Напряженность поля эффективная

У положительного острия лавина электронов бежит из области малой напряжённости поля в область большой напряжённости, и поэтому нарастание лавины электронов весьма эффективно. К тому же электроны тут же уходят в анод (положительное остриё). В пространстве перед этим остриём остаётся лишь заряд положительных ионов, значительно усиливающий здесь поле и как бы удлиняющий остриё. То же повторяется и дальше при пробеге новых лавин из разрядного промежутка по направлению к уже образовавшемуся каналу-острию. Иная картина имеет место у отрицательного острия. Лавина, распространяющаяся от такого острия, пробегает сперва область большей напряжённости поля, затем меньшей. Поэтому рост лавины гораздо менее интенсивен, чем в случае положительного острия. Положительный заряд около самого острия возрастает вследствие имеющих здесь место у-процессов, вызывающих развитие новых лавин. Эти положительные заряды, правда, усиливают поле около отрицательного острия, но только на небольшом протяжении между остриём и зарядом. Дальше заряд положительных ионов ослабляет напряжённость ноля. Таким образом у положительного острия условия для образования и развития искровых каналов много благоприятнее, чем у отрицательного. Отсюда разница во внешнем виде каналов и в минимально допустимой напряжённости внешнего поля. [c.564]

Работа [2204] содержит дальнейшее развитие той же теории. Коэффициент С вычисляется, исходя из решений, получаемых для закона распределения электронов по скоростям при высокой частоте. Таким образом, в этой работе пробойная напряжённость поля рассчитывается без применения каких-либо других экспериментальных данных, кроме потенциалов возбуждения газа и эффективного поперечного сечения. Расчёты и измерения проведены для Не в широком интервале давлений (от 0,3 до 300 мм Нд) при частоте 3000 мегагерц. [c.672]

Как видно из (7,1) и (7,2), ток холодной эмиссии тем больше, чем меньше эффективная работа выхода Прп малых <р напряжённость внешнего поля, при которой холодная эмиссия становится заметной, понижается на несколько порядков величины. [c.38]

У положительного острия лавина электронов бежит из области малой напряжённости поля в область большой напряжённости поля, и поэтому нарастание лавины электронов очень эффективно. Электроны тут же уходят на анод, и в пространстве перед остриём остаётся лишь заряд полон ительных ионов, значительно усиливающий здесь поле и как бы удлиняющий остриё. То же повторяется и дальше при пробеге новых лавин из разрядного промежутка но направлению к уже образовавшемуся каналу—острию. Иная картина имеет место у отрицательного острия. Лавина, распространяющаяся от такого острия, пробегает сперва область больше напряжённости поля, затем меньшей. Поэтому рост лавины гораздо менее интенсивен, чем в случае положительного <5стрия. Положительный заряд около самого острия возрастает. Этот заряд усиливает поле около отрицательного острия, но только на небольшом протяжении между остриём и той областью, где сосредоточен положительный заряд. Дальше заряд положительных ионов ослабляет напряжённость поля. Таким образом [c.359]

Соответствующие кривые приведены на рисунке 301. Возмож ную ошибку теоретических подсчётов, вызванную неточностью данных в отношении эффективных поперечных сечений, авторы работы оценивают в 16% возможную ошибку своих экспериментальных данных при 3000 мегагерц—в 6%. Значения коэффициента С, вычисленные Броуном и Макдональдом и выведенные ими из экспериментальных значений пробойной амплитуды напряжённости поля в опытах Гитенса, а также Томсона [2208], хорошо ложатся на одну и ту же кривую, как это видно на рисунке 302. [c.673]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология