Уравнение энергетическое для нестационарного потока

Нестационарный поток жидкости в трубопроводе можно описать математически с помощью системы дифференциальных уравнений в частных производных, которые рассматриваются в настоящей главе. Такими уравнениями являются уравнение неразрывности, выражающее закон сохранения массы (разд. 6.1), энергетическое уравнение, отвечающее закону сохранения энергии (разд. 6.2), и уравнение движения, вытекающее из закона движения Ньютона (разд. 6.3). [c.174]

В Приведенном ниже выводе энергетического уравнения для нестационарного потока жидкости в трубопроводе используется закон сохранения энергии для движущегося участка жидкости, имеющего конечные размеры. Преимущество такого подхода заключается в том, что здесь закон сохранения энергии (первый закон термодинамики) применяется в простейшей и доступной форме. При этом энергетический баланс составляется для конечного участка жидкости, т. е. для случая макроразмеров, и вывод соответствующих дифференциальных уравнений в частных производных будет чисто формальным математическим приемом. [c.180]