Теория Диого и Мартинша

Отличием от других приближений среднего поля, описанных в [2], является наличие в (3.3.12) перекрестных членов с L ф М. Для конкретных расчетов были взяты члены с Р2, Р4 и Р в псевдопотенциале (обоснование такого выбора см. в [2, 172]). Несимметричность строения молекулы сказывается в увеличении вклада в D в) члена, пропорционального Р ( os ), и, следовательно, параметр отражает величину несимметричности молекулы. В соответствии с теорией Диого и Мартинша [168] коэффициент вращательной вязкости определяется частотой перескоков Z/Q (см. выражение (3.3.1)). Для псевдопотенциала типа (3.3.12), имеющего для 6i > О абсолютный минимум при в = [c.87]

В [25] при сравнении сумм наименьших квадратов, полученных при аппроксимации экспериментальных зависимостей 71 (Т) различными формулами, сумма при аппроксимации выражениями (3.1.7) или (3.3.11), полученных Диого и Мартиншем [168], оказывается наибольшей. Это, однако, вовсе не свидетельствует о том, что теорию Диого и Мартинша или [c.134]

Таким образом, мы видим, что изменение концентрационных зависимостей физических параметров смесей НЖК различной полярности в значительной степени определяется появлепи-ем не скомпенсированного дипольного момента, приводящего к уменьшению высоты потенциального барьера, что согласуется с [172] и формально может быть описано с помощью теории Диого и Мартинша [168] (см. 4.3 и 5.2). Отметим также, что вид зависимости Е (х) похож на вид зависимости свободной энергии, рассчитанной в [319] для жидкой смеси заряженных твердых частиц (рис. 6.1.5). Неаддитивная зависимость величины Е от концентрации в смесях полярных и слабополярных веществ согласуется также с неаддитивным изменением коэффициента поверхностного натяжения в смесях БФ-5 с МББА [320]. [c.174]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология