Значение параметра К Полный

Существуют два основных способа трактовки поверхностной энергии и других термодинамических величин метод избыточных величин Гиббса и метод слоя конечной толщины , оперирующий не избыточными, а полными значениями параметров поверхностного слоя. [c.51]

Чтобы КЭ достаточно полно характеризовал качество функционирования ХТС, он должен учитывать основные особенности и свойства объекта, а также должен зависеть от технологической и информационной структуры системы, от значения параметров технологических режимов и конструкционных параметров элементов, от значения оценок свойств ХТС (в частности, от показателей надежности), от характера воздействия внешней среды, внешних и внутренних случайных факторов. В общем случае критерий эффективности ХТС представляет собой функционал вида [c.34]

При большом числе оптимизируемых параметров X иногда применяют модифицированный метод покоординатного спуска. В этом случае полное число параметров X разбивается на некоторое число групп. Вначале одним из рассмотренных методов оптимизируются параметры первой группы при фиксированных значениях параметров остальных групп. Далее осуществляется поиск оптимума по параметрам второй группы и т. д. Таким образом, отличие этого метода от простого покоординатного спу- [c.134]

Для малых значений параметра полную излучательную способность у- и -систем полос можно получить путем суммирования вкладов у-и -систем полос [c.365]

Анализ функционирования или полный расчет ХТС, для которой известны математические модели элементов и технологическая топология, состоит в определении значений параметров выходных технологических потоков при заданных режимах работы и параметрах входных технологических потоков системы (см. стр. 33 и 212). [c.277]

Оператор цикла с элементом итерационного типа имеет несколько ограниченные возможности в смысле задания начального значения параметра цикла и его возрастания, но обеспечивает почти полную свободу в способе окончания цикла. В этом случае окончание цикла производится в зависимости от выполнения или невыполнения некоторого условия, которое, вообще говоря, может быть и не связано с параметром цикла. [c.92]

Сравнительные методы расчета недостающих значений наиболее полно разработаны для алканов (нормальных и изомерных). Для нормальных алканов в табл. VII, 28 приведены инкременты группы СНг для ЛЯ , ода и различных Д5 (отсюда легко рассчитать соответствующие инкременты других параметров). Данные, приведенные в табл. IV, 4, показывают, что для АЯо, гэа указанные инкременты группы СНг относятся не только к алканам. По-видимому, и для других рядов углеводородов и других классов органических соединений характерна подобная закономерность, причем даже для спиртов значение этого инкремента почти не изменяется. [c.306]

Проанализируем характер изменения значений параметра, обусловливающего движущую силу процесса, в непрерывно действующих аппаратах полного смешения, полного вытеснения и промежуточного типа. Рассмотрим в качестве пример 1 процесс нагревания жидкости (от температуры до конденсирующимся паром (имеющим температуру 1,) через разделяющую их стенку. Определим характер иаменения температуры нагреваемой /Кидкости в непрерывно действующих аппаратах различных типов. [c.15]

Стационарными состояниями (см. главу 1) называются такие состояния динамической системы, при которых она либо не изменяется во времени, либо периодически повторяется. Химические процессы (и химические реакторы) могут иметь не одно, а несколько стационарных состояний, соответствующих одним и тем же значениям параметров. С физической точки зрения наличие у динамической системы нескольких стационарных состояний обусловлено ее нелинейностью. При изменении значений параметров системы дифференциальных уравнений в общем случае изменяются как число, так и устойчивость положений равновесия этой системы. Полное решение задачи устойчивости химического процесса состоит в разбиении пространства параметров его математической модели на области, различающиеся по числу и типу устойчивости положения равновесия [33]. [c.225]

Различают два типа систем оптимального управления с применением вычислительных машин — системы динамического и статического действия. Системы динамического действия возлагают на управляющую машину все функции управления. В этом случае требуется полное математическое описание процесса с учетом динамических свойств объекта. Система статического действия предусматривает сохранение стабилизирующих регуляторов и возлагает на управляющую вычислительную машину лишь коррекцию заданных значений параметров с целью оптимизации режима. Этот тип проще и надежнее, так как при неисправности машины она отключается, а управление процессом сохраняется при помощи стабилизирующих регуляторов на тех же зафиксированных значениях параметров, которые были до повреждения вычислительной машины. [c.365]

В момент прорыва воды по слою с номером к и параметром ( / )а все слои с большим значением параметра >(й/1 )а полностью заводнены, а слои с параметрами / ),< < (к1Ь ) заводнены лишь частично. Время полного заводнения слоя с номером к [c.77]

При рассмотрении переходов между агрегатными состояниями было выяснено, что две фазы могут сосуществовать в равновесии не при любых значениях параметров, определяющих состояние системы. Так, жидкость при некоторой произвольно взятой температуре (естественно речь идет о температурах выше точки плавления) может находиться в равновесии с паром только при давлении, равном давлению насыщенного пара при этой температуре. Если поддерживать давление ниже этой величины, то жидкость будет испаряться до тех пор, пока не перейдет полностью в пар. Если же поддерживать давление, превышающее упругость пара, то пройдет полная конденсация пара. Следовательно, в системе жидкость — пар нельзя независимо изменять два параметра риТ. Однако если ввести в газовую фазу еще один компонент, то можно создать любое давление прн любой температуре, т. е. в такой системе будут независимо изменяться два параметра. Число параметров, которые можно изменять независимо друг от друга, называют числом степеней свободы макроскопической системы. Между числом степеней свободы 5, числом компонентов К и числом фаз Ф, которые могут сосуществовать при равновесии, существует простое соотношение, известное как правило фаз [c.200]

Нам, однако, не представляется целесообразным ставить задачу поиска точных решений линеаризованных уравнений, описывающих малые колебания системы, а не реальные автоколебания с учетом нелинейности исходных уравнений. Фактически лишь из этой полной системы нелинейных уравнений процесса можно будет найти условия, определяющие реальные частоты устанавливающихся автоколебаний, т. е. численные значения параметра ax Llg. Приведенный выше анализ подтверждает справедливость достаточно грубой оценки (П. 16) порядка величины собственных колебаний частот кипящего слоя и дает некоторые качественные объяснения наблюдаемых на опыте закономерностей [c.73]

При обработке результатов измерений пульсирующих параметров и для установления закономерностей поведения последних, естественно, приходится применять статистические методы и характеристики. Весьма подробная статистическая характеристика — это функция распределения вероятностей различных значений данного параметра, например, локальной плотности (р). Менее полными, но зачастую достаточными для практики являются первые моменты функции распределения среднее значение параметра, среднее квадратичное отклонение от среднего и т. д. Часто используют и среднее абсолютное отклонение от среднего значения. [c.85]

На рис. IV.2 приведены две серии кривых при различных значениях параметра а = Кх К для выходных концентраций Ыс целевого продукта, соответствующих обоим предельным случаям Ое оо и Ое 0. Значения а = О показывают одновременно величину суммарного превращения (Со —с)/со в зависимости от высоты слоя Я, выраженной через N. При больших степенях превращения суммарный выход продуктов неполной и полной реакции при полном вытеснении естественно выше, чем при идеальном смешении. Что же касается целевого продукта неполного превращения, то при небольшой высоте слоя (N < 1 —2) и малом суммарном превращении величина Ь (Я) при полном вытеснении тоже выше, чем при идеальном смешении. Однако при больших степенях суммарного превращения, хотя полный выход целевого продукта и снижается, но селективность оказывается выше при идеальном смешении, а не при полном вытеснении. Например, при а = 0,3 (Кг = = 0,ЗК) и N = 5 в случае полного вытеснения суммарный выход (со — с)/со составляет 99,3%, а выход целевого промежуточного продукта Ь/со = = 30,9% и 7о =0,311. При этих же значениях а и Л/ в случае идеального смешения суммарный выход снижается до 83,3%, а выход целевого продукта /сц повышается до 33,3% и 7 =0,40. [c.188]

Примеры рассматриваемых процессов — окисление этилена в окись этилена и превращение двуокиси серы в трехокись. Не касаясь тонкостей этих процессов, рассмотрим общий подход к расчету реактора кипящего слоя. Предположим, что имеется гипотетический газ состава А, который, соединяясь с кислородом воздуха, дает целевой продукт (неполного или полного окисления) и зададимся произвольными, но типичными значениями параметров. [c.274]

Переходим к решению задачи об осреднении параметров р, Т, X. Приравняем величины полной энергии газа, вычисленные в одном случае по истинным, а в другом — по средним значениям параметров газа [c.268]

Среднее значение приведенной скорости потока X найдем пз условия равенства действительного имиульса потока и импульса, вычисленного по средним значениям параметров. Для упрощения расчета выразим полный импульс посредством формулы (115) через функцию 2(Я), а элементарный импульс представим по формуле (119) через полное давление и функцию /(Х). В результате получим [c.269]

Пусть во всех точках поперечного сеченпя сверхзвукового потока температура торможения Т постоянна. Определим средние значения параметров в таком потоке, пользуясь вторым из рассмотренных выше способов осреднения, при котором в осредненном потоке сохраняются действительные значения полной энергии, энтропии и расхода газа. Из уравнения энергии получаем очевидный результат Т — Т. Из уравнения (143) найдем величину р. Третий параметр — среднюю приведенную скорость X — находим из выражения для расхода [c.273]

В том случае, когда в распоряжении экспериментатора имеется полная кинетическая кривая (рис. 101), более удобным представляется метод обработки, в котором вместо абсолютных значений параметров реакции (начальной концентрации субстрата, начального времени реакции, абсолютной концентрации продукта реакции и т. д.) используются относительные величины [23]. Это значительно повышает точность результатов эксперимента. Рассмотрим в качестве примера кинетическую кривую накопления продукта ферментативной реакции, удовлетворяющую уравнению (6.134). Откладываемая на оси ординат величина О может соответствовать различным характеристикам системы, которые удобны для прямого измерения (величина оптической плотности количество щелочи, идущей на титрование продукта реакции проводимость раствора и т. д.). В общем случае Р]о = (О — Од), где а. — коэффициент пересчета Од и О— значения, соответствующие началь- [c.248]

Здесь наблюдается прогрессивное нарастание концентрации свободных радикалов, а следовательно, и скорости цепной реакции. Через каждые 1/ф сек концентрация свободных радикалов, а следовательно, и скорость цепной реакции возрастает в е раз и за время нескольких интервалов 1/ф практически полное отсутствие реакции сменяется взрывным протеканием процессов. Для разветвленных цепных реакций характерно наличие двух резко различающихся режимов протекания процесса. Если скорость обрыва больше скорости разветвления цепей, то протекает стационарный режим процесса, причем скорость процесса неизмеримо мала. Если скорость обрыва меньше скорости разветвления, то развивается нестационарный автоускоряющийся процесс, заканчивающийся цепным воспламенением смеси. Переход от условия к условию может произойти при незначительном изменении одного из параметров, определяющих скорости обрыва или разветвления цепей давления, температуры, состава смеси, размера реакционного сосуда, состояния стенок сосуда. Таким образом, незначительное изменение одного из параметров может вызвать переход от неизмеримо медленной стационарной реакции к быстрому взрывному процессу или наоборот. Такие явления в химической кинетике называются предельными или критическими явлениями. Значение параметра, при котором происходит переход от одного режима к другому, называется пределом воспламенения. [c.306]

Метод ансамблей — естественный метод исследования систем, начальные микросостояния которых неизвестны. Действительно, чтобы оценить возможное поведение системы, не зная ее начального состояния, требуется изучить поведение множества систем, находящихся в различных начальных состояниях. Наше знание о системе неполное. Допустим, для изолированной системы нам известно число частиц, внешние координаты и энергия иногда еще несколько интегралов движения. Этого недостаточно, чтобы предсказать будущее системы с полной определенностью, и следует обратиться к статистическим методам. Именно здесь в статистическую физику входит представление об ансамбле. Вместо одной системы мы рассматриваем большую совокупность систем, обладающих теми же значениями параметров, которые известны для интересующей нас системы, но в других отношениях (т. е. по микросостояниям) различных. [c.47]

Для трактовки поверхностной энергии и других термодинамических величин применяют методы избыточных величин Г иббса и слоя конечной толщин ы , оперирующий не избыточными, а полными значениями параметров поверхностного слоя. Следует подчеркнуть, однако, что в обоих методах поверхностный слой рассматривается как тонкий, но трехмерный. [c.45]

Для простоты примем, что общий поток жидкости состоит из двух струй, имеющих объемные скорости и V2 соответственно. Каждая из струй находится в состоянии полной сегрегации и проходит объемы V) и Уг соответственно. Характер движения жидкости в каждой струе подчиняется идеальному вытеснению, т. е. линейная скорость жидкости по сечению струи постоянна и не изменяется в осевом направлении. Для определенности примем следующие значения параметров системы и характеристики потоков 1/, = 1/5=2 м VI—3 м /ч, 02=1 м /ч. Таким образом, среднее время пребывания в системе составит величину [c.71]

Полученные экспериментально значения -у можно сопоставить с теорией. Большие значения равновесной толщины пленок и полное смачивание показывают, что здесь действуют преимущественно силы электростатического отталкивания. Задаваясь потенциалами поверхности кварца (il i) и поверхности пленки (%), можно по таблицам Деверо и де Бройна рассчитать изотерму электростатических сил IIe(/i). Для Ю М раствора КС1 на основании работ [14, 572] можно принять l)i = —150 мВ и г )2 = —45 мВ, а для М раствора i 3i = —125 мВ и il32 = = —45 мВ. Рассчитанные изотермы Пе(Ю при условии -ф = onst спрямляются в логарифмических координатах с коэффициентом корреляции 0,996, что позволяет аппроксимировать изотерму степенной функцией П = A/h . Для 10 М КС1 пока.затель степени и = 2,87, для 10 М и = 6. Подставляя эти значения п в уравнение (13.11), получим теоретические значения параметра у, равные 1,5 для Ю и 1,2 для 10 М растворов. Эти значения удовлетворительно согласуются с приведенными выше (см. [c.226]

Если вырождение минимума связано с асимптотиками по большим параметрам, то необходимо перейти к укороченной системе алгебро-дифференциальных уравнений. Применение качественной теории в данном случае позволит лишь установить принципиальную возможность такого перехода. Нас же интересует конкретный вопрос можно ли по тому или иному веществу применять принцип квазистационарности Ответ на него можно получить сравнением времен установления квазистационарного режима по кангдому из промежуточных веществ со временем эксперимента. При этом достаточно лишь самых приближенных критериев, получаемых, например в результате линеаризации [33], поскольку правильность нулевого приближения относительно малых параметров е может быть установлена численно сравнением решений полной и укороченной систем при найденных значениях параметров. Если алгебраическая часть укороченной системы разрешима в явном виде относительно концентраций тех веществ, по которьш принят принцип квазистационарности, то решение определяется некоторыми соотношениями коэффициентов скорости, получение которых не вызывает затруднений. [c.230]

Если функционал больше некоторого наперед заданного достаточно малого числа е, то берем другие значения параметров Vz, рг, Рз в точке Ха, а также другую высоту х. Процедура повторяется до тех пор, пока Ф не станет равным или меньше е. Таким образом, для отыскания решения системы (2.236) — (2.239) необходимо определить значения параметров х, V2 xo), р2(-> о), Ра( о), дающих минимум функционала Ф. Достаточно полный обзор по методам определения па1раметров, дающих минимум функционала (в случае решения краевых задач), представлен в работе [18]. Для нашего случая в точке Хо достаточно задать значения параметров из, 2, так как из соотношений [c.216]

Уравнение (П. 1.16) дает хорошее согласие с экспериментальными данными в интервале 1,0 < ps < Ркр погрешность расчета не превышает 1 %. Расчет предельной величины адсорбции а требует использования информации о семействе изотерм, полученных при различных температурах. При этом по соотношению pips необходимо выбрать условия полной отработки микропор и исключить влияние побочных явлений на вычисляемое значение предельной величины адсорбции. Расчет зависимости предельной величины адсорбции До от температуры может быть проведен несколькими способами, однако наиболее пригодным и обоснованным является метод, предложенный в [81]. Расчет дифференциальной мольной работы адсорбции А и предельной величины адсорбции Оо позволяет на основании экспериментальных данных Оэксп и теоретического уравнения (П. 1.13), используя МНК, определить параметры т и Е уравнения изотермы адсорбции. Получение оптимальных значений параметров /и и методом наименьших квадратов требует применения методов численной минимизации целевой функции. В данном случае в качестве целевой функции используется сумма квадратов невязок. Для более обоснованного выбора метода численной минимизации и его реализации на ЭВМ необходимо исследовать свойства целевой функции, используя результаты решения изопериметрической вариационной задачи. Прежде необходимо выяснить, является ли уравнение (П. 1.11) решением задачи (П.1.2)—(П.1.4). Согласно уравнению (П.1.7), получим [c.226]

ЗАКОН ПОДОБИЯ ХОПКИНСОНА (Hopkinson s s aling law) - основа для предсказания параметров реальных ударных волн по параметрам взрывов, проводимых в уменьшенных масштабах и в облегченных для эксперимента условиях. Теоретически обосновывается принципом "кубического корня", впервые сформулированным Б.Хопкинсоном в 1915 г. и независимо от него К.Кранцем в 1926 г. В соответствии с этим принципом, если два заряда одного и того же взрывчатого вещества одинаковой формы, но разного размера взрываются в одной и той же атмосфере, то подобные ударные волны будут наблюдаться при одинаковом значении параметра Z=R/E , где R - расстояние от центра заряда, Е - полная энергия взрыва. [c.596]

Поскольку сплав Си А1 (60 40) состоит в основном из металлида СиАЬ, который выщелачивается сравнительно легко, то он разрушается под действием щелочи в большей степени. На рентгенограмме катализатора видны четкие линии меди. Рассчитанное значение параметра решетки Си а составляет 0,36 нм, размер кристаллов L равен 11 нм (табл. 2.10). В катализаторе содержится СпдАЦ. При выщелачивании сплавов с большим содержанием А1 [Си А1 (50 50) и (30 70)] происходит полное перестроение решеток исходных фаз в решетку кубической гранецентрированной меди. Обращает на себя внимание относительная интенсивность рентгеновских линий Сиск- Параметр решеток а всех катализаторов одинаков составляет 0,36 нм, размер кристаллов с увеличением содержания алюминия в исходных сплавах плавно уменьшается н составляет 11,0н-9,0 нм. Следует отметить, что в катализаторах из сплавов Си А1 (50 50) и (30 70) имеется некоторое количество СигО. [c.51]

Составная функция конкретного метода последовательной безусловной минимизации, очевидно, представляет собой некоторую свертку исходных критериев, зависящую от параметров. Из геометрических соображений, приведенных в гл. IV при изложе-НИИ методов последовательной безусловной минимизации, следует, что минимум функции свертки при фиксированных значениях параметров определяет элемент множества Парето, поскольку изоповерхность функции свертки, рассматриваемая Б пространстве критериев и отвечающая минимальному ее значению, касается границы Л. Таким образом, для задачи минимизации / при ограничениях ф = О элементом множества Парето является не только х — решение задачи, но и точки х, определяемые в процессе решения и соответствующие минимуму составной функции (свертки) при фиксированных значениях ее параметров. Для получения достаточно полного представления о множестве Парето необходи.мо, как и при использовании параметрического метода, выполнить неоднократное решение задачи min / при ф = = йг для различных < тах а < Фiз) [c.236]

В геометрически рационально сконструированном теплообменнике последние два отношения зависят от первых двух основываясь на этом, Тинкер составил таблицы значений параметров Л/д и Мр, которые он использует, чтобы связать долю потока, которая проходит через трубный пучок (т. е. полный поток минус обводной поток), с геометрическими отношениями, о которых только что упоминалось. Упрощенные варианты этих таблиц даны на рис. 9.9, 9.10 и 9.11. [c.178]

Теперь можно уста[ювить размеры матрицы, удовлетворяя всем изложенным выше требованиям. В соответствии с начальными ус ювия,мп длина к анала в направлении движения газа низкого давления равна 2,16 фут (0,66 м), а длина каждого хода на стороне воздуха высокого давления равна 2,4 2 = 1,2 фут (0,36 м). Пользуясь этими данн1>1ми и только что определенным полным объемом матртн) , находим ширину матрищз в нанравлении, перпендикулярном направлениям движения обоих потоков газа 1,062 (2,16-1,2) === 0,41 фут (0,125 ж). Теперь остается проверить допущения, принятые в начале расчета. Число Рейнольдса для потока воздуха высокого давления равно 1100, а для потока газа низкого давления — 1000 следовательно, первоначальные предположения о ламинарном характере течения обоих теплоносителей оказываются справедливыми. Значения параметра x dG равны для потоков высокого и низкого давлений соответственно 84,5 и 85, что подтверждает правильность исходных предпосылок, использованных для определения коэффициента теплоотдачи. Эффективности ребер, равны примерно 93 и 89% для потоков газа высокого и низкого давлений. И в этом случае очевидно, что начальные упрощающие допущения внесли относительно небольшую ошибку. [c.196]

Фондоотдача отражает ряд противоречивых тенденций. Имеют значение структура продукции и ее качество. Укрупнение производств, повышение уровня их концентрации позволяют увеличивать единичную мощность установок и одновременно требуют повышения степени автоматизации, что в целом увеличивает фондоемкость. Однако в процессе эксплуатации крупные установки более устойчивы к моральному износу, а автоматизация производства при надлежащей ее организации дает возможность вести процесс в более узких значениях параметров, снижать технологическую себестоимость продукции и повышать качество последней. Полная очистка стоков и отходящих газов, обеспечивающая сохранность природных ресурсов и имеющая больиюе социальное значение, снижает фондоотдачу. В этом же направлении сказываются затраты на улучшение условий труда н техники безопасности. Все большее значение приобретают фонды для научных исследований и испытаний, очень важных для совершенствования производства, но они расчетно также снижают фондоотдачу, хотя их роль в ее повышении несомненна. [c.244]

Основные характеристики процесса, как правило, связаны между собой так, что возрастание его эффективности по одной из них снижает в той или иной степени эффективность данного процесса по другим характеристикам. Так, например, в любых процессах разделения смесей (ректификация, экстракция, грохочение и др.) полное разделение недостижимо. Качество же конечного продукта, определяемое содержанием в нем целевого компонента (или нескольких компонентов), улучшается с увеличением полноты разделения. Однако при этом процесс удорожается, а производительность аппаратуры уменьшается. В связи с этим задача оптимизации сводится, по существу, к нахождению наиболее выгодного компромисса между значениями параметров, антагонистически влияющих на процесс. [c.19]

Иногда принимают в качестве средних значений параметров средние по площади скоростн, давления, температуры и т. д. Можно показать, однако, что такое простейшее осреднение является, вообще говоря, неправильным и может привести к ошибочным результатам отношение средних значений полного и статического давлений не будет соответствовать среднему значению приведенной скорости, расход газа, вычисленный по средним параметрам, будет больше или меньше действительного и т. п. Если исходная неравномерность потока невелика, то количественно эти погрешности незначительны при большой неравномерности параметров ошибка может быть существенной. Поэтому к решению поставленной задачи в общем случае подходят иным путем. [c.267]

Напболее распространенным являет я метод нахождения средних значений параметров р, Т и % при сохранении в исходном и осредненном потоках одинаковыми расхода газа G, полной энергии Е и импульса I. Условия G = onst, Е = onst и / = onst дают необходимые для решения задачи три уравнения с тремя неизвестными. Пусть в поперечном сечении исходного неравномерного потока известны (заданы пли измерены) поля температуры, полного и статического давлений. Тогда можно считать в каждой точке сечения известными полное давление р, температуру торможения Т и приведенную скорость %. По величине X для каждой точки сечения могут быть найдены газодинамические функции q(X), z X) и др. Для потока в целом расход, импульс и энергия определяются путем интегрирования соответствующих элементарных выражений по всему сечению. Так, например, расход газа равен [c.268]

Характерной особенностью нерасчетной сверхзвуковой струп является существенная неравномерность потока параметры газа значительно изменяются как по дл1ше струи, так и по радиусу поперечных сечений. Для расчета такого потока обычно применяется метод характеристик, позволяющий по исходным значениям параметров на срезе сопла найти параметры газа во всей сверхзвуковой части потока, примыкающей к соплу. В ряде случаев, однако, необходимо знать только некоторые суммарные характеристики потока, например полный импульс, суммарные по- [c.408]

При расчете струи используются уравнения энергии, нераз-рыв1ности и количества движения. Поэтому необходимо, чтобы значения полной энергии, расхода и имиульса газа в поперечном сечении, вычисленные по средним значениям параметров, были равны их действительным значениям в исходном неравномерном потоке. Кроме того, для расчета важно правильно оценить энтропию потока это дает возможность использовать условие сохранения полного давления па участках, где отсутствуют потери, а также определять действительную величину суммарных потерь по изменению среднего полного давления. [c.409]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной по сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, нри переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Л(/), полученное из уравнения неразрывно- u сти при о < 1. Пересечение этих кпивых с Диаграмма состояния нерасчетной сверхзвуковой струи с учетом потерь полно-крпвои рассчитанной рд давления 1 — уравнение неразрывности по уравнению количе- (106), — уравнение количества движения ства движения (108), (108), 5 —уравнение неразрывности (ИЗ) дает возможные параметры газа в максимальных и минимальных сечениях последующих бочек начального участка струи. Из диаграммы состояния очевидно, что в каждой последующей бочке макспмальные зпачения площади и приведенной скорости меньше, а минимальные значения больше, чем в предвдущей снижение полного давления приводит к уменьшению диапазона изменения параметров газа в бочках . При некотором значении о = Отш получается i min=Fmai ЭТО показывает, что в потоке, если не учитывать смешения с внешней средой, устанавливаются постоянные значения параметров, соответствующие точке с диаграммы состояния. Это и есть предельное состояние газа, достигаемое в начальном участке нерасчетной струи, если не учитывать смешения с внешней средой. [c.417]

Для определения у, в рамках схемы Льюиса и Ренделла поступают так. Для каждого /-го газа по (6.7) находим значения параметров я, и т,. Заметим, что в (6.7) в качестве Р входит полное давление смеси. Используя значения этих параметров и справочные таблицы, находим значения у,(т1,,т,). [c.99]