Результаты измерений

Коэффициент массопередачи /г. определяется экспериментально, причем результаты измерений оформляются в виде соотношений между безразмерными параметрами, как в разделе VI.3. Если коэффициент межфазной массопередачи достаточно велик, устанавливается равновесие между фазами. Тогда [c.209]

IV. Определение Хг по результатам измерения температур в трубе с зернистым слоем, продуваемым газом. При движении сквозь слой газ нагревается или охлаждается через стенки трубы [c.114]

В последние годы при обработке результатов экспериментов широко используются ЭВМ. Это позволяет повысить точность обработки и включить в нее большое число опытных данных. В работе [38] Хг определяли по результатам измерения температуры газа на выходе из слоя в 94 точках по сечению. Эти измерения сравнивались с расчетным профилем температур [c.115]

Значение коэффициента Bi для продольной теплопроводности принято в.соответствии с результатами измерений коэффициентов продольной дисперсии при больших значениях Rea (раздел III. 6) 5 = 0,5. Опытные данные на рис. IV. 7 подтверждают это значение. [c.121]

III. Определение кст одновременно с V по результатам измерения температур в трубе с зернистым слоем, нагреваемой снаружи (раздел IV. 3, метод IV, стр. 114). Обычно измеряют поле температур на выходе из слоя, и на основе формулы (IV. 24) находят константу ц, а затем определяют критерий Вио [c.130]

IV. Измерения коэффициентов теплообмена при нестационарном тепловом режиме зернистого слоя. Преимуществом этих методов является то, что средние коэффициенты теплообмена находятся по результатам измерения температур газа на входе и выходе из слоя без измерения температур элементов слоя и количества переданной теплоты. Используют два основных режима нестационарного нагревания (охлаждения) зернистого слоя потоком газа, текущего через слой при ступенчатом и при периодическом (синусоидальном) изменении температуры газа на входе в слой, [c.144]

Там же разработана методика Определений коэффициентов теплоотдачи при V < 2 и получены формулы для определения координат точек перегиба кривых Шумана и производных в этих точках в зависимости от У. Показано, что использование упрощенной методики нахождения величины дв/дг по результатам измерения температуры газа два раза в процессе прогрева (охлаждения) слоя [78, 80] допустимо только при V > 10-- 15. [c.146]

В табл. 13 содержатся результаты измерений теплоотдачи при охлаждении весьма вязкого вещества — рицинового масла, которое протекало по латунной трубке диаметром 24/20 мм и длиной 2480 мм. [c.58]

По окружности трубки теплоотдача неодинакова. На фиг. 27 в полярных координатах даны результаты измерений распределения теплоотдачи по контуру трубки. [c.75]

Результаты испытаний приведены в виде графиков на фиг. 29 и 30. Результирующее уравнение, применяемое для расчета коэффициента теплоотдачи, имеет, согласно полученным результатам измерений, следующую форму [c.78]

В случае горизонтальных трубок результаты измерений с расхождением менее 15% соответствуют результатам, вычисленным по уравнению Нуссельта. [c.96]

Результаты измерений с применением смеси вода-бензол представлены на графике, изображенном на фиг. 34, где отдельно даны коэффициенты теплоотдачи обоих составляющих и коэффициент теплоотдачи смеси в зависимости от At. [c.96]

Реакции нейтрализации заинтересовали немецкого химика Иеремию Веньямина Рихтера (1762—1807). Начав их изучение, он измерил точные количества различных кислот, необходимых для нейтрализации определенных количеств того или иного основания, и наоборот. Результаты измерений показали, что, проводя реакцию нейтрализации, нельзя пользоваться приемами повара, который в соствстстсии со своим вкусом может увеличить или уменьшить колич тБС того или иного компонента в данном случае необходимы определ- ме и постоянные количества вещес1в. [c.53]

Было установлено, что все величины, полученные в результате измерений, проведенных при 94 опытах с применением шести весьма различных по своим физическим свойствам жидкостей, объединяются следующей зависимостью [c.118]

Ниже приведены результаты измерений, характеризующие эффективность спирального теплообменника, находившегося в эксплуатации. [c.221]

Результаты измерений изображены графически в логарифмических координатах в виде a=f At, t ) и представлены на фиг. 214. Полученная обобщающая прямая соответствует уравнению [c.307]

Все величины, входящие в правую часть (8.66), можно вычислить по результатам измерений перепада давлений и интегральных характеристик вытеснения в каждый момент времени (суммарной скорости W или расхода Q фаз, объема закачанной воды V). [c.250]

Физическая величина представляет собой измеримую характеристику физического свойства. Под измерением обычно понимается сравнение измеряемая величина сравнивается с ее общепринятой единицей. В результате измерения находится число X, которое показывает, сколько единиц содержится в рассматриваемой величине Ь [c.18]

В дальнейшем будем рассматривать только случайные колебания, учитывая при этом, что многие причины, действующие в различных или противоположных направлениях, создают много значений, колеблющихся около одного истинного. В этом случае многие причины, влияющие на результаты измерения, принять во внимание также безнадежно, как попытки описать положение всех молекул газа в некотором объеме в данный момент. Подобно тому, как при решении последнего вопроса кинетическая теория газов по Максвеллу обращается к статистическим методам, так и мы воспользуемся методами математической статистики (обязанными своим происхождением теории вероятностей) для корректирования отклонений результатов измерения от истинного значения. Знание этих [c.243]

Результаты измерений записывают в графу Высота пика в мм в таблице приведенного образца (табл. 55). [c.268]

В примере П-5 мы должны были найти четыре значения 6, т. е. 6о, 6, 62 и 3, и имели четыре экспериментальных результата у и уг, Уз и у . В примере 11-6 для определения восьми значений Ь мы располагаем восемью результатами измерений у. Следовательно, в обоих случаях можно провести вычисления. [c.28]

Ошибки измерений. Величины, на которых мы основываем вычисления, являются результатом измерения. Поэтому мы никогда не знаем точных значений этих величин, а оперируем лишь приближенными их значениями, содержащими некоторую ошибку изме- [c.36]

Систематическая ошибка обусловлена погрешностями измерительных устройств (что становится причиной получения слишком больших или малых значений измеряемой величины) либо неправильной методикой проведения измерений (например, пренебрежением влияния температуры окружающей среды, колебания атмосферного давления и т. п.). Систематическую ошибку можно компенсировать, вводя в расчет результата измерения соответствующие поправки. [c.37]

Выбор эмпирического уравнения обычно основан на сравнении формы кривых, представляющих ход изучаемого явления, поэтому сначала строится график зависимости исследуемой величины у от независимой переменной х (если независимых переменных больше, вычерчивается ряд графиков, рассматривается зависимость у от всех групп независимых параметров и т. п.). После нанесения на график точек, соответствующих результатам измерений, проводят кривую между этими точками, чтобы исключить отклонения, являющиеся следствием ошибок измерения. [c.41]

Показательные и степенные функции являются очень часто встречающимся видом уравнений, описывающих различные процессы химической технологии и инженерной химии. Поэтому, как правило, представление результатов измерений в полулогарифмической или логарифмической сетке дает возможность установить, будет ли исследованная зависимость показательной или степенной функцией. Когда такая попытка не дает ожидаемых результатов, остается еще возможность сравнения кривой, изображающей результаты исследования в системе координат х—у, с типичными кривыми различных функций. Несколько таких кривых представлено для примера на рис. П-11. [c.43]

Подставив результаты измерений в логарифмическое уравнение, получим [c.45]

Допустим, что результаты измерений изображаются точками в прямоугольной системе координат х—у (рис. И-13). Вычертим кривую между точками. Расстояния точек от кривой по оси у равны [c.46]

Раз это так, то и запись всех результатов измерений нужно вести таким образом, чтобы, только последняя цифра в них была недостоверной. Например, было бы совершенно неправильным, найдя в результате взвешивания на аналитических весах массу тигля, равную точно 7,12 г, так и записать ее. Указанное выше правило требует, чтобы эта масса была записана в виде 7,1200 г. Ве/)ь взвешивая на аналитических весах, мы за правильность пер-вы> трех десятичных знаков числа 7,1200 можем ручаться. Недо-стозерной в этом числе является лишь его последняя цифра, а это как раз и соответствует правилу. Наоборот, если бы тот же результат был получен при взвешивании тигля на технических весах, точность которых не превышает 0,01 г, массу его пришлось бы записать в виде 7,12, но не в виде 7,120 или 7,1200 г. [c.41]

Коэффициенты активности можно найти, сравнивая аналитические концентрации с теми величинами, которые следует иодставлять в уравнения для растворов электролитов, для tofo чтобы получить соответствие уравиений с опытом. Необходимо иметь в виду, что характер взаимодействия и связанный с ним поправочный множитель зависят от того, находится лн раствор электролита в равновесии, иод действие.м внешнего электрического поля, или же в состоянии еш,е не установившегося рав ювесия, когда его состав не везде одинаков. Коэффициенты активности характеризуют силы взаимодействия в условиях равиовесня. Поэтому для их расчета следует пользоваться результатами измерений, проведенных в растворах, находящихся в состоянии равновесия, Этому условию отвечают данные по определению величии осмотического давления, температур кипения и затвердевания, э.д.с. и т. д. [c.79]

Коэффициенты активности, приведенные в табл. 3.5, рассчитаны по результатам измерений упругсюти пара ( [ и 1[ ), по понижению температуры замерзания (2/+) и по э. д. с. (з[ ). [c.79]

Эти методы обстоятельно оппсаны в ряде монографий, опубликованных за последнее время и включенных в список литературы в конце книги. Здесь мы ограничимся поэтому лишь изложением результатов измерений. Некоторые из приводимых в литературе значений нулевых точек представлены в табл. П.4. [c.255]

Как указывалось в гл. I, в слое из элементов не сферической формы возможны контакты по площадкам, которые могут перекрыть часть внешней поверхности элементов [26, М. R. Wyllie]. В этих случаях константа Козени — Кармана становится довольно сложной функцией порозности. На рис. П. 9 приведены результаты измерений Вилли и Грегори [26] и Коулсона f69] для слоев из элементов различной геометрической формы, проводившиеся при Нбэ < 5. Изменение К с порозностью во всех этих случаях весьма значительно. Введение поправки на закрытую поверхность по соотношению (1.4) для элементов с плоскими гранями не приводит к постоянству К с ростом е. [c.55]

Поверхность частиц первой группы можно найтк по приближенным геометрическим зависимостям с предварительным обмером линейных размеров частиц по главным осям. Так, Вилли и Грегори [26 определяли размеры сфероидальных частиц с номинальным диаметром 0,279 и 0,127 мм обмером под микроскопом и с помощью проектора, а также методом измерения длин отрезков зерен, пересекаемых бросаемой на шлиф стальной иглой. Результаты измерений усреднялись по данным 200— 600 опытов. Для более мелких частиц с номинальным диаметром 0,028 мм удельную поверхность Оо измеряли по адсорбции азота. Полученные различными методами значения oq совпадали как друг с другом, так и с ао, определенной по перепаду давления из соотношения (П. 55) при Ki = 4,8 с точностью 5%. [c.57]

Описанный метод пригоден для измерений как на моделях, так и на крупных промышленных установках при продувке нх воздухом комнатной температуры. В последнем случае нафталиновые шарики можно закладывать не по всему сечению, а отдельными группами. На рис. II. 18 показаны результаты измерения этим методом эпюры скоростей в зернистом- слое из металлических шариков d = 7,15 мм в аппарате с = 100 мм при средней по сечению скорости воздуха, соответствующей Rea = 300. Воздух подавали струей через отверстие диаметром 7 мм в крышке аппарата и уже на глубине Н = 2Вга струя [c.77]

Значение т определяют в опытах как тангенс угла наклона прямой п I a— R — х), построенной по результатам измерений значение Dr находят по формуле (III. 38). Использование при обработке опытных данных отношений концентраций, а не их абсолютных значений, уменьшает влияние систематических ошибок на конечный результат. [c.94]

V. Определение Хг и Х1 по результатам измерения температур в трубе с зернистым слоем, охлаждаемой снаружи, при параллельном и встречном направлении потоков тепла и газа. Схема зксперимента показана на рис. IV. 4, в., В торце цилиндрического аппарата помещен электронагреватель, создающий равномерный тепловой поток. Стенки аппарата охлаждаются интенсивным потоком воды. В зернистом слое создается двухмерное температурное поле. Каждый опыт проводят при двух направлениях потока газа, имеющего одинаковую скорость. Ниже ар иведено аналитическое описание методики, разработанной в [23]. [c.115]

Данные по теплообмену в зернистом слое при Кбэ = 0,05—10 и Рг 1 собраны в работе [118] на рис. IV. 20 они показаны в виде области экспериментальных точек. Большинство из них получено по результатам измерений Ь методом создания встречных одномерных потоков газа и теплоты [29]. Отличие полученных значений кг отХоэ при Неэ < 1 интерпретируется как результат влияния межфазного теплообмена, и на основе видимых значений ./ определяются коэффициенты теплоотдачи. В работе [119] определяли поля температур на выходе из трубы с зернистым слоем, обогреваемой паром. Коэффициенты теплоотдачи находили путем сравнения этих полей с [c.161]

Результаты измерений в виде локальных значений критерия Ыи,8с в зависимости от места на поверхности шара представлены на рис. IV. 22 в полярных координатах. Отложенные значения представляют собой среднее арифметическое 4—5 опытов, проведенных в одинаковых условиях. Графики указывают на большую неравномерность в значениях локальных коэффициентов массоотдачи по поверхности шара. В точках контакта эти значения минимальны, в наиболее свободно обдуваемых частях поверхности — максимальны. Суммирование полученных локальных коэффициентов по поверхности шара дает средний коэффициент массообмена, который удовлетворительно совпадает с расчетом по формуле (IV. 71) при Кеэ = 300 и 3000. Имеющиеся данные по локальным коэффициентам тепло- и массообмена можно использовать при рассмотрении процессов горения в слое топлива, экзотермической реакции на твердом катализаторе с большим тепловым эффектом. Области конта11-тов между зернами с пониженными значениями коэффициентов переноса представляют собой очаги процесса на верхнем температурном режиме и, по-видимому, повышают устойчивость процесса в плотном зернистом слое. Неравномерность локальных коэффициентов переноса должна влиять на процессы сорбции, [c.166]

Ниже в качестве примера приведены результаты измерений в одноступенчатом вакуум-испарителе с пароструйным омшрессо-ром. Испаритель использовался для сгущения молока. [c.283]

ИЕП ересно отметить, что во всех приведенных примерах аналитическое выражение для дг /дь [см. уравнения (IV,[15), (IV,73), (IV,80) и (IV,85) I представляется только через концевпрацип реагентов на входе в реактор и выходе из них. Следовательно, в практи-ческп. с условиях эксплуатации рассмотренных систем аппаратов можно организовать контроль за оптимальным распределением нагрузки на реакторы непосредственно по данным измерения этих концентраций. При необходимости результаты измерения могут быть применены также п для автоматического управления оптимальным распределением общих потоков сырья. [c.153]

По аналогии, аномальное снижение вязкости приводит к относительному уменьшению энергетических потерь при повышении скорости деформирования смазочного материала в узле трения. Именно этим объясняются сопоставимые результаты измерения моментов трения в подшипниках качения и скольжения при работе на маслах и пластичных смазках. В связи с малыми зазорами (измеряемыми микрометрами) градиенты скорости сдвига в подшипниках качения весьма велики (до 10 —10 с ) даже при относительно небольших частотах вращения. В этих условиях вязкость смазок резко снижается, практически до уровня вязкости базового масла, что и определяет снижение потерь на трение. В то же время при небольших градиентах скорости сдвига (10—10 с ) вязкость смазки на 2— 5 порядков превышает вязкость базовых масел. Влияние аномалии вязкости на силу трения при тяжелонагруженном упругогидродинамическом контакте может быть связано и с повышением времени релаксации масла в условиях высоких давлений. Тогда время пребывания смазочного материала в зоне контакта может стать соизмеримым с временем релаксации [288]. [c.278]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология