Закон сохранения импульса

Для того чтобы связать внешние силы, действующие на контрольный объем, с ускорениями, необходимо записать закон сохранения импульса всей массы жидкости как единого целого [c.174]

Первыми двумя законами сохранения, установленными в науке, были законы сохранения массы и энергии. В физических законах движения, кроме того, часто используется закон сохранения импульса (количества, движения). В ядерных реакциях может происходить взаимопревращение массы и энергии, но их сумма обязательно должна сохраняться. Ядерная энергия получается только за счет исчезновения массы соотношение между массой и энергией было установлено Эйнштейном и носит его имя. Согласно соотношению Эйнштейна, = тс , где -энергия, т - соответствующая ей масса, а с - скорость света. В ядерных реакциях также происходит сохранение заряда. Когда ядро изотопа углерода-14 распадается с образованием ядра азота-14, это сопровождается испусканием электрона (происходит так называемый бета-распад) [c.96]

Если можно не учитывать влияние изменения давления на ход процессов в реакторе, то допустимо исключить из рассмотрения закон сохранения импульса в проточных реакторах такое упрощение приемлемо, когда скорость звука в реагирующей смеси значительно превосходит скорость движения этой смеси вдоль реактора. [c.16]

U — ее ускорение, запишем закон сохранения импульса в виде [c.10]

Определим в явном виде выражения для векторов скоростей частиц объемом lf,, образовавшихся при дроблении частицы размера (объема) ]f в результате взаимодействия с лопастью мешалки. Пусть имеем упругий удар двух тел, одно из которых — частица размера (объема) у, обладающая скоростью Уг(у), второе —лопасть мешалки массой ш р2° у = т-, и скоростью г л- Удар протекает в две стадии в течение первой —тела деформируются и начинают двигаться с одной скоростью о. Запишем закон сохранения импульса для каждого тела [c.54]

После достижения максимальной деформации начинается вторая стадия удара, тела возвращаются в исходное состояние. При этом существует вероятность разрущения частицы размера (объема) у на осколки. Запишем закон сохранения импульса системы во вторую стадию удара [c.55]

Эта величина не только естественна при записи законов сохранения импульса для изучения осредненного движения фаз в рамках континуальной механики, но и позволяет легко переходить от силы, действующей на отдельную частицу, к массовым силам, действующим в системе. [c.17]

Рассмотрим в качестве примера проточный химический реактор идеального смешения. Для того чтобы составить уравнения исследуемого химического реактора, нужно воспользоваться законами сохранения массы, энергии и импульса, т.е. составить уравнения материального баланса и уравнение теплового баланса реактора что касается закона сохранения импульса, то его можно исключить, если не учитывать влияние изменения давления на ход процессов в реакторе (это упрощение допустимо для проточных реакторов, в которых скорости упругой волны в реагирующей смеси значительно превосходят скорость движения этой смеси вдоль реактора). [c.225]

Выделим в движущемся теле произвольную подобласть Qi с границей Si и постулируем, что к деформируемому телу, занимающему область Qi, в любой момент времени применимы законы сохранения импульса и момента имнульса. Обозначая через р плотность материала (которая в линеаризованной теории [c.10]

ИЗОШЛО, нужно разорвать связь иод — углерод. Если в качестве облучающих частиц использован тепловой нейтрон, то он будет иметь примерно нулевую кинетическую энергию, и разрыв связи должен возникнуть в результате отдачи ядра, являющейся результатом испускания обычного фотона. Энергетические расчеты процессов такого типа показывают, что такой механизм вполне возможен. Для того чтобы удовлетворить закон сохранения импульса, отскакивающее ядро должно иметь импульс, равный и противоположно направленный импульсу испускаемого фотона. Так как энергия фотона может быть выражена уравнением Еу = тс -то импульс фотона будет равен [c.420]

Графики углов и коэффициентов отражения для стали приведены в Приложении. Максимумы коэффициентов отражения по амплитуде смещения на этих графиках для трансформированных волн больше единицы. Однако с учетом того, что при трансформации происходит изменение плоскости колебаний и скорости распространения волн, законы сохранения импульса и энергии при этом не нарушаются. [c.41]

В квантовой теории произведение Йк планковской постоянной Й на волновой вектор равно импульсу частицы. С квантовой точки зрения формула (В.8а), умноженная на Й, выражает закон сохранения импульса при рассеянии частицы — фотона, электрона или нейтрона — объектом. Произведение ЙН равно импульсу, передаваемому объекту при рассеянии. [c.12]

Оказалось, что все количественные связи (между углами, скоростью электрона и частотами) можно получить, если, помимо закона сохранения энергии, применить закон сохранения импульса. [c.425]

Фотон имеет небольшой импульс и закон сохранения импульса не позволяет атомам или молекулам заметно увеличивать свою ско- [c.286]

При испускании изолированным ядром у-кванта само ядро, вследствие закона сохранения импульса, приобретает противоположно направленный импульс. [c.192]

Закон сохранения импульса (количества движения) является общим выражением первого закона термодинамики [уравнение (1.10)] для контрольного объема (см. рис. 1-1). Импульс по определению равен произведению массы выделенного элемента жидкости т на вектор скорости его движения w , следовательно, импульс шй -тоже вектор. Поэтому закон сохранения импульса можно представить и в векторной форме, и в скалярной-в виде трех скалярных уравнений в направлениях осей координат х, у, 2. [c.24]

Здесь М — третья частица, необходимая для того, чтобы отвести энергию, выделяющуюся при соединении атомов. Эта энергия не может полностью перейти в кинетическую энергию образующейся молекулы, так как это нарушило бы закон сохранения импульса. Известны лишь очень редкие исключения, когда эта энергия выделяется в виде излучения, например [c.279]

Благодаря различию масс передача энергии от электронов к ионам и молекулам в разряде затруднена, так как согласно закону сохранения импульса при столкновении легкой и тяжелой частиц в кинетическую энергию переходит доля энергии, равная отношению масс этих частиц. Поэтому средняя энергия электронов обычно значительно больше средней энергии ионов. Если электроны и ионы распределены по анергиям по закону Максвелла, то их можно характеризовать электронной и ионной температурами. Электронная температура, в соответствии с вышесказанным, обычно значительно выше ионной температуры. Последняя, как правило, совпадает с молекулярной температурой из-за примерного равенства масс ионов и молекул. Плазма, характеризующаяся различными температурами, называется неизотермической. Если молекулярная и электронная температуры одинаковы, говорят об изотермической плазме. [c.305]

Проводилось также исследование электронного спектра простого свободного радикала оксида алюминия. Большой интерес в этом случае вызывает явление связанное, по-видимому, с анизотропным явлением распространения света от лазерной мишени. Наблюдаемы эффект заключался в том, что для секвенции Лу = -1 значение определяемой из спектра колебательной температуры падало с повышением мощности лазерного излучения, что противоречит на первый взгляд здравому смыслу, но может быть объяснено, если считать, что закон сохранения импульса для всех фотонов лазерного излучения соблюдается и переизлучение от лазерной мишени имеет преимущественную ориентированность в направлении первоначального движения фотонов и зависит от мощности лазерного излучения. [c.101]

В заключение надо пояснить одно свойство, которым должно обладать эффективное гидравлическое сопротивление Р. Поскольку оно вводится для того, чтобы связать без нарушения закона сохранения импульса задаваемые, вообще говоря, произвольно возмущения параметров течения слева и справа от а, то фаза Р может не совпасть с фазой возмущения скоростного напора течения перед зоной а. Это не должно смущать читателя, так как и фактическое гидравлическое сопротивление реальной камеры сгорания при нестационарном характере процесса горения вовсе не следует за изменением скоростного напора набегающего потока. Сложный характер течения в области интенсивного сгорания, связанный с периодическим вихреобразованием и с тем, что расположенные в зоне горения устройства (стабилизаторы и т. п.) то целиком, то частично обтекаются холодными и горячими струями газа, нарушают привычную для стационарных течений картину следования сопротивления за скоростным напором набегающего потока. [c.139]

Воспользовавшись формулировкой закона сохранения импульса и выражениями (1.12) и (1.13), получим для течения жидкости в канале уравнение сохранения импульса в виде [c.17]

В камере смешения С происходит передача энергии от рабочей жидкости к перекачиваемой. Механизм этой передачи окончательно не выяснен. Наибольшее распространение пока имеет гипотеза, согласно которой передача энергии происходит за счет передачи количества движения частицами рабочей жидкости в процессе турбулентного перемешивания. Высказана также гипотеза, по которой в камере смешения на границе двух потоков образуются неустойчивые вихревые системы, воздействующие на перекачиваемую жидкость как лопатки лопастного насоса. Существенным является то, что с помощью закона сохранения импульса можно полу шть нужные соотношения между параметрами насоса без использования какой-либо гипотезы о механизме передачи энергии от рабочей жидкости к перекачиваемой. [c.692]

Рост давления в начале камеры смешения объясняется тем, что в процессе смешения струй происходит уменьшение количества движения потока в камере, а в силу закона сохранения импульса это уменьшение количества движения приводит к росту давления в потоке. Падение давления после достижения максимума происходит потому, что при [c.692]

Для этих процессов должны выполняться законы сохранения энергии и импульса. Поскольку импульс молекул при столкновении с фотонами практически не меняется, должен выполняться закон сохранения импульсов для фотонов. Импульс фотона пропорционален волновому вектору. Поэтому закон сохранения импульса представляют как равенство нулю векторной суммы волновых векторов, участвующих в нелинейном процессе фотонов. Этот закон в оптике называют условием фазового синхронизма. [c.125]

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА [c.24]

Различие дифференциальных уравнений переноса импульса, с одной стороны, и массы и энергии-с другой объясняется разными источниками их получения. Уравнения переноса массы и энергии проистекают из закона сохранения энергии (объединяющего законы сохранения массы и энергии), являющегося следствием симметрии (однородности) времени, в то время как уравнения переноса импульса являются следствием закона сохранения импульса, вытекающего из симметрии пространства. [c.61]

Здесь был учтен закон сохранения импульса при столкновениях частиц. Приравнивая выражения (16.4) и (16.5), находим [c.68]

Пусть плазма состоит из электронов и одного сорта ионов. Тогда достаточно, рассмотрев столкновения электронов с ионами, получить уравнения лишь для электронной компоненты. Законы сохранения импульса и энергии позволят при этом сразу получить и уравнения для ионной компоненты плазмы. [c.152]

Для определения величины эластического восстановления в зависимости от скорости деформации воспользуемся законом сохранения импульса для двух сечений струи (см. рис. П.10) сечения А, расположенного непосредственно на выходе, и достаточно удаленного от [c.91]

Используя закон сохранения импульса для струи между сечениями А и С, получим соотношение для 2-компоненты потока импульса и действуюш,ей силы з-5б [c.92]

Так как обычно стерический фактор мало отличается от единицы, то скорость бимолекулярной реакции определяется в основном величиной энергии активации. Поэтому можно было бы ожидать, что такие реакции, для которых энергия активации близка к нулю (например, реакции рекомбинации атомов), должны протекать с большими скоростями. Однако в действительности такие реакции протекают со скоростями, значительно меньшими, чем вычисляемые по уравнению (XVI.22). Это противоречие объясняется тем, что вновь образовавшиеся молекулы обладают запасом энергии, представляющим собой сумму кинетической энергии столкнувшихся атомов и теплоты реакции. Если такая молекула несможет освободиться от избытка энергии сразу послесоударения, то она вновь диссоциирует на атомы. Из-за закона сохранения импульса этот избыток энергии не может превратиться в кинетическую энергию образовавшейся молекулы. [c.331]

Согласно закону сохранения импульса векторная сумма импульсов рассёянного фотона и электрона отдачи равна импульсу первоначального фотона (рис. 8, б). Применяя теорему косинусов, получаем [c.23]

Переход возбужденного ядра в нормальное состояние, очевидно, происходит тогда, когда энергия индуцирующего кванта абсолютно равна энергии перехода возбужденного ядра в нормальное состояние. В этом случае вновь рожденный квант увлекается пролетающим в том же направлении и колебания их совпадают по частоте и фазе (когерентны). Однако резонанс легко расстраивается по следующим причинам. Во-первых, сотласно закону сохранения импульса, рожденный квант летит в одну сторону, а ядро в другую. В результате родившийся квант теряет часть 524 [c.524]

Особенностью этой поверхности ра.чрыва является то, что во всех трех уравнениях, описывающих ее свойства, наряду с переменными р, и, фигурируют величины 7 , /з и /з, Ql, и д . Если вспомнить, что первое из уравнений (15.7) является выражением закона сохранения массы, второе — закона сохранения импульса, а третье — закона сохранения энергии, то следует принять, что на поверхности разрыва 2 расположены источники массы, импульса и энергии, даже в случае М = Р% = Q = 0. [c.124]

Рабочими характеристиками СА являются зависимости типа pJp =/(м, р , рр =/(м, р р ). Ар, /р = =/(и, Рр /р ), Арс =/(м) и др., получаемые на основе законов сохранения импульса и массы. При этом важно отметить, что любая из характеристик зависит не от абсолютных геометрических размеров аппаратаУр, 7 1 и /з, а от отношенияи/3/ 1 (см. рис. 6.3.4.3, а) или от отношения(см. рис. 6.3.4.3, б). Эти отношения являются геометрическими параметрами подобия СА. Аппараты, имеющие различные абсолютные размеры, но одинаковое отношение размеров, имеют одинаковые характеристики. СА с малым отношением /Ур или /з / 1 создают более высокую степень сжатия, но не могут развивать больших коэффициентов инжекции. При увеличении шт f ilfpx степень сжатия падает, а коэффициент инжекции растет. [c.407]

Направление волновых векторов при таком взаимодействии нз.меняется по сравнению с тем, которое следует из обычного закона сохранения импульса. Поэтому процессы взаимодействия фононов, при которых не выполняется закон сохранения квазиимпульса, получили название процессов переброса, или 7-процессов. Выше говорилось о квазиимиульсе фононов. Это связано с тем, что величина пК, строго говоря, пе представляет собой [c.143]

Подчеркнем, что столкновения одинаковых частиц в этом приближении дают пулевой вклад в силу закона сохранения импульса. Умножив это уравнение на и проинтегрировав по скоростям, находим соотиетственно для левой части [c.68]

Благодаря закону сохранения импульса при столкновениях отличный отнуля вклад в правую часть уравнения (41.5) могут дать лишь соударения различных сортов частиц. Это означает, что нри суммировании Ь а. Кроме того, согласно сохрапенин импульса имеем [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология