Коэффициент бародиффузии

Коэффициент бародиффузии Кр1 для идеальных смесей равен [c.162]

Рис. 7.4.16. Зависимость коэффициента обогащения бинарной изотопной смеси Хе от давления. 1 — теория ( бародиффузия ) 2 — теория (термодиффузия) 3 — теория (термодиффузия + ионный ветер) 4 — теория, учитывающая термодиффузию, ионный ветер и различие степеней ионизации изотопов кружки — результаты эксперимента [4]

Явления, происходящие в турбулентном потоке горящего газа, описываются сложной системой уравнений. В состав ее входят уравнения движения и неразрывности для течения вязкого сжимаемого газа, а также уравнения энергии и диффузии для компонент горючей смеси и продуктов реакции, содержащие нелинейные источники тепла и вещества. Интенсивность этих источников определяется уравнениями химической кинетики. В общую систему уравнений входят также уравнение состояния и выражения, определяющие зависимость физических констант (коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии и др.) от температуры и давления, а в принципе и от состава смеси. В общем случае учету подлежат также изменение молекулярной массы в ходе реакции, отличие теплоемкости исходных реагентов от теплоемкости продуктов сгорания, потери теплоты при излучении пламени, явления диссоциации, ионизации и рекомбинации, эффекты термо- и бародиффузии и диффузионной теплопроводности, обусловленные наличием резких градиентов температуры и концентраций и др. [c.14]

Нетрудно видеть, что уравнение (5.4.26) эквивалентно обычному диффузионному уравнению, причем коэффициенты D, Dj, Dp имеют смысл, соответственно, коэффициентов диффузии, термо- и бародиффузии. Принципиально важным является тот факт, что для всех этих коэффициентов получены явные выражения [см., например, (5.4.24)]. [c.258]

Таким образом, система (IV,90) или (IV 91) описывает влияние на диффузию как градиента общего давления, так и градиента температуры, т. е. как бародиффузию, так и термодиффузию. В форме записи (IV,90) эти эффекты не разделены. В форме (IV, 91) член с grad Р описывает бародиффузию, а член с grad In <ф> — термодиффузию, причем последняя оказывается однозначно связанной с зависимостью коэффициента диффузии от температуры. [c.211]

Измерения показали, что зависимость г от п рь/ро) близка к линейной (рис. 7.4.5). Коэффициент пропорциональности к в зависимости S = к п рь/ро) при низких начальных давлениях (Кг и Хе, р = (1-3) 10 Тор) примерно равен /Jl (зависимость 2, рис. 7.4.5). Однако в основном к > /Jl. С увеличением начального давления р до 1 Тор, величина 1п(рь/ро) в криптоне и ксеноне уменьшается в 10-20 раз, величина же — всего в 2-3 раза. На рис. 7.4.6 представлена зависимость коэффициента обогащения в криптоне от начального давления р. Следует учитывать, что из-за наличия балластных объёмов средняя плотность частиц в разряде всегда ниже той, которая соответствует начальному давлению р (вследствие нагрева газа в разряде и влияния электронного давления). Так при р = 1 Тор (рис. 7.4.6) величины р и ро равны, соответственно, 1,9 и 1,7 Тор. При указанном выше соотношении рабочего и балластных объёмов такое распределение газа означает, что в области разряда находится не более 20% от его первоначального количества. Для сравнения на рисунке показаны штрихом значения е, которые должны были наблюдаться, если бы разделение соответствовало бародиффузии в неионизованном газе г = (1/д) 1п(р /ро). Видно, что разделительный эффект не следует бародиффузионной формуле. В данных экспериментах, как и в работе [4], величина эффекта по существу определялась рассеиваемой в плазме мощностью W. В то же время трудно полностью связывать наблюдаемое разделение изотопов и с термодиффузией, поскольку максимальные значения екг и гхе (3,5%) получены в условиях, когда практически отсутствует вклад от термодиффузии. Оценка этих условий имеется в работе [И]. [c.342]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология