Уравнение потока

Безразмерные величины типа (7-5) называют симплексами, а величины, состоящие из нескольких параметров, — комплексными безразмерными величинами или критериями подобия Запишем, например, величины, полученные в результате деления всех членов уравнений потока на конвективную составляющую I (табл. 7-1 в первом столбце приведены обратные величины) и получим безразмерные комплексы. [c.80]

Уравнение потока импульса [c.106]

Отношение членов уравнения потока [c.78]

Таким образом, становится понятным, почему важное значение приобретают методы, которые позволяют привести дифференциальные уравнения, описывающие процесс, к зависимостям безразмерных комплексов величин . Перед описанием этих методов остановимся на решении основного уравнения потока, т. е. уравнения Навье — Стокса, для простейшего случая. [c.81]

Сила Рз представляет собой импульс (в единицу временя), который переходит от среды к стенке. Она может быть выражена также уравнением потока импульса (6-30) [c.94]

Для секции экстракта балансовые уравнения потоков компонентов Л+В составлены аналогично уравнениям (2-100)—(2-103) [c.174]

Решая уравнение потоков для вершины потокового графа (см. рис. [c.226]

Учитывая (1.215) для движущей силы процесса кристаллизации, запишем уравнение потока кристаллизуемой массы [c.72]

Для вывода уравнения потока при диализе с нейтральной мембраной рассмотрим схему, представленную на рис. IV. 16. Обозначим концентрации диффундирующего вещества в растворах по обе стороны через С1 и Сд. Так как возможна адсорбция, то концентрации вещества на мембране с обеих сторон ее соответственно равны См1 и Си,2. Будем считать, что адсорбция подчиняется закону Генри, и тогда Си1/С1 = Си2/с2 = Кг. Если пренебречь сопротивлением [c.239]

Составим систему дифференциальных уравнений потоков компонент, диффундирующих через элемент с1х пограничной пленки (считаем пленку плоской) [c.159]

При высоких скоростях восстановительных реакций и малых концентрациях кислорода последний может полностью израсходоваться в пределах пограничного слоя. Если при этом критерий Семенова окажется больше 100, то зона горения водорода внутри приведенной пленки станет бесконечно тонкой и схема горения будет соответствовать схеме двойного горящего пограничного слоя. В этом случае исходные дифференциальные уравнения (7-17)—(7-21) могут быть заменены алгебраическими уравнениями потоков. [c.159]

Уравнения потоков могут быть записаны в виде, аналогичном виду уравнений 7-5. [c.159]

Математическое описание процессов диффузии. Диффузия атомов в твердом теле представляет собой один из процессов направленного перемещения вещества и энергии. К ним, в частности, относятся процессы электро- и теплопроводности. Если последние два процесса связаны лишь с перемещением зарядов и энергии, то при диффузии атомов в твердом теле наблюдается направленное перемещение вещест-. ва. Все три процесса описываются однотипными уравнениями поток [c.150]

Наконец, отметим, что теория Лэнгмюра не потеряла практического значения в области расчетов сложных реальных процессов, где адсорбция сопровождается диффузией, конвекцией и другими явлениями. В записи обобщенных уравнений потока адсорбционную компоненту целесообразно во многих случаях выражать именно в простой форме (Х.6), поскольку введение более сложных выражений часто приводит к нерешаемым дифференциальным уравнениям, тогда как уравнение Лэнгмюра дает в этих случаях решения приближенные, однако достаточные для многих практических и теоретических целей. [c.141]

В рассматриваемой системе потоки происходят под влиянием двух градиентов — температуры и концентрации — и соответственно действуют тепловая и химическая сила. В этом случае уравнения потоков имеют вид [c.295]

С некоторым приближением электродиализ может быть представлен как комбинация электролиза и диализа, а действующие при этом силы ограничены электрической и диффузионной. Уравнение потока для электродиффузии было дано в работах Нернста и Планка [4, 5] и приложено к фазе ионита или мембраны Теореллом Ю, 7, 8]. Если мы имеем для разделения два вида ионов, то в общем виде уравнения их потоков выражаются линейными уравнениями термодинамики необратимых процессов , [c.70]

Качественный анализ неравновесных течений при наличии энергообмена, трения и изменения геометрии канала затруднителен. По этой причине исследование течений такого типа более удобно выполнить на основе численного интегрирования дифференциальных уравнений потока. [c.141]

На основании свойства аддитивности энтропии— уравнение (5) — получаем уравнение потока энтропии [c.150]

Во-первых, уравнение потока энергии следует писать с учетом химической энергии, переносимой течением. Здесь под этим понимается скрытая химическая энергия единицы массы горючей смеси д. Изменение величины д при пересечении зоны о говорит о том, что часть этой энергии перешла в тепловую форму в результате процесса горения. [c.116]

Как было показано в предыдущем разделе, поток пара или газа через сопротивления во многих случаях можно считать квазистационарным. При этом динамические изменения в уравнениях состояния (5.1) и (5.2) будут отсутствовать. Тем не менее целесообразно выяснить хотя бы теоретические основы, на которых базируются различные виды уравнений потока (5.1) и (5.2), используемые в инженерной практике. [c.150]

Далее подробно рассматривается только наиболее простой случай, когда трубопровод заканчивается приемником, который можно представить как сосредоточенное гидравлическое сопротивление, а его уравнение потока имеет вид [c.192]

Чтобы составить уравнение потока массы жидкости необходимо учесть тот факт, что при стационарном режиме разность между массой жидкости, приносимой в рассматриваемый параллелепипед через плоскость 1—2 и уносимой через плоскость 3—4, должна покрываться притоком массы через плоскости 1—3 и 2—4. Пусть поток массы жидкости на твердой поверхности равен Тогда [c.567]

Уравнение потока тепла [c.573]

Уравнение потока массы [c.573]

Ниже мы будем использовать отношение т = Л/б. которое. характеризует скорость движения частиц и само имеет размерность скорости. В водных растворах это отношение составляе от 10 до 10 - см/с. Можно показать, что для простых систем типа А + е В т практически одинаково для А и В. Для таких систем уравнения потоков сводятся к выражениям (2.12) и (2.13). [c.43]

Чтобы вывести эти уравнания, следует преобразовать уравнения Навье— Стокса, уравиеная непрерывности и уравнения энергии в цилиндрических координатах. Затем некоторые члены в этом уравнении могут быть опущены вследствие особых условий, имеющих место в цилиндрической трубе с полностью установившимся потоком. Решение уравнения потока довольно простое и указывает, что в установившемся потоке кривая распределения скорости имеет фор(Му параболы. Этот тип потока обычно относится к типу потока Пуазейля. Уравнение энергии может быть выведено 16 243 [c.243]

Исключая из этой системы уравнений поток Vi2, получаем систему уравнений, из которой уже легко могут быть найдены потоки / 1 к 1 . [c.311]

Все другие коэффициенты и равны нулю. С учетом того, что данная система симметрична, достаточно удовлетворить граничным усло-13ИЯМ (11.74) на поверхности раздела стержень — реактор для одного стержня, скажем, для т= 1. Для этого аапишем уравнения потоков (11.92) и (11.93) в такой форме, чтобы выделить вклад стержня 1 [c.551]

Вернемся к уравнениям потока дрейфа, описанным в п. О, 2,3.1, и обсудим их основное применение к потс)-кам газ — жидкость. Сиет1иальиые применения этих моделей в отдельных режимах течения рассмотрены в п. С. [c.187]

Динамика давления пара или газа в ограниченном объеме сильно зависит от законов, определяющих сопротивления потоку пара или газа, которые ограничивают этот объем. В инженерной практике используются уравнения потока различных видов, но при этом не всегда ясно, какие следует делать допущения, в каких случаях данный вид уравнения потока приемлем, а в каких нет Этим вопросам посвяп1.ен разд. 5.2. R чтом пяздрле дается объяснение теоретическим основам, на которых базируется расчет потоков паров и газов через сосредоточенные сопротивления, имеющие характер местных сужений проходного сечения (регулирующие вентили, сопла, заслонки и т. д.), и выводятся обычно используемые виды уравнений потока. [c.144]

При гидродинамических расчетах с помощью программы трехмерной трехфазной фильтрации флюидов E LIPSE 100 осуществляется моделирование потоков флюидов в объеме коллектора. Основные уравнения потока жидкости выражаются в форме уравнений в частных производных для каждой из имеющихся фаз. Эти уравнения в частных производных получены на основании обьлных уравнений, описывающих поведение флюида в коллекторе. [c.177]

Уравнения (3.3) и (3.4) показывают обшую структуру уравнений потоков вещества и тепла, а также связь между перекрестными коэффициентами термодиффузии и диффузионной теплопроводности (равенство коэффициентов Vif = Vki в соответствие с правилом Онзаге-ра). Но термодинамическая теория не определяет ни значения параметров модели и их зависимости от условий процесса, ни перекрестные коэффициенты диффузии в многокомпонентной смеси и их связи с бинарными коэффициентами диффузии. Для газов, которые можно рассматривать как идеальные, эти сведения получим методами физической кинетики. [c.89]

Как было показано во второй главе, процесс распространения возму1цений описывается тремя переменными, зависящими от координаты и времени. Поэтому для склеивания распространяющихся слева и справа от зоны горения возмущений необходимо найти три независимые связи между возмущениями слева и справа от V. Для формулирования этих связей целесообразно применить законы сохранения. Воспользуемся уравнениями потоков массы, импульса и энергии в той форме, в которой они приведены в курсе Л. Ландау и Е. Лифшица ), дополнив эти уравнения рядом новых членов. [c.116]

Что касается источника тепловой энергии Q который учитывается при написании уравнения потока анергии, то условимся понимать под ним теплоподвод, не связанный с горением, например, теплоподвод от нагретых сеток в трубе Рийке и т. п., либо теплоподвод от горючего, введенного непосредственно в объем F, минуя его границы. [c.118]

Это уравнение второго порядка является неоднородным линейным дифференциальным уравнением относительно температурного параметра Независимым переменным является -г], а параметр / необходимо рассматривать как известную функцию т], определяемую Блазиусовским решением уравнения потока. Решение этого уравнения может быть получено, например, методом вариаций постоянных и имеет вид [c.323]

Приближенный анализ скользящего потока. Так как в данный момент нет в наличии прямых решений уравнений потока и энергии для области скользящего потока, то задача рассматривалась путем использования уравнений для обычного потока и энергии с введением эффектов разрежения в граничные условия. Были расмотрены два основных эффекта в явлении скользящего потока. Во-первых, как было показано теоретически Максвеллом и экспериментально Кундтом и Варбургом, вблизи гр.аницы скорость тотока не равна нулю и поток скользит вдоль стенки с конечной скоростью. Вонвгорых, температурный скачок, как было принято без доказательства Пойсоном, имеет место при переносе тепла от поверхности к разреженному газу, [c.349]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология