Импульс пленки

Впервые предложен и реализован способ получения алмазных плёнок методом лазерного испарения УДА. Исследованы режимы испарения УДА в случае рубинового (Х=694 нм) и неодимового (Я=1060 нм) лазеров. Установлено, что испарение УДА происходит последовательностью лазерных импульсов длительностью -0.2 мкс, следующих с интервалом 1 мкс, интенсивностью излучения 2 МВт/см . В случае неодимового лазера наблюдалось испарение графита в условиях глубого вакуума и алмаза - на воздухе атмосферного давления. Был предложен метод уменьщения температуры испарения для сохранения алмазной фазы, основанный на введении в мишень тяжёлой органической жидкости. Впервые получены алмазные плёнки при испарении УДА неодимовым лазером. Исследованы их структура и свойства. [c.59]

Впервые таким путём теория фотоэффекта была построена в 1929 г. [391] (см. также [365], стр. 211—216). Затруднение с законом сохранения импульса пытались обойти, принимая во внимание затухание световой волны в металле. Затухающую волну можно разложить в ряд Фурье так, что отдельным членам этого ряда соответствуют одинаковые частоты, но разные длины волн [392], что в конечном итоге позволяет удовлетворить одновременно как закон сохранения энергии, так и закон сохранения импульса. Первая намётка теории, известная под названием теории Венцеля, до некоторой степени учитывала также связь электронов проводимости с металлом в целом, так как состояние электронов характеризовалось стоячими электронными волнами, образующимися вследствие отражения от граней прямоугольного куска металла. В случае тонких металлических плёнок, насквозь пронизываемых светом, такая постановка вопроса может найти своё оправдание. Приводим кратко основные моменты этой теории для иллюстраций общего хода решения в волномеханических теориях фотоэффекта. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология