Критический тепловой поток, измерение

Открытие методов использовавия внутриядерной энергии и последовавшая за этим разработка энергетических атомных реакторов, охлаждаемых водой, поставили перед теплофизикой ряд сложных проблем. Одной из наиболее зажных является проблема надежного отвода тепла из активной зоны. Применительно к реакторам с водой под давлением и кипящего типа эта проблема тесно связана с изучением явлений кризиса теплообмена при кипении. В настоящее время в отечественной и зарубежной технической литературе опубликовано большое число исследований, относящихся к измерению критических тепловых потоков ( кр) при различных режимных условиях в каналах разной формы. Предложено большое количество расчетных рекомендаций, имеющих, как правило, эмпирическую природу. К сожалению, далеко не все опытные данные и расчетные рекомендации согласуются между собой. Расхождения иногда носят не только количественный, но и качественный характер. Это, естественно, всегда вызывает значительные трудности при проектировании новых ядереых реакторов. Поэтому часто (Приходится сооружать очень крупные стенды (мощностью в сотни и тысячи киловатт) с тем, чтобы определить значения <7кр по возможности в условиях, близких к натурным. Подобные эксперименты требуют, конечно, больших затрат средств и времени, и, главное, они тоже не дают уверенности в их полной надежности. [c.3]

Одним из первых исследований, посвященных изучению данных механизмов в свободноконвективных течениях, является работа [95]. В этом экспериментальном исследовании осуществлялся вдув гелия сквозь пористую поверхность горизонтального цилиндра в окружающий воздух. Экспериментальные данные были получены при различных значениях массовой скорости вдува и температуры стенки. Результаты измерений показали, что при То = Тх плотность теплового потока в стенку не становится нулевой. Было установлено, что адиабатические условия достигаются в том случае, если температура стенки выще Тею на величину, которая зависит от массовой скорости вдува и может достигать 31,7°С. Аналогичные результаты были получены ранее, например в работе [94], при исследовании пористого вдува в пограничный слой при вынужденной конвекции в бинарной смеси гелий — воздух. На основании этой аналогии можно сделать вывод, что особенности экспериментальных данных для свободноконвективных течений также объясняются влиянием диффузии на перенос тепла, или эффектом Дюфура. В более поздней работе [82] проведен анализ этих эффектов в окрестности нижней критической линии горизонтального цилиндра для системы гелий — воздух. [c.396]

Часть продуктов сгорания из пламени попадает в след и путем теплопроводности и конвекции доставляет тепло из рециркуляционного тока в зону зажигания. Согласно Жукоскому и Марблу [15], измеренная температура в следе вполне однородна по всему следу и не изменяется существенно при приближении к пределу срьша. В то же время поток в следе разбавляет состав реагирующих газов в критическом объеме зажигания инертными продуктами сгорания, и в этом месте устанавливается состав, отличающийся от состава предварительно перемешанной смеси основного потока, к которому обычно относятся эмпирические данные по скоростям срыва. [c.238]

Недостаточная точность измерений разности температур и давлений, проведенных Меллинком, а также отсутствие резкого излома на кривой зависимости термомеханического эффекта от потока тепла приводят к заметному разбросу значений, характеризующих температурную зависимость критической скорости. Несмотря на это, данные табл. 121 впервые указывают на непостоянство критической скорости, наблюдающейся при изменении абсолютной температуры. [c.470]

СВЯЗЬ между потоком тепла и термомеханическим эффектом остается справедливой, вязкость нормальной компоненты, как и следовало ожидать, сохраняет постоянное значение. По дости-женни критической нагрузки вязкость заметно возрастает, что связано с появлением необратимых потерь. Причины расхожде -ния численных значений вязкости, измеренной Андроникашвили [c.494]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология