Уравнения магнитной газодинамики

УРАВНЕНИЯ МАГНИТНОЙ ГАЗОДИНАМИКИ 197 [c.197]

Уравнения магнитной газодинамики [c.197]

УРАВНЕНИЯ МАГНИТНОЙ ГАЗОДИНАМИКИ 199 [c.199]

УРАВНЕНИЯ МАГНИТНОЙ ГАЗОДИНАМИКИ [c.201]

УРАВНЕНИЯ МАГНИТНОЙ ГАЗОДИНАМИКИ 203 [c.203]

УРАВНЕНИЯ МАГНИТНОЙ ГАЗОДИНАМИКИ ДЛЯ СТРУЙКИ 223 [c.223]

При построении теории высокочастотных разрядов, как и в любой теории плазмы, обычно исходят из предиоложения о характере электрического иоля, чтобы найти плотность заряда с/ и тока у. Для этого должны быть решены совместно уравнения Максвелла и (в зависимости от принятого приближения) либо кинетические уравнения, либо уравнения магнитной газодинамики или, наконец, уравнения движения среднего электрона . Только в случае линеаризации задачи (при небольших напряженностях полей) возможно сведение ее к решению уравнений Максвелла, дополненных так называемыми материальными уравнениями, в которые входят характеристики плазмы — проводимость о и диэлектрическая проницаемость е. Последние вычисляются отдельно с помощью уравнений движения. При достаточно больших магнитных нолях величины о и е являются тензорными. Строго говоря, параметры разряда должны быть определены через функции распределения частиц по скоростям [1]. Однако некоторые основные черты высокочастотных разрядов могут быть выявлены с помощью простейшей теории среднего электрона , в которой уравнение движения записывается в предположении постоянства коэффициента треипя между частицами [c.209]

Пользуясь той же моделью эффективной активной зоны, можно выполнить приближенный расчет влияния магнитного поля на аэродинамику турбулентного газового факела. Как и в обычной газодинамике, для решения необходимо с помощью полуэмпирической теории связать коэффициенты турбулентного обмена с ос-редненными параметрами течения. Замкнутая таким путем система уравнений пограничного слоя с учетом дополнительных условий для эффективной зоны может быть решена теми же методами, что и в предыдущих главах. [c.170]