Число Кнудсена

В полидисперсных средах при оценке числа Кнудсена используют эффективный диаметр капилляра, определяемый соотношением < п> = 4П/5у. [c.55]

В табл. 2.1 приведена в качестве примера значения длины свободного пробега молекулы для некоторых газов при 7 ст = 293 К и Рст = 0,101 МПа. Числа Кнудсена определены для пористого стекла Викор с диаметром пор < п> 0,5-10 м. [c.55]

Для более тонких уловителей с числами Кнудсена менее 0,25 Пнч [642, 643] изменил уравнение Кувабары —Хаппеля для случая проскальзывания газа по поверхности цилиндра. Разрывность скоростей, существующая в слое, непосредственно примыкающем к поверхности, должна уменьшать сопротивление среды если действующие тангенциальные силы пропорциональны этому разрыву скоростей, то вводится коэффициент пропорциональности, называемый в данном случае коэффициентом внешнего (контактного) трения (Фукс [285]), ]у.е и коэффициент проскальзьшаиия paiB-ный ц/це (где (i — нормальная вязкость). Если ц очень велико, то тела подчиняются закону сопротивления Стокса. Видоизмененное уравнение записывается в виде [c.301]

Рис. ХЫ. Изменение скорости коагуляции частиц с числом Кнудсена [365]

Число Кнудсена можно выразить через пзвестные критерии подобия — числа Маха М и Рейнольдса R для этого следует использовать формулу Чепмена из кинетической теории газов, связывающую кинематическую вязкость с длиной свободного пробега и средней скоростью движения молекул с [c.132]

Имеющиеся теоретические и экспериментальные данные свидетельствуют о том, что при очень малых значениях числа Кнудсена (К <0,01) газ ведет себя как сплошная среда. В интервале значений числа Кнудсена 0,01 < К < 0,1 можно также пользоваться уравненнямп газовой динамики сплошной среды, однако при этом, как будет показано ниже, следует в граничные условия на твердой поверхности вводить поправку на так называемые скольжение и скачок температуры . [c.133]

При очень больших значениях числа Кнудсена (К>1) пограничный слой у поверхности тела не образуется, так как ре-эмитированные (отраженные) поверхностью тела молекулы сталкиваются с молекулами внешнего потока на далеком от него расстоянии, т. е. тело не вносит искажений в поле скоростей внешнего потока. Для этого режима свободно-молекулярного течения газа , который по имеющимся данным наблюдается при M/R > 3, трение п теплообмен на поверхности обтекаемого тела рассчитываются из условия однократного столкновения молекул газа с поверхностью. [c.133]

Если учесть скольжение, т. е. принять, согласно (9), что скорость скольжения на стенке пропорциональна числу Кнудсена, то, как показал Бассет ) еще в 1888 г., справедлив видоизмененный закон сопротивления сферы [c.146]

Свободно-молекулярный режим течения наблюдается в сильно разреженном газе, когда число Кнудсена значительно больше единицы (М/Их > 3). [c.147]

Другая особенность аэрозолей связана с тем, что размер частиц дисперсной фазы г по порядку величины соизмерим с длиной свободного пробега молекул в газе Л . Приложимость того или иного способа описания движения частиц определяется соотношением величин г и Л — числом Кнудсена Кп = Лм/2г. При Кп<10- применимы законы механики (аэродинамики) сплошных сред, в частности закон Стокса (У-25) [c.271]

Для большинства наиболее важных аэрозольных систем число Кнудсена Кп имеет промежуточное значение Ю-2<Кп<102. Для описания поведения таких систем существуют лишь эмпирические зависимости, как, например, формула, предложенная Кеннингемом [c.271]

Закон Стокса и другие соотношения для D [уравнения (2.6) и (2.7)] были получены в предположении, что среда ведет себя как континуум. Эти соотношения, таким образом, применимы, только когда число Кнудсена для частицы / n = //d< l. Здесь / — средняя длина свободного пробега молекул газа. Если молекулы газа имеют скорость v, то / = 4,03ц/р/а. [c.33]

Кп=//г — число Кнудсена, равное отношению свободного пробега молекулы I к размеру капли г — масса Л — коэффициент диффузии паров в газе рг — давление пара, равновесное с ее температурой и радиусом капли р — давление пара в смеси Т — температура газов М — масса моля, г К — газовая постоянная. [c.217]

При испарении жидкости или сублимации твердого тела (при очень малых числах Кнудсена, отвечающих области континуума) в движущуюся парогазовую среду существенное влияние на интенсивность тепло- и массообмена в последней могут оказывать [c.116]

Это выражение действительно для условий свободномолекулярного режима, когда число Кнудсена Кп = /г 1 (Ь - длина свободного пробега, г - средний радиус частиц). Таким образом, гетерогенный сток описывается как реакция первого порядка с эффективной константой [c.144]

Диапазоны размеров, в которых реализуются различные режимы движения частиц, устанавливают по критерию (числу) Кнудсена [c.49]

В капилляре малого радиуса сопротивление потоку препятствует развитию турбулентности и течение остается ламинарным ири малых числах Кнудсена (к< а) поток под действием градиента давления имеет параболическое распределение скоростей по радиусу [3.89] [c.66]

Рпс. 3.4. Переход от свободномолекулярпого потока к вязкому потоку в длинном капилляре [3.114]. Плотность потока / зависит от числа Кнудсена Кп = >., а [c.71]

Поры размером от 1000 до 10000 нм близки к средней величине свободного пробега молекул, поэтому число столкновений молекул газа со стенками пор значительно преобладает над числом столкновений молекул между собой. В таких порах число Кнудсена, т.е. отношение средней величины пробега молекулы газа к диаметру поры, больше единицы, поэтому такие поры называют кнудсеновскими. [c.74]

Все рекомендации по применению расчетных уравнений, высказанные в подразделе 2.2.13, применимы и к данной теме. В качестве дополнения следует упомянуть, что использование перечисленных в 2.2.13 аппроксимаций для функции межфазного трения / = /(V) ограничено числом Кнудсена [c.126]

Поры классифицируют по механизмам диффузии газов. К кнудсеновским относятся поры, размеры которых много меньше длины свободного пробега молекул в газе оо. В этом случае молекулы газа соударяются со стенками пор во много раз чаще, чем друг с другом, и их длина пробега уже будет определяться размером этих каналов. Такой режим диффузии называется кнудсеновским. В порах, размер которых значительно превышает "коо, режим диффузии чисто молекулярный, а течение газа подчиняется законам для гомогенных сред. Размер переходных пор сравним с Критерием разделения пор служит число Кнудсена (см. уравнение (2.5.2.7)). [c.156]

При молекулярном режиме течения газа число Кнудсена [c.38]

Рис. 2.36. Число Стантона в критической точке Спейс Шаттл в зависимости от числа Кнудсена Кп

Поверхность считалась равновесно излучающей с коэфс черноты О, 9. Использовалась модель скольжения [137 проводились для двух значений работе коэффициента аккомодации энергии частиц а при соударении с поверхностью а = 0,6 и а = = 0,1. Так как для рассматриваемых точек траектории число Кнудсена равно соответственно 0,098 и 0,028, то они могут рассматриваться как типичные для использования условий скольжения. Сравнение рассчитанных значений тепловых потоков вдоль линии растекания Спейс Шаттл для высоты 92,35 км с измеренными приведено на [c.106]

Рассмотрим тационарное течение газа через малое отверстие, размеры которо) о малы но сравнению с длиной свободного пробега. Такое течение называется эффузионным. Очевидно, что число Кнудсена в этом случае пелико. Поэтому молекулы выходят в отверстие независимо друг от друга. Если вне сосуда нет газа, то полное число частиц, уходящее в единицу премени через отверстие площади S, panno числу столкновений молекул газа с равной по величине площадью стенки сосуда, происходящих в единицу [c.84]

Смотреть страницы где упоминается термин Число Кнудсена: [c.55] [c.55] [c.6] [c.98] [c.105] [c.441] [c.539] [c.132] [c.132] [c.133] [c.329] [c.34] [c.123] [c.349] [c.68] [c.71] [c.60] [c.64] [c.8] [c.95] [c.96] [c.107] [c.79] [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология