Охлаждение (нагревание) бесконечно длинного цилиндра

ОХЛАЖДЕНИЕ (НАГРЕВАНИЕ) БЕСКОНЕЧНО ДЛИННОГО ЦИЛИНДРА [c.88]

Стержнеобразное движение зернистого материала позволяет применить к расчету теплообмена для этого случая закономерности охлаждения (или нагревания) бесконечно длинного кругового цилиндра из того же зернистого материала в нестационарных условиях. Рассмотрим элементарный цилиндр из зернистого материала, который движется по вертикальной трубе сплошным потоком. Радиус этого цилиндра равен внутреннему радиусу трубы, а высота настолько мала, что может быть принята за дифференциал длины. С момента входа элементарного цилиндра в трубу он начинает охлаждаться (или нагреваться) от температуры ta в результате теплообмена с окружающей средой, имеющей температуру [c.144]

Если пренебречь потоком тепла вдоль оси цилиндра, то охлаждение (или нагревание) элемента будет происходить в условиях нестационарного режима так же, как и бесконечно длинного цилиндра того же радиуса. Поэтому распределение температур в элементарном цилиндре, покидающем трубу, будет такое же, как в неподвижном бесконечно длинном цилиндре того же радиуса, который охлаждался (или нагревался) в тех же условиях. Время охлаждения (или нагревания) т цилиндра из зернистого материала определяется скоростью его движения по трубе и длиной охлаждаемого (или нагреваемого) участка трубы. [c.144]

С учетом выражения (IV. 56) решение задачи о температурном поле в трубе с зернистым слоем (IV. 42) полностью совпадает с известными решениями для нестационарного охлаждения (нагревания) цилиндра бесконечной длины [40] при граничных условиях третьего рода. Поэтому для расчета температур в зернистом слое можно пользоваться графиками и таблицами, приведенными в [22, 40], в широком диапазоне значений В1 и Ро. Например, при больших значениях Не и л = 0 /с1 = 10 Ро 0,04 Ь/Дап- [c.139]

На рис. П1-2—111-5 показана обобщенная зависимость величин К от при различных значениях т и п для цилиндров бесконечной длины, сфер, пластин с неограниченной поверхностью и полубесконечных тел. При этом безразмерная величина У нанесена на логарифмической шкале по оси ординат, а X — на линейной шкале по оси абсцисс. Чтобы облегчить определение мгновенной скорости охлаждения или нагревания полубесконечного тела на рис. 111-5 дана также кри- [c.193]

Таким образом решаются задачи об охлаждении (нагревании) цилиндра конечной длины I 0 (г, г, т) = 0л(г, т, В1л) X Х0г(2, т, В11,), где г г, т, В1д)—решение для бесконечного цилиндра и 02 ( , "Г, В11,) — решение для плоского тела, толщина которого равна удвоенной высоте цилиндра (рис. 3.3, а), а также для симметрично усеченного шара (рис. 3.3, б) и прямоугольного параллелепипеда. [c.38]

Величина т = Е а/д называется темпом регулярного режима (темпом охлаждения или нагревания). Таким образом, в нашем случае 0 е . Зависимость такого же типа характерна в случае регулярного режима и для тел другой формы (бесконечного цилиндра, шара, цилиндра конечной длины, параллелепипеда и др.). [c.112]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология