Спад индуцированного сигнала (СИС)

Влияние приложенного поля Вх на длительность импульса (тр) заключается в отклонении вектора Мо по направлению к оси у на угол в, определяемый произведением уВхТр (рис. 9.3-11). Таким образом, в конце импульса вектор макроскопической намагниченности имеет поперечную компоненту Му>. В течение времени набора, непосредственно следующего за импульсом, вектор Му> (который, конечно, вращается с частотой 1 1 в лабораторной системе координат) индуцирует сигнал в приемной катушке, который наблюдается в виде кривой свободного спада индукции (ССИ). Если в образце содержатся ядра в окружении атомов более чем одного вида, прецессирующие в постоянном поле Во, поперечная компонента будет в результате импульса расщеплена на несколько компонент. Эти компоненты вращаются (относительно медленно) в плоскости х у и генерируют в результате интерферограмму — кривую свободного спада индукции, подобную приведенной на рис. 9.3-8,а. Очевидно, на амплитуду кривой ССИ влияет выбор угла импульса в. Импульс под углом 90° соответствует максимальному сигналу. Такой импульс также играет важную роль в более сложных последовательностях импульсов, которые будут обсуждены позже. [c.213]

Как следует уже из названия этого метода, образец, находящийся в постоянном магнитном поле, подвергается не длительному непрерывному облучению, а действию кратковременного мощного импульса, повторяющегося через определенные промежутки времени. Пpoдoлжиteльнo ть импульса составляет всего лишь около 50 пс, поэтому в соответствии с принципом неопределенности Гейзенберга фактически импульсы генерируются в широком диапазоне частот, что индуцирует одновременный резонанс всех ядер. Действительно, при продолжительности импульса А t, равной 50 пс, ДУ = = 1/50 10 = 20000 Гц (поскольку h Av, ht А) следов тельно, даже при 500 МГц, очевидно, охватывается диапазон 10000 nj (20 млн. д. х 500 Гц). Итак, во время кратковременного импульса энергия поглощается, так как все спиновые переходы возбуждаются одновременно. По завершении импульса индуцированная им намагниченность ядер быстро исчезает вследствие релаксации и восстанавливается обычное термическое распределение Больцмана. Этот процесс, называемый спадом свободной индукции (ССИ), описывается большим числом затухающих синусоидальных кривых, каждая из которых соответствует резонансной частоте данного ядра или данного набора эквивалентных ядер. Это головоломное сплетение кривых можно распутать с помощью ЭВМ на базе математической операции, называемой фурье-преобразованием, в результате которой сложный затухающий сигнал преобразуется р знакомый график зависимости поглощения от химического сдвига, регистрируемый в обычной спектроскопии ЯМР. [c.126]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология