Реологическое уравнение тела Фойгта

Реологическое уравнение тела Кельвина — Фойгта получают из уравнения (5-11) подстановкой в него выражений для Тн и Т]у [c.45]

Реологическое уравнение для твердого тела Фойгта выводится в предположении, что при простом сдвиге общее напряжение т в некоторой точке материала, имеющей деформацию у, определяется суммой напряжений, возникающих за счет упругости жидкости Хе) И ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ (Хь)- Следовательно [c.33]

Сочетание модели Максвелла и Кельвина — Фойгта (см. рис. 8) (в модель Максвелла между упругим и вязким элементом включена модель Кельвина — Фойгта) позволяет описать с известным приближением реологическое поведение тел, обладающих мгновенной упругостью, запаздывающей упругостью, а значит и вязкостью. Эта модель известна под названием тела Бюргерса — Френкеля и описывается более сложным уравнением [118] [c.62]

Первое из этих дифференциальных уравнений (1.22) описывает поведение реологической среды Кедьвина—Фойгта. а второе— Максвелла. Среда Кельвина является в сущности твердым телом и ТГе Сггособна течь, однако деформация в нем при приложении напряжения устанавливается не мгновенно, как у тела Гука, а с запозданием — из-за наличия компоненты вязкости, включенной параллельно упругой компоненте, и может иметь характер замедляющейся ползучести. Поэтому среда Кельвина описывается моделью запаздывающей упругости или твердого упругого тела с внутренним трением [21—23]. [c.19]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология