Коэффициент энергетической анизотропии

В работе [33] сделана попытка экспериментально определить структуру энергетической зоны TlSe на основе исследования анизотропии электрических свойств морюкри-сталлов. Показано, что проводимость в двух кристаллографических направлениях отличается по абсолютной величине, но температурный ход в зависимости от нанравления не меняется. Удельная электропроводность двух образцов при комнатной температуре в разных направлениях составляла 0,42 и 4,8-10- ом- см- , а также 0,17 и 2,5-10- ом- -см , различаясь по направлению почти на два порядка. Наблюдалась также анизотропия коэффициента термо-э.д.с. [c.160]

Совершенно иная ситуация реализуется в кристаллах, характе-ризуюш ихся однородной (дальний порядок мономерных единиц) и неоднородной анизотропией (дефекты, линии дислокаций, примесные молекулы и т. д.). В силу значительного межмолекулярного взаимодействия в кристаллах мономерные молекулы должны рассматриваться не как изолированные осциляторы, а как единый ансамбль с набором обш их вырожденных уровней энергии возбуждения Волновая функция для такого ансамбля является волновой функцией гигантской объединенной молекулы-кристалла или ее части. Следует отметить, что если в основном состоянии ван-дер-ваальсово взаимодействие приводит лишь к понижению энергетического уровня состояния, то в случае возбужденного состояния должно наблюдаться расщепление на подуровни Набор новых возбужденных подуровней будет описываться новыми волновыми функциями 11) , которые являются линейными комбинациями функций ф,- и отличаются друг от друга значениями коэффициентов в следующей системе уравнений [c.100]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология