Монохроматическая световая волна

Рис. 33. Падающее излучение и рассеянное излучение (12 и иУ компоненты электрического вектора падающей монохроматической неполяризованной световой волны

Поляризованная вдоль оси 2 падающая монохроматическая световая волна имеет электрический вектор Изменение во времени [c.228]

Однако концепция волновой природы света не позволяет интерпретировать некоторые явления, такие, как, например, фотоэлектричество если металлическую поверхность подвергнуть действию света с достаточно малой длиной волны (X ниже некоторой предельной величины 01 называемой границей фотоэффекта), то металл начинает испускать электроны. Изучение этого явления показывает, что кинетическая энергия электронов, вырываемых из металлической пластинки, не зависит от интенсивности света, а зависит только от его частоты. Граница фотоэффекта соответствует минимальной частоте света Vo (или максимальной длине волны Х , которая освобождает не обладающие кинетической энергией электроны. Эта граница различна для разных металлов, поскольку она зависит от легкости, с которой электроны могут быть вырваны с поверхности металла. Если частота света выше Vo (или длина волны ниже о)> то электроны, вырванные из металлической пластинки, обладают некоторой кинетической энергией. Однако, согласно классической теории электромагнитных излучений, эта кинетическая энергия должна зависеть от интенсивности света, что находится в противоречии с экспериментальными результатами. В 1900 г. Планк, а затем в 1905 г. Эйнштейн ввели новые понятия, позволяющие, в частности, объяснить и это явление они стали на точку зрения дискретной, т. е. корпускулярной, природы света. Монохроматическое световое излучение проявляется в виде частиц света, названных фотонами. Эти частицы света соответствуют импульсам энергии — квантам. [c.21]

След тензора Ае равен нулю. Так как жидкость 1в среднем изотропна, т. е. все направления в ней равноправны, то < > = 0 <(Де,- .) > одинаковы для всех 1фк <(Ае ) >- одинаковы для всех . Величины <(Де ) > можно определить с помощью рассеяния света. Пусть в направлении оси х, выбранной нами системы декартовых координат распространяется плоская неполяризованная монохроматическая световая волна. Длина волны X, интенсивность потока света равна 1 . Поток света рассеивается жидкостью, находящейся в области V. Введем обозначения / ан — коэффициент рассеяния света на анизотропных флуктуациях — коэффициент рассеяния света [c.147]

Пусть неполяризованная монохроматическая световая волна проходит через рассеивающую среду (жидкость или газ) в направлении оси X (рис. 21). Будем измерять интенсивность / и степень деполяризации Д релеевской линии света, рассеянного жидкостью или газом. Иначе говоря, нас будет интересовать та часть рассеянного света, которая имеет ту же длину волны, что и длина волны падающего излучения . [c.73]

В этих рассуждениях было принято, что а — векторный потенциал монохроматической световой волны и что поляризации, вызываемые волной, осциллируют с частотой волны v=- зависимость [c.252]

Этот ряд уже представляет не отдельные коэффициенты с,( ), а волновую функцию возмущенной квантовой системы в момент времени 1. Здесь также первые два члена в правой части определяют первое борновское приближение, которое, в частности, отчетливо показывает, что интегралы Л <Фд У Ф > суть не что иное, как коэффициенты разложения поправки первого порядка Ф< > к функции Фд в ряд по исходным невозмущенным функциям Ф . Далее мы ограничимся лишь первым борновским приближением, считая, что по крайней мере при малых временах после включения возмущения У(х,1) в момент времени 1 это приближение справедливо. Рассмотрим тот частный случай, когда возмущение может быть представлено в виде произведения двух сомножителей У(х), зависящего только от пространственных переменных, и /((), зависящего только от времени. Такое возмущение появляется, например, когда квантовая система попадает в поле монохроматической световой волны, и в каждой точке напряженность электрического и магнитного полей определяется векторным потенциалом [c.165]

Напряженность электромагнитного поля световой волны монохроматического света с частотой ссо также зависит от времени [c.16]

Поглощение света (символы — А, О или Т) — уменьшение энергии светового потока при его распространении в веществе. Описывается законом Бугера—Ламберта I = /дехр(-(рг), где /д и / — соответственно интенсивности излучения плоской монохроматической световой волны на входе в слой поглощающего вещества толщиной I и на выходе из него ц>1 — линейный показатель поглощения. [c.234]

Во взглядах на природу света очень мало что изменилось к тому времени, когда Томас Юнг в 1800 г. опубликовал свою первую работу, направленную против корпускулярной теории. В ней он показал превосходство волновой теории в объяснении явлений отражения и преломления света. Затем в 1801 г. он объяснил явление интерференции, а с его помощью и существование колец Ньютона, хотя ранее Ньютон сделал то же самое на основании корпускулярной теории. Высказанная Юнгом идея объяснения интерференции была в действительности не совсем новой, так как сам Ньютон использовал ее в теории приливов и отливов. Юнг нашел, что если лучи от источника монохроматического света сфокусировать на две щели в диафрагме так, как показано на рис. 1-1, то на экране, расположенном за щелями, можно наблюдать ряд линий. Положение этих линий легко объяснимо с помощью интерференции, исходя из волновой теории. В результате прохождения лучей через два отверстия за ними распространяются световые волны. Если гребень одной волны совпадает с гребнем другой, то произойдет [c.15]

Компоненты Мандельштама — Бриллюэна. Пусть на жидкость падает монохроматический пучок света, волновой вектор которого равен Л(, (рис. 30). Будем рассматривать только ту часть рассеянного излучения, которая обусловлена флуктуациями плотности. Предположим, что рассеянное излучение (релеевское рассеяние), волновой вектор которого равен к, наблюдается под углом 0 к направлению падающей световой волны. Тогда в рассеянии принимают участие те монохроматические звуковые волны, волновой вектор к которых удовлетворяет следующему соотношению [c.141]

Второй метод оптического приема упругих колебаний основан на эффекте Доплера. При отражении от колеблющейся поверхности ОК монохроматического лазерного луча происходит частотная модуляция отраженного света. При частотном детектировании в приемном усфОйстве отраженной от ОК световой волны колебания частоты преобразуются в изменения амплитуды, используемые для оценки и представления результатов. [c.227]

Следовательно, в сильном световом поле частоты са поляризация Ре является не только гармонической функцией частоты но и функцией частоты Зш. Известно, что заряд, совершающий гармоническое колебание с некоторой частотой, излучает монохроматическую электромагнитную волну той же частоты. Поэтому в рассмотренной задаче появляются две волны одна с частотой со, другая с частотой Зсо. [c.438]

При падении плоской световой волны на капли лучи света, испытывая преломление и внутреннее отражение, образуют новую волновую поверхность, которая, взаимодействуя с падающей, дает интерференционную картину. При монохроматическом свете эта картина представляет собой ряд концентрических дуг. Угловое расстояние между этими дугами А0 определяется длиной волны падающего света X, диаметром (1 , коэффициентом преломления п капель, разностью двух значений параметров Эри, соответствующих первой и второй полосам дуги Аг — 21 — (значения 2 берутся по таблицам [248]). [c.257]

Несколько сложнее ситуация со световыми явлениями Глаз может отличить темное от светлого, обладает цветным восприятием Глазом можно зафиксировать чередование темных и светлых полос за щелью в непрозрачном экране, на который падает параллельный пучок монохроматического света Эта характерная картина, сравнимая с картиной прохождения волн на поверхности жидкости через щель в стенке, поставленной на пути распространения волн, может натолкнуть на аналогию и привести к заключению о том, что и свет представляет собой распространение колебаний чего-то Однако, чтобы это что-то конкретизировать, недостаточно уже только непосредственного чувственного восприятия, а нужно еще, чтобы проникнуть в суть вещей, дополнительное умственное построение, чтобы по косвенным признакам разного рода догадаться, что свет есть электромагнитная волна Это не так уж просто было сделать, о чем свидетельствует то, что длительное время в н ке бытовала теория колебаний эфира Мы не можем, если так можно сказать, ухватить руками световую волну , но наблюдать самые разнообразные проявления ее взаимодействия с веществом, с экранами и др вполне в состоянии То, что такие экспериментальные факты не только качественно, но и количе- [c.99]

Максимальное отклонение от среднего положения в направлении, перпендикулярном распространению волны, характеризует ее амплитуду гр (см. рис. VII. 1). Квадрат этой величины пропорционален числу фотонов с длиной X и для монохроматического светового пучка является мерой его интенсивности, т. е. его энергетического содержания. [c.152]

Для измерения поглощения света в окращенном растворе используют спектрофотометр, генерирующий монохроматический световой луч с длиной волны 51(3 нм. Концентрацию железа в пробе определяют на основании данных о степени прохождения света, выраженной в процентах, Этп данные сопоставляют с калибровочной кривой, снятой в результате предварительно проведенных опытов с серией стандартных растворов железа. [c.32]

Принцип действия. Вначале на пути монохроматического светового потока помещают раствор сравнения и стрелку миллиамперметра приводят к нулю с помощью одного из потенциометров. Затем на пути света той же длины волны устанавливают [c.162]

Если световая волна и не монохроматическая, но длина волн ее спектра достаточно велика, можно допустить, что в пределах системы г не зависит от координат, поэтому 8 = ё ( ). [c.145]

В своих первых работах (1812) Био установил не только явление вращения плоскости поляризации некоторыми веществами, но также зависимость угла вращения от длины волны поляризованного света. Био при этом сформулировал закон обратной пропорциональности угла вращения и квадрата длины световой волны, хотя и не имел источников монохроматического света. В 1832 г. Био сообщил об аномальной дисперсии винной кислоты, [c.206]

Во взглядах на природу света очень мало что изменилось к тому времени, когда Томас Юнг в 1800 г. опубликовал свою первую работу, направленную против корпускулярной теории. В ней он показал превосходство волновой теории в объяснении явлений отражения и преломления света. Затем в 1801 г. он объяснил явление интерференции, а с его помощью и существование колец Ньютона, хотя ранее Ньютон сделал то же самое на основании корпускулярной теории. Высказанная Юнгом идея объяснения интерференции была в действительности не совсем новой, так как сам Ньютон использовал ее в теории приливов и отливов. Юнг нашел, что если лучи от источника монохроматического света сфокусировать на две щели в диафрагме так, как показано на рис. 1-1, то на экране, расположенном за щелями, можно наблюдать ряд линий. Положение этих линий легко объяснимо с помощью интерференции, исходя из волновой теории. В результате прохождения лучей через два отверстия за ними распространяются световые волны. Если гребень одной волны совпадает с гребнем другой, то произойдет усиление, дающее яркую линию на экране. Однако когда гребень одной волны совпадает с впадиной другой волны, результатом явится полное ослабление, и поэтому на экране возникнет темная линия. С помощью геометрических расчетов довольно легко [c.15]

Призма 5 (рис. 16) поворачивается п,ри вращении барабана 10 (рис. 17). При помощи индекса на выдвижной рейке 3 по спиральной щкале, разделенной на 3600 делений, можно установить такое положение призмы, при котором сквозь выходную щель будет проходить монохроматический световой поток с определенной длиной волны. Ножи входной щели (рис. 16), закрытой защитным стеклом 2 (рис. 17), -находятся в фокальной плоскости объектива коллиматора 6. Фокусное расстояние объектива коллиматора зависит от длины волны, поэто1му предусмотрена фокусировка коллиматора [c.36]

Выходная щель вырезает монохроматический световой поток, который попадает на кювету со стандартным веществом или на кювету с исследуемым веществом 7. Далее монохроматический световой поток проходит через кварцевую линзу 6 и, отразившись от поворотного зеркала 4, попадает на один из фотоэлементов 3 или 5 в зааиоимости от участка спектра. При повороте призмы 12 изображение спектра смещается отноштельно неподвижной выходной щели 10, чем изменяется длина волны монохроматического светового потока. [c.45]

Третий постулат Бора. Если электрон, движущийся по какой-либо дальней орбите (считает от драУ сходит с нее й падает на какую-либо более близкую орбиту, он всегда теряет квант энергий (hv) в виде монохроматического, излучения, т. е. в виде электромагнитной световой волны определенной частоты колебаний (v) [c.13]

Величина удельного вращения вещества зависит от длины световой волны поэтому обычно применяют монохроматический источник света, чаще всего натриевую лампу, дающую свох с длиной волны 589 ммк. Удельное вращение, измеренное при этой длине волны, обозначают как [<х] . [c.50]

Рассмотрим принцип действия и возможности спектрофотометрических детекторов на примере СПФ микрбколоночного жидкостного хроматографа Милихром-5 ( Фосфат ). Оптическая схема СПФ приведена на рис. 111.20. Детектор предназначен для фотометрирования элюата, выходящего из хроматографической колонки, при различных длинах волн в спектральном диапазоне 190—360 нм. СПФ состоит из источника света, монохроматора и фотометра. В качестве источника света 1 использована дейтериевая лампа ДДС-30. Изменение длины волны осуществляется поворотом дифракционной решетки монохроматора 7 (3600 штрихов на I мм) с помощью шагового двигателя. Монохроматический световой пучок, управляемый вибратором, поочередно проходит через рабочую и сравнительную проточные ячейки 10. [c.269]

Основная идея экспериментов по неупругому светорассеянию проста. Строго монохроматический световой пучок (длина волны Л, частота со ) рассеивается полимерным раствором. Обозначим угол рассеяния через 0 тогда волновой вектор рассеяния есть (4 тт/Л ) х X sind/ 2 = [q [. Из-за движений в рассеивающей системе выходящий пучок содержит все частоты. Измерим интенсивность на одной из рассеянных частот со + со и назовем ее S(q, со). В методе оптического гетеродинирования можно вести измерения на сдвигах частоты в очень подходящем для наших цепей диапазоне - от 1 до 10 Гц. Измеряемая интенсивность определяется впервые введенной Ван Хо-ве [22] корреляционной функцией < с(0, 0)с (г, i) > [c.198]

Спектрофотометры. Спектрофотометрами называют приборы, поз-воляюш,ие производить измерения светопоглощения образцов в узких по спектральному составу пучках света (монохроматический свет). Спектрофютометры позволяют разлагать белый свет в непрерывный спектр, выделять из этого спектра узкий интервал длин волн, в пределах которого световой пучок можно считать монохроматическим (ширина выделяемой полосы спектра 1—20 нм), пропускать изолированный пучок света через анализируемый раствор и измерять с высокой степенью точности интенсивность этого пучка. Поглощение света окрашенным веществом в растворе измеряют, сравнивая его с поглощением нулевого раствора. В фотоэлектрическом спектрофотометре сочетаются два основных прибора монохроматор, служащий для получения монохроматического светового потока, и фотоэлектрический фотометр, предназначенный для измерения интенсивности света. [c.61]

Резонатор лазера (система зеркал, между которыми располагается активная среда) обеспечивает обратную связь между световой волной, испущенной какой-либо частью атомов вещества, и атомами, еще находящимися в возбужденном состоянии, В результате этого происходит упорядочение испускания фотонов атомами активного вещества независимо от момента самого акта испускания, т, е, переходы между верхним и нижним лазерными уровня.чи осуществляются когерентно. Одновременно лазерное излучение оказывается также монохроматическим. Благодаря применению резонатора лазерное излучение обладает и еще одним отличительным свойством высокой направленностью. Все вместе это приводит к тому, что с помощью лазерных источников света можно создать напряженности электро-.чагнитного поля, близкие к вн>триатомным. [c.672]

Спектрофотометр У5и-2 является нерегистрирующим однолучевым фотометром. Свет, излучаемый лампой накаливания или дейтериевой лампой, разлагается монохроматором на спектр. Монохроматический световой пото-к проходит выходную щель, анализируемую или эталойную пробы и попадает на вакуумный фотоэлемент. Для измерения фототоков приме1няется принцип электрической (потенциометрической) компенсации. После установки заданной длины волны в пучок света поочередно помещаются эталонная и анализируемая пробы и фототок компенсируется потенциометром. По шкале индикаторного потенциометра определяют коэффициент пропускания (в %), по логарифмической шкале барабана — экстинкцию пробы. Оптическая схема спектрофотометра УЗи- 2-Р приведена на рис. 113. [c.167]

В схеме, описанной А. Жираром [46.1 ], эта призма устанавливается в центре кривизны сферического зеркала 5 (рис. 47.3). Линза 3 проектирует изображение источника света 1 в верхнюю половину призмы 4, зеркало 5 проектирует это изображение в нижнюю половину призмы, а линза 6 переносит его далее — на фотоприемник 8 плоскости поляризации поляроидов (анализатора и поляризатора) 2 и 7 совпадают. Пучк и лучей — падающий на зеркало 5 и отраженный от него — проходят через призму симметрично относительно центра кривизны зеркала. Когда середина призмы совпадает с этим центром, разность хода А обыкновенного и необыкновенного лучей равна нулю. При перемещении призмы Волластона в направлении, указанном на рис. 33.3 стрелкой, разность хода А возрастает пропорционально величине этого перемещения. Величина каждого монохроматического светового потока, падающего на приемник 8, является синусоидальной функцией перемещения призмы Волластона, причем частота синусоиды пропорциональна частоте световых колебаний. Поэтому для расшифровки полученной регистрограммы (нахождения зависимости величины светового потока от длины волны) необходимо применить преобразование Фурье. [c.353]

Выходной растр 8 является точным монохроматическим изображением входного растра 5 с присущими изображению искажениями. При сканировании спектра каждой длине волны соответствует только одно положение решетки 7, при котором изображение растра 5 полностью совпадает с растром 8. При этом положении растр либо полностью пропускает к фотоприемнику 9 падающий на растр монохроматический световой поток (когда прозрачные участки растров 5 и 5 совпадают), либо полностью перекрывают его, когда прозрачным участкам входного растра соответствуют непрозрачные выходного. Таким образом, при этом положении решетки на фотоприемник 9 падает полностью промодулированный [c.373]

На примере раадробленного флюорита с диаметром частиц 100 мц Корренс решал практически важную задачу, изменяется ли показатель светопреломления у частиц коллоидных размеров относительно компактного вещества. В жидкости с пoкaзateлeм светопреломления п меньше 11,4332 этот флюорит вызывал слабое рассеяние света, наблюдаемое под ультрамикроскопом. Частицы флюорита также наблюдались в среде с показателем светопреломления п больше 1,4343. Между этими значениями светопреломления жидкости суспензия была почти оптически пустой . У частиц размером 100 тр,, очевидно, никакого заметного изменения показателя светопреломления по сравнению с компактным веществом не происходило. Частицы пластинчатой или игольчатой формы для точного определения их оптического анизотропного эффекта необходимо ориентировать в магнитном или электростатическом поле. Из теории Рейли следует, что ультрамикроскопическая гетерогенность исчезает, если показатели светопреломления среды и взвешенных частиц одинаковы. К этой области относится одно из характерных явлений — световое рассеяние от хроматически дисперсных двухфазных стекол, описанное Кнудсеном з и стекла совершенно прозрачны только при той длине волны, для которой кривые оптической дисперсии пересекаются. Все же другие световые волны обладают дифракцией. Стекла таких сложных систем, как кремнезем — окись свинца— окись натрия — трехкальциевый фосфат, можно использовать для получения почти монохроматических фильтров. [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология