формы работы и достаточно рассмотреть только механическую энергию — кинетическую и потенциальную. [c.17]

Поведение полимера — каучука — в блоке объясняется свойствами макромолекулярных цепей, из которых он построен. Независимые движения элементов полимерной цепи определяются ее конформационной лабильностью. Иными словами, полимерная цепь обладает гибкостью. Гибкость полимерной цепи — ее важнейшее свойство в аспекте рассматриваемых здесь вопросов. При этом необходимо различать термодинамическую гибкость и кинетическую гибкость. Первая ответственна за равновесные свойства полимера, в частности за высокоэластичность каучука она определяется числом конформаций цепи, обладающих одинаковыми или близкими энергиями. Кинетическая гибкость характеризует скорость конформационной перестройки цепи. Она определяется высотами энергетических барьеров, которые при этом необходимо преодолеть. [c.121]

Совокупность всех свойств системы характеризует ее состояние. Оно определяется температурой Т, давлением р, объемом V, концентрацией и другими параметрами состояния. Внутренняя энергия 1/ характеризует общий запас энергии системы, включающий энергию колебания атомов, их внутриядерную энергию, кинетическую и потенциальную энергию молекул, энергию движения электронов и т. д. Абсолютная величина внутренней энергии систем не поддается определению, однако можно измерять ее изменение Аи в различных процессах. Если в каком-либо процессе внутренняя энергия возрастает, то Аи считается положительной величиной, при обратном изменении — отрицательной. [c.11]

Видов энергии много теплота, свет, химическая и ядерная энергии и т. д., но существует только два основных типа энергии кинетическая и потенциальная. Энергию, которой обладает движущееся тело, называют кинетической. Количество кинетической энергии, которым обладает тело — это количество работы, которое может совершить тело до достижения им покоя, истратив всю свою кинетическую энергию. Энергию, приобретенную телом в результате изменения им или его составными частями положения в пространстве, называют потенциальной. [c.213]

Сопоставим выражение энергии магнитного поля Wк—11 /4 с выражением энергии электрического поля (№ э = сы /2) и энергии пружины (потенциальной и кинетической, соответственно U п= гJf /2, W =mv 2). Из сопоставления видно, что электрическая энергия аналогична потенции, альной энергии сжатой пружины (где х — смещение пружины, к — ее упругость), а магнитная энергия — кинетической. При этом обратная величина [c.52]

Эйнштейн смог объяснить эти эффекты, предположив, что энергия светового луча распространяется в пространстве в виде квантов теперь называемых фотонами. Когда свет поглощается металлом, полная энергия фотона к передается одному электрону в металле. Если это количество энергии достаточно большое, то электрон может преодолеть потенциальный барьер на поверхности металла и сохранить часть энергии в виде кинетической энергии. Кинетическая энергия зависит от энергии падающего фотона, т. е. от его частоты. Число выбитых электронов зависит от числа падающих фотонов и, следовательно, от интенсивности излучения. [c.367]

Полная энергия электрона по отношению к неподвижному электрону в бесконечности складывается из его кинетической и потенциальной энергий. Кинетическая энергия [c.74]

Пользуясь распределением Максвелла, рассчитайте среднюю кинетическую энергию движения молекул массой т при температуре Т. Равна ли эта энергия кинетической энергии при средней скорости [c.142]

По отношению к операции обращения времени, >—1, все физические величины делятся на два класса. К первому классу принадлежат физические величины, не изменяющиеся при обращении времени. Такими величинами являются координаты точки, полная энергия, кинетическая энергия и др., которые содержат время только в четных степенях. Ко второму классу физических величин относятся скорость, импульс, угловой момент, спиновый момент и все другие, которые содержат время в нечетной степени. [c.561]

Процесс комптоновского рассеяния состоит в том, что у-квант передает электрону атома лишь часть своей энергии (рис. 2.4, б), а сам рассеивается с меньшей энергией. Кинетическая энергия электрона равна [c.16]

Другие источники энергии. Все тела, находящиеся в космическом пространстве, вносят свою долю в энергию излучения, падающую на поверхность космического корабля. На достаточно больших расстояниях от Земли значение плотности галактического лучистого потока можно взять равным 7,14-10 Вт/м [30]. Это значение существенно меньше плотности потоков солнечного и земного излучения. Рассмотрим тело массой М. Пусть эта масса с относительной скоростью V неупруго соударяется с космическим кораблем. Согласно закону сохранения энергии кинетическая энергия тела непосредственно в момент соударения должна превращаться в тепло. Кинетическая энергия тела массой М равна [c.51]

Молекулы газа обладают не только кинетической энергией поступательного движения, но и другими видами энергии, в частности, потенциальной энергией, кинетической энергией вращательного движения, кинетической и потенциальной энергией колебательного движения атомов в молекуле и др. Следовательно, кинетическая энергия поступательного движения является только частью общего запаса энергии молекул газа. Иногда необходимо знать характер распределения молекул газа по какому-либо виду энергии и по общему запасу их энергии. Эта задача была решена австрийским физиком Л. Больцманом в 1872 г., который вывел следующее выражение, называемое уравнением Больцмана [c.25]

Представляется мало вероятной мгновенная ассоциация отдельных молекул пара и образование большой массы конденсата в тот момент,, когда наступает состояние необходимого насыщения или пересыщения, пара. Естественно предположить, что еще до достижения состояния насыщения имеет место частичная ассоциация молекул, которая становится тем значительнее, чем ближе состояние пара к состоянию насыщения, необходимого для достижения максимума ассоциации. Если две одиночные молекулы сталкиваются друг с другом, то вследствие упругого характера этого удара кинетическая энергия обеих молекул возрастает па величину, как раз равную убыли потенциальной энергии взаимодействия молекул. Поэтому при ударе двух молекул с равной энергией кинетическая энергия их становится настолько большой, что силовое взаимодействие молекул не в состоянии удержать их вместе, и обе молекулы после удара разлетятся на такие же расстояния друг от друга, как и до столкновения. Таким образом, в результате столкновения двух молекул с одинаковой энергией устойчивая двойная молекула образоваться не может. Однако дело совершенно меняется, если допустить, что помимо двойных столкновений, в газе осуществляются еще и тройные столкновения. Тогда образование групп (двойных, тройных) становится-вполне возможным. Действительно, среди тройных столкновений будут такие, при которых весь избыток кинетической энергии сталкивающихся молекул придется на долю третьей молекулы, которая как бы является аккумулятором энергии, выделяющейся при столкновении. При таких аккумуляторах возможны устойчивые образования различных ассоциированных групп. [c.142]

Величине А р соответствует потенциальная энергия, получаемая умножением А/ , на объемную скорость (об ем вытекающего из капилляра газа в секунду), т. е. Ар - г.-Л Ш. Приравняв эту энергию кинетической энергии вытекающей струи, получим [c.12]

Таким образом, скорость производства энтропии уменьшается. Согласно теореме Онзагера система поэтому будет стараться эволюционировать к состоянию минимальной диссипации, производя работу. В случае вращающегося волчка работа заключается просто в подъеме центра тяжести так высоко, как возможно. Аналогичные вещи должны происходить и с Землей, как, например, возникновение глобальной картины ветров и течений. Этот тип эволюции к стационарному состоянию рассмотрен в работах Пригожина и Эйгена. Однако, работа W может не ограничиваться только механической энергией, кинетической или потенциальной. Имеются химические машины, электрические ячейки и много других термодинамических систем, к которым можно применить те же аргументы. Мы, конечно, больше всего заинтересованы в химических, фотохимических, электрохимических и других аналогичных системах, в которых работа W могла бы быть сохранена в форме свободной энергии . [c.139]

С этим связано и менёе очевидное соображение, что теплоту нельзя полностью превратить в работу. Некоторая часть теплоты при этом всегда передается окружающей среде. Например, при работе паровой турбины тепловая энергия перегретого пара п]эевращается в электрическую энергию кинетическая энергия молекул пара превращается в кинетическую энергию движущихся лопастей турбины и в конце концов в электрическую энергию. Но не вся кинетическая энергия молекул пара превращается в кинетическую энергию турбины. Некоторая часть энергии теряется в окружающую среду в виде теплоты. Каждая электростанция вызывает тепловое загрязнение окружающей среды. Законы термодинамики говорят, что это неизбежно. В самом деле, одной из первых формулировок второго закона термодинамики было утверждение, что теплоту нельзя полностью превратить в полезную работу. [c.177]

Поскольку сам Рэлей не приводил доказательства своей гипотезы, после работы Путнэма и Денниса возникло убеждение, что гипотеза Рэлея доказана для самого общего случая. Однако в доказательстве Путнэма и Денниса допущена принципиальная ошибка в исходных положениях. Для упрощения уравнений Путнэм и Деннис пренебрегли скоростью течения по сравнению со скоростью звука и не заметили, что тем самым из рассмотрения исключен имеющий самостоятельное значение источник энергии — кинетическая энергия потока. Что касается неподвижного газа, то в нем действительно единственным механизмом возбуждения может быть механизм, указанный Рэлеем [c.81]

Количество энергии (кинетическая энергия молекул, энергия света и др.), которое должно быть преобразовано в потенцальную (внутреннюю) энергию реагирующих молекул, чтобы протекание химической реакции стало возможным, называется энергией активации. [c.333]

V = / ) на ленте осциллографа с определением скорости с1У / 11 дает представление о кинетике процесса разрушения и позволяет судить об изменении баланса упругой и кинетической энергии в процессе разрушения. Так, крайне резкое возрастание скорости перемещения кромок / с11 с1у на несколько порядков по сравнению со скоростью перемещения захвата нагружающего устройства свидетельствует о наступлении нестабильности трещины (хрупкое разрушение),когда накопленная упругая энергия праюгачески полностью переходит в энергию кинетическую. Резкое, но ограниченное возрастание ёУ/ Ш свидетельствует о наступлении пластической неустойчивости зоны перед вершиной трещины (прохождении полосы скольжения). [c.213]

Зпая закономерность выгорания потока топлива, т. е. il = f[x), можно с помощью уравнения (5.63) найти распределение температур вдоль зоны гореиия. Строго говоря, для этого следовало бы решить совместно уравнения энергии, кинетическое и другие уравнения системы. Но представляет интерес найти хотя бы приближенное выражение зависимости Т непосредственно от известной функции й = /(а ), т, е. от степени недожога или выгорания топлива. [c.522]

ГИИ, определяемой электронными уровнями молекул, и все эти составляющие имеют различную величину, то теплоту адсорбции рассматривали как алгебра-ическую сумму различных изменений энергии, соответствующих отношениям, существующим между адсорбентом и молекулярными полями адсорбируемого вещества. Имеется один физический фактор — температура, который влияет на потенциальную энергию компонентов и теплоту адсорбции. ЭксперименталЬ но установлено, что если адсорбция идет при низких температурах, то изменяются ротационная энергия и энергия кинетического поступательного движения, потенциальная же энергия затрагивается меньше. Повышение температуры в адсорбционных процессах вводит новые компоненты в энергетический э(] ект, а именно, последовательные изменения, происходящие в вибрационной энергии я в энергии электронных уровней. Существование большого интервала, разделяющего ротационный, вибрационно-ротационный и электронно-вибрационноротационный уровни, как полагают, вводит периодические изменения в выделяющуюся теплоту и теплоту адсорбции. Из вышесказанного вытекает, что теплота адсорбции, вероятно, связана с потенциальной энергией, в то время как теплота активирования характерна для кинетической энергии. [c.145]

Обычно говорят, что система обладает энергией, если она способна совершить некоторую работу. Эйнштейн показал, что полная энергия системы связана с ее массой. Однако в системах, рассматриваемых в настоящей книге, изменения энергии эквивалентны фактически ненаблюдаемым изменениям массы. Величина полной энергии системы неизвестна экспериментально можно определить только ее изменение, связанное с переходом системы из некоторого начального в некоторое конечное состояние. Энергия, которой обладает система в зависимости от ее положения в пространстве, состава или других параметров (нанример, энергия поднятого груза, энергия эндотермического соединения или сжатого газа), называется потенциальной энергией. Потенциальня энергия является произведением силы на расстояние. Энергия, связанная с движением системы, называется кинетической энергией. Кинетическая энергия равна произведению половины массы на квадрат скорости системы. Сила, сообщающая 1 г вещества скорость 1 см/сек, называется диной. Работа, совершаемая силой в 1 дину на пути 1 смг называется эргом. 1 дж равен 10 эрг или 1 вт-сек. [c.25]

В соответствии с теорией относительности веществом является все то во вселенной, что в состоянии покоя имеет массу эта масса 1 азывается массой покоя. Чтобы заставить некоторое количество вещества двигаться, требуется дополнительная энергия кинетическая энергия.). Масса движущегося вeoJ, твa больше массы покоя на величину, отвечающую кинетической энергии, в соответствии с уравнением (1). Согласно теории относитель ности, нельзя придать видеству скорость, равную скорости света. Сам свет состоит из частиц (квантов или фотонов). [c.16]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.55 ]

Краткий курс физической химии (1979) -- [ c.9 , c.154 , c.173 , c.177 ]

Физическая химия. Т.1 (1980) -- [ c.418 ]

Химическая связь (0) -- [ c.17 , c.22 , c.63 , c.180 ]

Тепло- и массообмен Теплотехнический эксперимент (1982) -- [ c.21 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.308 ]

Органическая химия (1974) -- [ c.53 , c.56 ]

Экстрагирование Система твёрдое тело-жидкость (1974) -- [ c.56 ]

Массопередача при ректификации и абсорбции многокомпонентных смесей (1975) -- [ c.120 ]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.30 ]

Основы квантовой химии (1979) -- [ c.12 ]

Электрохимия растворов (1959) -- [ c.233 , c.234 ]

Практические работы по физической химии (1961) -- [ c.27 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1959) -- [ c.49 , c.113 ]

Общая химия (1964) -- [ c.16 , c.521 ]

Общая химия и неорганическая химия издание 5 (1952) -- [ c.20 ]

Курс квантовой механики для химиков (1980) -- [ c.77 ]

Лекции по общему курсу химии ( том 1 ) (1962) -- [ c.16 ]

Общая химия (1974) -- [ c.54 , c.289 , c.290 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.186 , c.243 ]

Физическая химия Том 2 (1936) -- [ c.30 ]

Понятия и основы термодинамики (1962) -- [ c.76 , c.82 ]

Основы химической термодинамики и кинетики химических реакций (1981) -- [ c.21 ]

Химическая кинетика и катализ 1974 (1974) -- [ c.104 , c.106 ]

Краткий справочник химика Издание 6 (1963) -- [ c.532 ]

Процессы и аппараты химической технологии (1955) -- [ c.96 , c.97 ]

Введение в молекулярную спектроскопию (1975) -- [ c.42 , c.52 , c.54 ]

Курс физической химии Том 2 Издание 2 (1973) -- [ c.68 ]

Курс химической термодинамики (1975) -- [ c.9 ]

Химическая термодинамика Издание 2 (1953) -- [ c.31 ]

Химическая связь (1980) -- [ c.17 , c.22 , c.63 , c.180 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.33 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1956) -- [ c.49 , c.113 ]

Горение Физические и химические аспекты моделирование эксперименты образование загрязняющих веществ (2006) -- [ c.186 ]

Неорганическая химия Том 1 (1970) -- [ c.36 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.186 , c.243 ]

Краткий справочник химика Издание 4 (1955) -- [ c.474 ]

Краткий справочник химика Издание 7 (1964) -- [ c.532 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.47 ]

Радиационная химия (1974) -- [ c.7 ]

Лекции по общему курсу химии Том 1 (1962) -- [ c.16 ]

Перемешивание и аппараты с мешалками (1975) -- [ c.308 ]

Биоэнергетика и линейная термодинамика необратимых процессов (1986) -- [ c.13 , c.14 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология