Аналог реологических уравнений

Поведение при простом сдвиге (зависимости напряжение — деформация — время в данной точке среды) для обсуждавшихся выше материалов можно качественно вывести из механических и электрических аналогов реологических уравнений. Аналоги или модели вязкоупругих тел содержат как минимум два элемента или параметра, один из которых характеризует вязкое, а другой — упругое поведение материала. Модели более сложных вязкоупругих материалов получают комбинированием дополнительных параметров или элементов модели. Аналоги простых материалов, обсуждавшихся выше, рассматриваются здесь. Аналоги материалов более сложного вязкоупругого поведения разбираются в разделе 2-7. [c.38]

Механические и электрические аналоги реологических уравнений вязкоупругих материалов в случае простого сдвига можно получить комбинированием конденсаторов и сопротивлений, пружин и демпферов. Для примера рассмотрим несколько соединений конденсаторов и сопротивлений. Общие потери напряжения V, складывающиеся из потерь в последовательно соединенных элементах, есть [c.39]

Величину Тд называют предельным напряжением сдвига, а коэффициент т)в — бингамовской (или пластической) вязкостью. Как и все рассмотренные выше реологические уравнения состояния, формула (1.73) и ее трехмерный аналог (который здесь не обсуждается ибо модель вязкопластичного тела практически не применялась для анализа течений полимерных систем) представляет собой математическую аппроксимацию свойств реальных тел. [c.70]

Учитывая то или иное число членов ряда уравнения (П1.20), можно получить то или иное приближение реологического уравнения состояния к свойствам реальной среды. Так, если ограничиться только одним членом приближения, то оказывается, что уравнение состояния вырождается в этом случае в уравнение состояния ньютоновской жидкости. При этом коэффициент Яг при- обретает значение ньютоновской вязкости. Приближение второго порядка позволяет предсказать первые вязкоэластические эффекты (нормальные напряжения). Однако оно еще не предсказывает аномалии вязкости. Интересно, что жидкость второго приближения является аналогом разработанной Муни сверхэластической среды [164, 165]. [c.91]

Реологическое уравнение состояния (1.108) представляет собой аналог уравнения вязкой жидкости Ривлина [см. формулу (1.71)] я соотношения между компонентами тензоров напряжений и деформации упругого тела Рейнера [см. формулу (1.61)]. Таким образом, это уравнение состояния представляет собой обобщение для вязкоупругой среды потенциалов Рейнера и диссипативной функции Ривлина. Поэтому при малых временах воздействия поведение среды, реологические свойства которой описываются уравнением (1.108), такое же, ак упругого тела Рейнера, а при больших — как вязкой жидкости Ривлина. Характер изменений напряжений во времени определяется видом релаксационных функций — линейной ф и бинарной фа. [c.106]

Вывести реологическое уравнение д. Я материала, поведение которого при простом сдвиге описывается мсханическо моделью, состоящей из последовательно соединенных элемента Фойгта и пружины. Каков будет электрический аналог для этого материала [c.76]

Представляет интерес использование реологических уравнений течения для описания кинетики процесса прессования асбомассы в матрице, так как между этим процессом и течением пластического материала по каналу, профиль которого соответствует форме профиля гнезда матрицы, имеется несомненная аналогия. Такие уравнения позволяют установить закономерности изменения напряжений и деформаций в прессуемом материале во времени [28]. [c.181]

Значительные расхождения эксперимента с теоретическим расчетом, основанном на решении задачи теплообмена с постоянными свойствами, обнаружены при обработке опытных данных по охланодению пластичных смазок, кривые течения которых аппроксимируются уравнением (4) [4]. При разности температур стенки и жидкости 60—75° С средние коэффициенты теплоотдачи были почти вдвое ниже расчетных. Введение в расчетные формулы отношения аналога ньютоновской вязкости, полученного из обобщенного критерия Рейнольдса для реологической модели по уравнению (4), при температуре стенки и жидкости значительно улучшило согласие опытных данных с теорией. Показатель степени был почти вдвое выше, чем в поправке Зидера и Тейта, кроме того, он зависел от реологических свойств смазок. Эти особенности можно объяснить диссипацией энергии движения. В этих условиях влияние неизотермичности потока на теплообмен проявляется в значительно более сложной форме, чем при течении маловязких жидкостей, когда выделение теплоты трения ничтожно. [c.86]