Течение вязкое

Теплоотдача при ламинарном течении вязких жидкостей [c.60]

Рис. 13.8. Плоское течение вязкой жидкости в поперечном магнитном поле

Течение вязкой жидкости в тонком капилляре или узкой щели р - давление [c.377]

В общем случае течение вязкого газа вдоль твердой поверхности характеризуется наличием поперечного градиента скорости. Для преодоления сил внутреннего трения между слоями затрачивается работа, которая преобразуется в тепло. Принимая схему условно слоистого течения, имеем, что различные слои газа обладают различным запасом полной энергии, определяемой следующим образом [c.35]

Книга известных американских ученых является фундаментальным руководством, в котором изложены процессы переноса количества движения (течение вязкой жидкости), энергии (тепловой поток) и массы (поток смеси реагентов). Книга снабжена большим числом примеров, задач и обширной библиографией. [c.727]

Величины коэффициентов местных сопротивлений при течении вязких жидкостей определяют также по формуле А. Д. Альтшуля в зависимости от числа Рейнольдса [c.172]

Течение вязкой жидкости по узкому зазору кольцевого сечения [c.261]

С понижением температуры масла к. п. д. агрегатов и всей трансмиссии в целом заметно уменьшается (табл. 7. 24). Это нельзя относить за счет роста потерь энергии на внешнее трение, так как они от температуры масла практически не зависят. К. п. д. снижается в основном в результате увеличения вязкости смазочного масла, поэтому необходимо затрачивать большую энергию на преодоление сопротивления течению вязкого слоя (потери энергии [c.424]

Влияние непостоянства коэффициентов теплоотдачи. Если при течении вязкой жидкости через теплообменник температура ее значительно изменяется, то сильно меняются и коэффициенты теплоотдачи. Обусловленную этим нелинейность можно учесть корректно, лишь применяя численные методы. [c.37]

Плоские стационарные течения вязкой несжимаемой жидкости описываются уравнениями [c.179]

Уравнения установившихся плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости при постоянном вихре ш имеют тот же вид, что и в случае идеальной жидкости (3.1), (3.2). При использовании функции тока V по формулам (3.7) они могут быть сведены к уравнению Пуассона [c.198]

Система уравнений, описывающая стационарные осесимметричные течения вязкой несжимаемой жидкости, отличается от рассмотренной последними двумя уравнениями и имеет вид [c.207]

Для простейшего случая одномерного течения вязкой несжимаемой жидкости в поперечном магнитном поле можно использовать основные уравнения гидродинамики с учетом действия магнитных сил. [c.219]

Нагрев жидкости за счет работы сил вязкого трения в одномерном потоке между бесконечными параллельными пластинами . Рассмотрите течение вязкой жидкости между бесконечными параллельными пластинами в отсутствие градиента давления при экспоненциальной зависимости ньютоновской вязкости от температуры [c.363]

При построении математической модели течения жидкости в капиллярах предполагалось, что на протяжении всей зоны стационарного течения температура жидкости постоянна. Однако при течении вязких жидкостей с высокими скоростями сдвига это предположение [c.466]

Рассмотрим плоскопараллельное слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости в канале, образуемом двумя бесконечными параллельными пластинами. [c.87]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

При течении вязкой жидкости в пространстве за решеткой вследствие перемешивания происходит постепенное выравнивание полей скорости. В результате, начиная с некоторого достаточно удаленного от решетки сечения 2 — 2, уже имеется однородный поток, параметры которого могут быть определены с помощью уравнений неразрывности и импульсов. Из этих уравнений следует ), что всегда направление выровненного потока ближе к направлению фронта решетки, чем направление исходного, неравномерного потока, т. е. что [c.14]

ТЕЧЕНИЕ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ В ПОПЕРЕЧНОМ ПОЛЕ 207 [c.207]

Течение вязкой электропроводной жидкости по плоскому каналу в поперечном магнитном поле [c.207]

В реальных условиях, особенно при течении вязких полимерных растворов через капилляры или патрубки (возможными концевыми эффектами пренебрегаем), этот эффект накопления избыточной высокоэластической деформации проявляется в виде высокоэластической турбулентности струя начинает пульсировать, при застывании расплава поверхность его становится неровной (эффект, который технологи называют акульей шкурой ) и т. п. При продольном течении (гл. VI) может происходить по сходным причинам разрыв струи или выдергивание раствора из капилляра. [c.177]

Если в этой формуле положить б — О, то она становится тождественной уравнению течения вязких жидкостей. [c.78]

Уравнения течения вязкой жидкости в капиллярах и между двумя соосными цилиндрами. Если жидкость протекает через узкую капиллярную трубку длиной I и радиусом R под действием перепада давлений по обеим сторонам трубки Ар (рис. 48), то ее объем, проходящий через сечение трубки за единицу времени, равен [c.120]

Выше рассматриваются пластическое и вязкое течения. Вязкое течение происходит под действием любых сил, а пластическое возникает, если напряжение сдвига окажется выше некоторой величины, называемой пределом текучести. Оба вида течения связаны с расходом механической энергии, затрачиваемой на преодоление сил внутреннего трения, препятствующих деформированию, а также с большими остаточными деформациями. Однако при вязком течении механическая энергия зависит от скорости деформирования, а при пластическом [c.132]

Теоретические исследования силы сопротивления, действующей на твердую сферическую частицу, которая стационарно осаждается в дисперсной смеси и испытывает влияние окружаюншх частиц, начались ра-тами Смолуховского [22]. Как известно, точное решение этой задачи принципиально невозможно из-за необходимости удовлетворения граничных условий сразу на нескольких поверхностях. Поэтому Смолухов-ский предложил метод последовательных итераций, в котором краевую задачу можно бьшо решить в любом приближении, рассматривая каждый раз граничные условия только на одной из частиц. Этот метод получил название метода отражений и позволил решить целый ряд задач, связанных с гидродинамическим взаимодействием частиц друг с другом и со стенками канала [22]. Метод основан на линейности уравнений Стокса, описывающих установившееся течение вязкой жидкости, когда значение критерия Рейнольдса, рассчитанное по диаметру частицы, мало по сравнению с единицей. Решение задачи обтекания частицы в облаке, состоящем из N частиц, ищется в виде суммы основного возмущения, вносимогг) в поток произвольно выбранной (пробной) частицей, и последовательных, ,отражений этого возмущения от имеющихся в наличии поверхностей [c.64]

Если пренебречь объемными силами, то для случая ламинарного течения вязкой несжимаемой жидкости уравнение Навье — Стокса и уравнение неразрывности можно заппсать в виде [c.234]

Солодкин Е. E., Гиневский А. С. Турбулентное течение вязкой жидкости в начальных участках осесимметричных и плоских каналов, — Тр. ЦЛГИ, 1957, выи, 701. 56 с. [c.341]

Реологией (от греч. rheos — течение) называется наука, изучающая деформационные свойства реальных тел, в узком смысле — течение вязких и пластичных тел. Основной задачей реологии является установление функциональной зависимости между механическим напряжением (а), деформацией (h) и их изменением во времени (т), то есть F(a, Л, т) [c.378]

Итак, все решения системы уравнений (2.7)-(2.9) при постоянных O, , если os i Ф О, определяются равенствами (2.37), (2.36), (2.34), (2.31), (2.12). Во всех случаях в выбранный момент времени и, v постоянны на прямых Е = onst. Отсюда следует, что в плоских течениях вязкой несжимаемой жидкости при постоянном давлении нет замкнутых мгновенных линий тока vdx = udy. Следует помнить, что в том подразделе 4.2.2 величины t, х, у представляют собой разделенные на и время и декартовы координаты. Для выявления зависимости от коэффициента вязкости I/ в решениях полученных уравнений величины t, х, у следует разделить на I/ и после этого считать t, х, у физическими переменными. [c.190]

Решения (3.55), (3.57), (3.59), (3.61) таковы, что функция ф и определяемые ею составляющие вектора скорости и, v не содержат с или, что то же самое, — составляющую w. Иными словами, картина течения в меридиональной плоскости х, г осесимметричного течения одинакова при всех с. Крудели, изучая осесимметричные течения вязкой жидкости без закрутки вокруг оси (ш = 0), получил в работах [14-16] решения (3.57) и (3.61) при Ь = О, но не выписал решение вида (3.59). [c.208]

Обратимся к решению (3.59) при Ь = 0. Среди прочих течений вязкой или идеальной жидкости оно позволяет воспроизвести один из типов разрушения вихря. Это явление описано Верле [18] и послужило предметом многочисленных исследований. Обзоры работ по изучению этого вихревого образования можно найти в [19-24]. Там же и в альбоме Ван Дайка [25] представлены фотографии явления при обтекании под углом атаки треугольного крыла с острой передней кромкой, а также в трубах с закрученным вокруг оси потоком. На фотографиях течений в статьях Лейбовича [21] и Эскудиера [23] видна структура вихревых образований. Вихревая система утолщения ( пузыря ) включает либо один сомкнувшийся на оси кольцевой вихрь [23], либо два, один из которых вложен в другой [21, 23]. В работах [19-23] проведена аналогия между вихревым образованием и отрывом потока вязкой жидкости от [c.212]

До сих нор удалось получить точные решения этих уравнений лишь в некоторых простейших случаях, например для течения вязкой жидкости по прямой трубе — задача Пуазейля для течения между двумя параллельными плоскими стенками, пз которых одна неподвижна, а другая движется,— задача Куэтта для течения вблизи критической точки — задача Хименца — Хоуарта и др. [c.69]

Выведем дифференциальные уравнения для ламинарного пограничного слоя при установившемся илоскопараллельном течении вязкого сжимаемого газа, используя отмеченный ранее факт, что для маловязких жидкостей (ири больших числах Рейнольдса) влияние вязкости и теплопроводности сосредоточено в тонком слое вблизи обте1 аемой поверхности, т. е. [c.283]

Для полимеров в вязкотекучем состоянии закон Ньютона (6.1) неприменим, за исключением очень малых напряжений сдвига. Поэтому вязкое поведение полимеров на практике часто описывают эмпирическими формулами. Кривую течения вязких систем можно приближенно описать одной из них —формулой Остваль-да-де-Вила [c.147]

Вязкое течение. Вязкое течение определяется самым медленным Яз-процессом, когда все физические узлы молекулярной сетки эластомера (структурные микроблоки), в том числе и самые прочные Яз-узлы, разрушаются в процессе течения. Вязкость эластомеров измеряется на ротационном вискозиметре в области малых скоростей деформации. Как следует из данных, приведенных на рис. 12.8, температурный коэффициент логарифма вязкости в уравнении г) = г)о ехр Ь ЦкТ)] не зависит от напряжения сдвига в исследуемом диапазоне. Энергия активации вязкого течения эластомера СКС-30 равна 55,5 кДж/моль, а для СКМС-10 она равна 52,5 кДж/моль. Эти значения практически совпадают с энергиями активации их Я-процессов релаксации. [c.342]

Течение вязких жидкостей в вискозиметрах сопровождается выделением теплоты. Переход механической энергии в теплоту необходимо учитывать при вискозиметри-ческих измерениях. Анализ энергетических затрат при течении жидкостей позволяет также выяснить влияние дисперсной фазы на вязкость жидкостей. Установлено, что течение дисперсных систем, содержащих твердые сферические частицы, сопровождается вращением последних с угловой скоростью, равной половине градиента скорости. В этом случае энергия рассеивается не только в результате относительного перемещения слоев, но и вследствие вращения частиц. Следовательно, чем больше объем, занимаемый дисперсной фазой, тем выше должна быть вязкость системы. Количественно зависимость между вязкостью системы и относительным объемным содержанием ср твердой дисперсной фазы была установлена А. Эйнштейном (1906), который вывел следующее уравнение [c.125]

Высокомолекулярные соединения (1981) -- [ c.357 , c.385 , c.390 ]

Лакокрасочные покрытия (1968) -- [ c.407 ]

Высокомолекулярные соединения Издание 2 (1971) -- [ c.265 , c.294 ]

Высокомолекулярные соединения Издание 3 (1981) -- [ c.357 , c.385 , c.390 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология