Ламинарный режим обтекания газами

Рис. 48. Ламинарный режим обтекания газом частицы (тела)

Рис. 1. Ламинарный режим обтекания газами частицы.

Закономерности движения твердых частиц в потоке газа обычно рассматриваются на примере одиночной шарообразной частицы. На практике наблюдаются три-режима обтекания шарообразной частицы. Ламинарный режим (Re = 1- -2-Ю- ) характеризуется линейной зависимостью коэффициента сопротивления Л от критерия Рейнольдса [c.177]

Для большинства газов кинематическая вязкость при высоких температурах в несколько раз превышает кинематическую вязкость при низких температурах. Так, при повышении температуры с 20-до 500° С кинематическая вязкость увеличивается примерно, в 6— 10 раз [19]. Для того чтобы при низкой и высокой температуре при одинаковых значениях скорости и диаметра частиц сохранялся ламинарный режим обтекания, нужно, чтобы при низкой температуре параметр Рейнольдса был порядка 0,2 или менее. Расчет показывает, что даже для сравнительно вязких газов (воздух, метан) и при низких скоростях (0,2—0,3 л./сек) значение параметра Рейнольдса, равное 0,2 при температуре около 20° С, может быть при частицах диаметром 9—10лк. Поэтому соотношение сил воздействия потока газа па твердую частицу, определяемое уравнением (104), возможно лишь для частиц очень малого размера, редко применяемых в практике. [c.57]

Как ВИДНО из результатов оценок в примере 1.7, максимальный диаметр частиц дисперсной фазы, для которых сохраняется безотрывное обтекание потоком в высоковязких средах (дегазированной нефти) может достигать 1см (капли воды). С другой стороны, эти же оценки показали, что размеры дисперсных частиц в нефтяном газе (капли воды и частицы мехпри-месей), для которых может нарушаться ламинарный режим [c.101]

Для расчета коэффициента сопротивления при обтекании частицы потоком газа пользуются уравнениями 1) = 24/Re — ламинарный режим (Re < 2) 2) 5 = 18,6/ReO —переходный режим (Re = 2-ь5000) 3) = 0,48 = onst— турбулентный режим (Re > 5000). [c.87]