Кеннингема

Эмпирическая формула для силы трения при движении частицы в этой пере.чодной области предложена Кеннингемом (1910) и тщательно экспериментально подтверждена Миллпкеном [c.194]

Для описания поведения аэрозолей с промежуточным размером частиц. (10-8—10- см) используются переходные формулы одной из таких формуя является уравнение Кеннингема [c.343]

Как можно видеть, для больших значений Я/г (когда АХ]г 1) в уравнении (XI,3) сила сопротивления f пророрциональна квадрату радиуса частицы, а для малых значений Х/г (когда АХ/г1) уравнение Кеннингема переходит в уравнение Стокса. [c.343]

При малых г и низких давлениях г <С л и закономерности движения приобретают молекулярно-кинетический характер. Частицы в этом случае следует рассматривать как большие молекулы, движущиеся среди малых. Молекулярно-кинетическая трактовка показывает, что в этом случае сила трения / пропорциональна (а не г). Для переходной области, наиболее интересной для практцки (10 > /" > 10 ем), существуют лишь эмпирические формулы, в частности формула Кеннингема [c.297]

Для большинства наиболее важных аэрозольных систем число Кнудсена Кп имеет промежуточное значение Ю-2<Кп<102. Для описания поведения таких систем существуют лишь эмпирические зависимости, как, например, формула, предложенная Кеннингемом [c.271]

Частицы А. могут смещаться относительно среды, гл. обр. под действием внеш полей, напр, поля силы тяжести, в к-ром частицы оседают, а также сил инерции (если среда движется ускоренно), градиентов т-р и концентраций. Скорость движения частиц определяется внеш. сплой и силой сопротивления среды движению частиц. В большинстве случаев эти силы уравновешивают друг друга, и частицы движутся с постоянной скоростью лишь в средах с сильной турбулентностью и в акустич. полях движение ускоренное. Отношение скорости стационарного движения частицы к действующей на нее силе наз. подвижностью частицы В. В континуальном режиме В = (Зп рТ) ) где т)-вязкость среды (ф-ла Стокса). Эта ф-ла позволяет рассчитывать В с точностью до 10% при Кп > 0,1 и Ке < 0,6. При больших Ке вводят поправочные множители, являющиеся ф-циями Ке. В области 1 < Кп < 0,1 в ф-лу Стокса вводят поправочный множитель Кеннингема, равный (1 4- 1Кп), где -эмпирич. постоянная. В свободномолекулярном режиме при Кп > 10 В = (у4, + 2/3) (ф-ла Эпштейна), где [c.236]

Благодаря исследованиям Стокса Риттингера Озеена Одена Сведберга , Ринде , Кеннингема Ребиндера Путилова - и многих других авторов теория седиментометрического анализа к настоящему времени хорошо разработана, поскольку дело касается общих вопросов анализа. В частных же случаях приемы седиментометрического анализа не являются безупречными, достаточно обоснованными теоретически и удобными для практического пользования. Так, метод автоматических весов Одена в многочисленных модификациях самого Одена и других авторов 2 обладает, при всех своих достоинствах, серьезным недостатком, а именно чрезвычайной сложностью и капризностью аппаратуры. Вследствие этого до сих пор, уже в течение 30 лет этот метод не мог быть сколько-нибудь широко внедрен в практику исследовательских лабораторий, не говоря уже о заводских лабораториях, где метод автоматических весов совершенно не применялся. [c.18]

Седиментация и агрегация тумана. Для ориентировочной оценки процесса седиментации произведем расчет скорости осаждения капель разных размеров для спокойного газа по формуле Стокса с поправкой Кеннингема [48] [c.111]

А — подвижность частиц, выражаемая при помощи уравнения Стокса с поправкой Кеннингема [c.112]

Для частиц размером 0,2-2 мкм в уравнение (3.89) вводят поправку Кеннингема-Милликена учитывающую подвижность частиц, размер которых сравним со средней длиной свободного пробега молекул [c.134]

Поправку Кеннингема-Милликена рассчитывают по форму- [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология