Энергетическое уравнение

Нестационарный поток жидкости в трубопроводе можно описать математически с помощью системы дифференциальных уравнений в частных производных, которые рассматриваются в настоящей главе. Такими уравнениями являются уравнение неразрывности, выражающее закон сохранения массы (разд. 6.1), энергетическое уравнение, отвечающее закону сохранения энергии (разд. 6.2), и уравнение движения, вытекающее из закона движения Ньютона (разд. 6.3). [c.174]

ОСНОВНОЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ ТУРБИНЫ [c.69]

Основное энергетическое уравнение лопастных насосов 195 [c.195]

Основное энергетическое уравнение турбины [c.69]

ОСНОВНОЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ ЛОПАСТНЫХ НАСОСОВ [c.195]

Изменения потенциальной и кинетической энергии в процессах переработки газов обычно отрицательны, поэтому основные энергетические уравнения этих процессов можно записать в следующем виде [c.104]

Энергетический подход к рассмотрению теоретических вопросов механической активации предполагает использование в исследованиях методов термодинамики. Однако, сразу становится ясным, что аппарат классической равновесной термодинамики с такой фазовой переменной, как время, не позволяет в классических рамках адекватно описать явно нестационарный процесс механоактивации и, в лучшем случае, дает возможность получить лишь балансовые энергетические уравнения. [c.19]

Энергия перехода (Е) между двумя энергетическими уравнениями в системе и длина волны поглощаемого света (Я.) связаны соотношением Планка [c.192]

Что же играет роль участков фазовой области Мы здесь сталкиваемся еще раз с квантовой теорией, которую привлекали для объяснения физического смысла третьего закона термодинамики (гл. IV). Тогда фиксировалось внимание на формулировке квантовой теории, утверждающей дискретность энергетических уравнений. Непосредственно с этой формулировкой связана другая, утверждающая дискретность фазового пространства. Согласно этой формулировке, одновременно координата <7 и составляющая импульса но этой координате могут быть указаны лишь с некоторой неточностью (б , бр,). При этом [c.205]

Энергетически уравнения неразрывности деформаций выражают существование в теле минимума потенциальной энергии деформации. Математически уравнения неразрывности означают, что деформации должны быть дважды дифференцируемыми функциями времени и координат. Если ввести тензор напряжений П [c.143]

В Приведенном ниже выводе энергетического уравнения для нестационарного потока жидкости в трубопроводе используется закон сохранения энергии для движущегося участка жидкости, имеющего конечные размеры. Преимущество такого подхода заключается в том, что здесь закон сохранения энергии (первый закон термодинамики) применяется в простейшей и доступной форме. При этом энергетический баланс составляется для конечного участка жидкости, т. е. для случая макроразмеров, и вывод соответствующих дифференциальных уравнений в частных производных будет чисто формальным математическим приемом. [c.180]

Обозначения и физический смысл членов уравнения приведены в разд. 6.2. Здесь лишь целесообразно напомнить, что да — тепловой поток от стенки трубы к жидкости, отнесенный к единице длины трубы (линейная плотность теплового потока). Подобная д форма энергетического уравнения [c.234]

Теперь подставим это выражение в энергетическое уравнение [c.184]

Уравнение неразрывности и энергетическое уравнение можно составить двумя совершенно различными способами. Применим законы сохранения вещества и энергии к участку неподвижного трубопровода (этот участок может быть элементарным или конечных размеров) или сформулируем эти законы для выбранной части движущегося вещества. Оба способа указываются потому, что, по мнению авторов, это поможет лучше понять физический смысл отдельных членов уравнений. При детальном выводе уравнений предполагается, что жидкость во всех точках сечения, перпендикулярного оси трубопровода, [c.174]

Второй способ вывода уравнения неразрывности, приводимый здесь на простом примере, не имеет заметных преимуществ. Эти преимущества проявляются только при получении энергетического уравнения. [c.177]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ УРАВНЕНИЕ ПЕРВЫЙ СПОСОБ ВЫВОДА УРАВНЕНИЯ [c.178]

В случае изэнтропического изменения этот коэффициент определяется как отношение удельных теплоемкостей п = ср с = х. Допущение (6.31) о баротропности процесса заменяет здесь энергетическое уравнение, что позволяет существенно упростить поставленную задачу. [c.185]

При расчете исходим из энергетического уравнения для протекающей по трубопроводу жидкости, выведенного для достаточно общих условий в разд. 6.2. Рассмотрим это уравнение, например, в виде (6.11) [c.234]

При расчете исходим из энергетического уравнения (7.55) для жидкости А, протекающей по трубе [c.246]

Прежде чем приступить к преобразованию этого уравнения, необходимо исследовать область его применения и справедливость принятых упрощающих предположений. Сочетание энергетического уравнения (7.49) и уравнения движения (6.24) позволило получить энергетическое уравнение (6.26) в другом виде [c.234]

Для определения искомых передаточных функций в энергетическое уравнение (7.67) необходимо ввести уравнение для потока тепла через стенку трубы. Если пренебречь продольной теплопроводностью трубы, то изменение плотности теплового потока сг от наружных стенок трубы к жидкости будет зависеть только от изменения плотности теплового потока д к наружной поверхности трубы, изменения температуры 0 жидкости внутри трубы и возможного изменения коэффициента теплопередачи а внутренней поверхности трубы. В общем виде эта динамическая зависимость определяется, во-первых, уравнением теплопередачи от внутренней поверхности трубы к жидкости [c.237]

Поскольку можно предположить, что бЯд(5) < С Яе(5), в уравнении (7.113) Фв(2,5) можно заменить выражением (7.91), исключая тем самым необходимость совместного решения уравнения неразрывности и энергетического уравнения. В соответствии с выражениями (7.113) и (7.91) можно записать [c.245]

Согласно принятым предположениям, для жидкости А справедливо энергетическое уравнение [c.266]

Подставив выражения (7.241) — (7.244) в преобразованные энергетические уравнения (7.239) и (7.240), получим уравнения [c.271]

Замечание. Уравнение (9.7) можно получить непосредственно из энергетического уравнения (6.21) [c.330]

Другим важнейшим приближенным методом решения уравнения Шрёдингера является теория возмущений. В ее основе лежит идея нахождения волновых функций и энергетических уравнений исследуемой сложной системы с гамильтонианом Н исходя из соответствующих данных, известных для более простой системы (систем) с оператором Гамильтона И . В этом случае необходимо представить оператор Н в виде [c.22]

Для исследования динамических связей, характеризующих относительное смещение ф, , используем энергетическое уравнение для потока несжимаемой жидкости, протекающей по трубопроводу ) [c.350]

Подставив уравнения (9.140) и (9.139) в энергетическое уравнение (9.138) и обозначив [c.360]

Одновременно с энергетическим уравнением (9.143) справедливо уравнение неразрывности (9.1) [c.360]

Уравнение (VIII. 33) содержит все основные сведения, которые термодинамика может дать относительно свойств системы и обеспечить логическую основу для всех термодинамических анализов. Сумма состояний Z определяется энергетическими уравнениями, абсолютной температурой и общим числом частиц, составляющих систему величина W определяется видом распределения энергии системы среди различных частиц, т. е. числом частиц на каждом дискретном энергетическом уровне. Из уравнения (VIII.33) следует [c.103]

Сравним теперь два рассмотренных случая. Нетрудно видеть, что они отличаются принципиально. В первом случае возбуждение колебаний возможно за счет возмущения внешнего теплонодвода а во втором — за счет возмущения скорости распространения пламени и . Возникает естественный вопрос, нельзя ли свести любой эффект возмущения скорости распространения пламени и к некоторому эквивалентному случаю возмущения внешнего теплоподвода Ответ на этот вопрос может быть только отрицательным в то время как колеблющееся тепловыделение, происходящее на неподвижной плоскости теплоподвода, дает отличное от нуля слагаемое лишь в третьем (энергетическом) уравнении систем (15.7), подвижность пламени приводит к появлению отличных от нуля слагаемых и в других уравнениях [в рассмотренном случае и/з 0]. Поэтому принципиально невоз- [c.132]

Кроме того, следует отметить, что для противоточного теплообменника положительным является направление скорости движения жидкости В, противоположное направлению приращения линейной координаты х. В связи с этим скорость Х0ь, а следовательно, и расход Мь = Зьрь ь следует брать с обратным знаком. Тогда энергетическое уравнение для жидкости В будет иметь вид [c.267]